Geostacionárius pálya

Az oldal jelenlegi verzióját még nem ellenőrizték tapasztalt közreműködők, és jelentősen eltérhet a 2022. január 31-én felülvizsgált verziótól ; az ellenőrzések 6 szerkesztést igényelnek .

A geostacionárius pálya (GSO) a Föld egyenlítője (0 ° szélességi fok) felett elhelyezkedő körpálya , amelyen egy mesterséges műhold kering a bolygó körül, amelynek szögsebessége megegyezik a Föld tengelye körüli forgásának szögsebességével. A vízszintes koordinátarendszerben a műhold iránya nem változik sem azimutban, sem a horizont feletti magasságban - a műhold mozdulatlanul "lóg" az égen . Ezért egy parabolaantenna , ha egyszer egy ilyen műholdra van irányítva, mindig arra irányul. A geostacionárius pálya egyfajta geoszinkron pálya , és mesterséges műholdak elhelyezésére szolgál (kommunikáció, műsorszórás stb.).

A műholdnak a Föld forgási irányába kell néznie, 35 786 km -es tengerszint feletti magasságban ( lásd alább a GSO magasságszámítását ). Ez a magasság biztosítja a műhold számára a Földnek a csillagokhoz viszonyított forgási periódusával megegyező forgási periódust ( Szidérális nap : 23 óra 56 perc 4,091 másodperc).

A geostacionárius műholdak kommunikációs célú felhasználásának gondolatát a szlovén űrhajós-elméleti szakember, German Potochnik [1] fogalmazta meg 1928 -ban .

A geostacionárius pálya előnyei azután váltak széles körben ismertté, hogy Arthur Clark 1945 -ben publikált egy népszerű tudományos cikket a „ Wireless World ” folyóiratban [2] , ezért Nyugaton a geostacionárius és geoszinkron pályákat néha „ Clark -pályáknak” is nevezik , ill. " Clark-övnek " nevezik a világűrnek azt a területét, amely a Föld egyenlítőjének síkjában 36 000 km tengerszint feletti magasságban helyezkedik el, és ahol a pályaparaméterek közel állnak a geostacionáriushoz. Az első sikeresen felbocsátott műhold a GEO-ba a Syncom-3 volt, amelyet a NASA indított 1964 augusztusában .

Állópont

A geostacionárius pályán lévő műhold a Föld felszínéhez képest mozdulatlan [3] , ezért a pályán elfoglalt helyét állópontnak nevezzük . Ennek eredményeként a műholdra orientált és hozzá rögzített irányított antenna hosszú ideig képes állandó kapcsolatot fenntartani ezzel a műholddal.

Műholdak elhelyezése pályán

A geostacionárius pályát csak az egyenlítő feletti körön lehet pontosan rögzíteni, amelynek magassága nagyon közel van 35 786 km -hez .

Ha a geostacionárius műholdak szabad szemmel láthatóak lennének az égen, akkor az a vonal, amelyen láthatóak lennének, egybeesne a terület „Clark övével”. A geostacionárius műholdak a rendelkezésre álló állópontoknak köszönhetően kényelmesen használhatók műholdas kommunikációhoz: a tájolást követően az antenna mindig a kiválasztott műholdra lesz irányítva (ha az nem változtat pozíciót).

A műholdak kis magasságú pályáról geostacionárius pályára történő átviteléhez geostacionárius átviteli (geotranszfer) pályákat ( GPO ) használnak - elliptikus pályákat, amelyeknek perigeusa kis magasságban van, és apogeus a geostacionárius pályához közeli magasságban.

A maradék üzemanyag aktív élettartamának (SAS) lejárta után a műholdat a GSO felett 200–300 km-rel elhelyezkedő ártalmatlanító pályára kell helyezni.

Vannak katalógusok a geostacionárius pályán lévő objektumokról [4] .

A geostacionárius pálya paramétereinek kiszámítása

Pályasugár és pályamagasság

Geostacionárius pályán a műhold nem közelíti meg a Földet és nem távolodik el tőle, ráadásul a Földdel együtt forogva folyamatosan az egyenlítő bármely pontja felett helyezkedik el. Ezért a műholdra ható gravitációs és centrifugális erőknek ki kell egyensúlyozniuk egymást. A geostacionárius pálya magasságának kiszámításához a klasszikus mechanika módszereit használhatjuk, és a műhold referenciakeretére váltva a következő egyenletből indulhatunk ki:

F_{{u}}=F_{{\Gamma }}

ahol a tehetetlenségi erő, és ebben az esetben a centrifugális erő; a gravitációs erő. A műholdra ható gravitációs erő nagysága Newton egyetemes gravitációs törvényéből határozható meg : $F_{{u}}$ $F_{{\Gamma ))$

F_{{\Gamma }}=G\cdot {\frac {M_{3}\cdot m_{c}}{R^{2}}}

ahol a műhold tömege , a Föld tömege kilogrammban , a gravitációs állandó és a műhold és a Föld középpontja közötti távolság , vagy ebben az esetben a pálya sugara. $m_{c}$ $M_{3}$ $G$ $R$

A centrifugális erő nagysága:

F_{{u}}=m_{c}\cdot a

ahol az a centripetális gyorsulás, amely a pályán történő körkörös mozgás során következik be. $a$

Mint látható, a centrifugális erő és a gravitációs erő kifejezéseiben a műhold tömege szerepel tényezőként, vagyis a pálya magassága nem függ a műhold tömegétől, ami igaz bármely keringési pályán [5] és a gravitációs és a tehetetlenségi tömeg egyenlőségének a következménye . Következésképpen a geostacionárius pályát csak az a magasság határozza meg, amelyen a centrifugális erő abszolút értékben egyenlő lesz, és ellentétes irányú a Föld vonzása által létrehozott gravitációs erővel egy adott magasságban. $m_{c}$

A centripetális gyorsulás a következő:

a=\omega ^{2}\cdot R

ahol a műhold szögsebessége , radián per másodpercben. $\omega$

Tegyünk egy fontos pontosítást. Valójában a centripetális gyorsulásnak csak a tehetetlenségi vonatkoztatási rendszerben van fizikai jelentése, míg a centrifugális erő az úgynevezett képzeletbeli erő, és kizárólag a forgó testekhez kapcsolódó vonatkoztatási rendszerekben (koordinátákban) lép fel. A centripetális erő (jelen esetben a gravitációs erő) centripetális gyorsulást okoz. A centripetális gyorsulás abszolút értéke az inerciális vonatkoztatási rendszerben megegyezik a centrifugálissal az esetünkben a műholdhoz tartozó vonatkoztatási rendszerben. Ezért a továbbiakban, figyelembe véve az elhangzott megjegyzést, használhatjuk a "centripetális gyorsulás" kifejezést a "centrifugális erő" kifejezéssel együtt.

A gravitációs és centrifugális erők kifejezéseit a centripetális gyorsulás helyettesítésével kiegyenlítve kapjuk:

m_{c}\cdot \omega ^{2}\cdot R=G\cdot {\frac {M_{3}\cdot m_{c}}{R^{2}}}

Kicsinyítve , balra és jobbra fordítva a következőt kapjuk: $m_{c}$ $R^2$ $\omega ^{2}$

R^{3}=G\cdot {\frac {M_{3}}{\omega ^{2}}}

vagy

R={\sqrt[ {3}]{{\frac {G\cdot M_{3}}{\omega ^{2}}}}}

Ezt a kifejezést másképp is felírhatja, helyettesítve - a geocentrikus gravitációs állandóval: $G\cdot M_{3}$ $\mu$

R={\sqrt[ {3}]{{\frac {\mu }{\omega ^{2))))}

A szögsebességet úgy számítjuk ki, hogy az egy fordulat alatt megtett szöget (radián) elosztjuk a forgási periódussal (az az idő, amely alatt egy teljes fordulat a pályán: egy sziderális nap , vagyis 86 164 másodperc ). Kapunk: $\omega$ $360^{\circ }=2\cdot \pi$

\omega ={\frac {2\cdot \pi }{86164}}=7,29\cdot 10^{{-5}}

rad/s

Az így kapott pályasugár 42 164 km . A Föld 6378 km- es egyenlítői sugarát levonva 35 786 km magasságot kapunk .

A számításokat más módon is elvégezheti. A geostacionárius pálya magassága az a távolság a Föld középpontjától, ahol a műhold szögsebessége, amely egybeesik a Föld forgásának szögsebességével, az első térsebességgel megegyező keringési (lineáris) sebességet generál (hogy biztosítsa körpálya) adott magasságban.

A forgásközépponttól távol eső szögsebességgel mozgó műhold lineáris sebessége a $\omega$ $R$

v_{l}=\omega \cdot R

Az első szökési sebesség egy tömegű tárgytól való távolságban az $R$ $M$

v_{k}={\sqrt {G{\frac {M}{R)))));

Az egyenletek jobb oldalát egymással egyenlővé téve a GSO sugár előzőleg kapott kifejezéséhez jutunk:

R={\sqrt[ {3}]{G{\frac {M}{\omega ^{2))))}

Keringési sebesség

A geostacionárius pályán a mozgás sebességét úgy számítjuk ki, hogy a szögsebességet megszorozzuk a pálya sugarával:

v=\omega \cdot R=3{,}07

km/s

Ez körülbelül 2,5-szer kevesebb, mint az első menekülési sebesség , amely 8 km/s a Föld-közeli pályán (6400 km-es sugarú körben). Mivel a körpályán a sebesség négyzete fordítottan arányos a sugarával,

v={\sqrt {G{\frac {M}{R}}}};

akkor az első térsebességhez viszonyított sebességcsökkenést a pálya sugarának több mint 6-szoros növelésével érjük el.

R\approx \,\!{6400\cdot \left({\frac {8}{3{,}07}}\jobbra)^{2}}\approx \,\!43000

Pályahossz

Geostacionárius pálya hossza: . 42 164 km-es pályasugárral 264 924 km - es pályahosszt kapunk . ${2\cdot \pi \cdot R}$

A pálya hossza rendkívül fontos a műholdak " állomáspontjainak " kiszámításához.

Műhold pályahelyzetben tartása geostacionárius pályán

Egy geostacionárius pályán keringő műhold számos olyan erő (perturbáció) hatása alatt áll, amelyek megváltoztatják ennek a pályának a paramétereit. Az ilyen perturbációk közé tartoznak különösen a gravitációs hold-napzavarok, a Föld gravitációs mezőjének inhomogenitásának hatása, az egyenlítő ellipticitása stb. A pálya leromlása két fő jelenségben fejeződik ki:

1) A műhold a pálya mentén mozog eredeti pályahelyzetéből a négy stabil egyensúlyi pont egyike, az ún. "Geostacionárius pályapotenciál gödrök" (hosszúságuk 75,3° K, 104,7° Ny, 165,3° K és 14,7° Ny) a Föld egyenlítője felett;

2) A pálya dőlése az Egyenlítőhöz képest (a kezdeti 0-ról) évente körülbelül 0,85 fokkal növekszik, és 26,5 év alatt eléri a 15 fokos maximális értéket.

Ezen zavarok kompenzálására és a műholdnak a kijelölt helyen tartására a műholdat meghajtó rendszerrel ( kémiai vagy elektromos rakétával ) szerelik fel. A tolóhajtóművek időszakos bekapcsolása ("észak-dél" korrekció a pálya dőlésszögének növekedésének kompenzálására és "nyugat-kelet" a pálya menti sodródás kompenzálására) a műholdat a kijelölt helyen tartja. Az ilyen zárványokat 10-15 napon belül többször készítik. Lényeges, hogy az észak-déli irányú korrekció sokkal nagyobb karakterisztikus sebességnövekedést igényel (évente kb. 45-50 m/s), mint a hosszanti korrekciónál (évenként kb. 2 m/s). A műhold pályájának korrekciójának biztosításához működésének teljes időtartama alatt (modern televíziós műholdak esetén 12-15 év) jelentős üzemanyag-készletre van szükség a fedélzeten (vegyi motor esetén több száz kilogramm). A műhold vegyi rakétamotorja lökettérfogatú üzemanyag-ellátással (nyomásos gáz - hélium) rendelkezik, és hosszú ideig magas forráspontú alkatrészekkel (általában aszimmetrikus dimetil -hidrazinnal és dinitrogén-tetroxiddal ) működik. Számos műhold van felszerelve plazmamotorral. Tolóerejük lényegesen kisebb a vegyiekhez képest, ugyanakkor nagyobb hatásfokuk lehetővé teszi (a hosszú munkavégzés miatt, egyetlen manőverre több tíz percben mérve) a fedélzeti üzemanyag szükséges tömegének radikális csökkentését. A meghajtórendszer típusának megválasztását a berendezés sajátos műszaki jellemzői határozzák meg.

Ugyanezt a meghajtási rendszert alkalmazzák, ha szükséges, a műhold másik pályahelyzetbe való manőverezésére. Egyes esetekben (általában a műhold élettartamának végén) az üzemanyag-fogyasztás csökkentése érdekében az észak-déli pályakorrekciót leállítják, és a maradék üzemanyagot csak a nyugat-keleti korrekcióra használják fel.

Az üzemanyag-tartalék a fő korlátozó tényező a geostacionárius pályán lévő műhold SAS-jában (kivéve magának a műholdnak a komponenseinek meghibásodását). Egyes országok azonban kísérleteznek az élő műholdak közvetlenül a GEO-ba való tankolásával a SAS kiterjesztése érdekében [6] [7] .

A geostacionárius pálya hátrányai

Jelkésleltetés

A geostacionárius műholdakon keresztüli kommunikációt nagy késések jellemzik a jelterjedésben. 35 786 km - es keringési magasság és körülbelül 300 000 km/s fénysebesség mellett a Föld-műhold sugárútja körülbelül 0,12 s, a Föld (adó) → műhold → Föld (vevő) sugárútja ≈0,24 s (azaz , a teljes késleltetés (a Ping segédprogram által mérve ), amikor műholdas kommunikációt használ az adatok fogadására és továbbítására, majdnem fél másodperc lesz). Figyelembe véve a jelkésleltetést a műholdas berendezésekben, a berendezésekben és a földfelszíni szolgáltatások kábeles átviteli rendszereiben, a teljes jelkésleltetés a „jelforrás → műhold → vevő” útvonalon elérheti a 2-4 másodpercet [8] . Az ilyen késleltetés megnehezíti a GSO-műholdak használatát a telefonálásban , és lehetetlenné teszi a GSO-n keresztüli műholdas kommunikáció használatát különféle valós idejű szolgáltatásokban (például online játékokban ) [9] .

GSO láthatatlanság magas szélességi fokokról

Mivel a geostacionárius pálya nem látható nagy szélességi fokokról (körülbelül 81 °-tól a pólusokig), és 75 ° feletti szélességi fokon nagyon alacsonyan figyelhető meg a horizont felett (valós körülmények között a műholdakat egyszerűen elrejtik a kiálló tárgyak és a terep), és a pályának csak egy kis része látható ( lásd. táblázat ), majd a Távol-Észak (Arktisz) és az Antarktisz magas szélességi körzeteiben a kommunikáció és a televíziós sugárzás a GSO segítségével lehetetlen [10] . Például az Amundsen-Scott állomás amerikai sarkkutatói 1670 kilométer hosszú száloptikai kábelt használnak a külvilággal (telefonálás, internet) való kommunikációhoz a déli 75°-ig. SH. a francia Concordia állomás , ahonnan már több amerikai geostacionárius műhold is látható [11] .

A geostacionárius pálya megfigyelt szektorának táblázata a hely szélességi fokától függően
Minden adat fokban és törtrészében van megadva.

szélesség_ _	A pálya látható szektora
szélesség_ _	Elméleti szektor	Reálszektor (figyelembe véve a segélyezést) [ 12]
90	--	--
82	--	--
81	29.7	--
80	58.9	--
79	75.2	--
78	86.7	26.2
75	108.5	77
60	144,8	132.2
ötven	152,8	143.3
40	157.2	149.3
húsz	161,5	155.1
0	162,6	156.6

A táblázat például azt mutatja, hogy ha Szentpétervár szélességi fokán (~60°) a pálya látható szektora (és ennek megfelelően a vett műholdak száma) a lehetséges maximum 84%-a. Egyenlítő ), akkor a Tajmír-félsziget szélességi fokán (~75° ) a látható szektor 49%-a, a Svalbard és a Cseljuskin-fok szélességi fokán (~78°) pedig csak 16%-a az Egyenlítőnél megfigyeltnek. A Tajmír régióban a pálya ezen szektorában 1-2 műhold esik le (nem mindig a szükséges operátor).

Napinterferencia

A geostacionárius pálya egyik legbosszantóbb hátránya a jel csökkenése és teljes hiánya olyan helyzetben, amikor a nap és a műhold egy vonalban van a vevőantennával (a "nap a műhold mögött" pozíció). Ez a jelenség más pályákon is benne van, de a geostacionárius pályán, amikor a műhold az égbolton „álló”, akkor ez különösen egyértelműen megmutatkozik. Az északi félteke középső szélességein a napsugárzás a február 22-től március 11-ig, valamint az október 3-tól 21-ig tartó időszakban jelentkezik, legfeljebb tíz percig [13] . Ilyenkor tiszta időben az antenna fényes bevonata által fókuszált napsugarak akár károsíthatják (megolvadhatnak vagy túlmelegíthetik) a műholdantenna adó-vevő berendezését [14] .

A GSO nemzetközi jogi státusza

A geostacionárius pálya használata számos nem csak technikai, hanem nemzetközi jogi problémát is felvet. Megoldásukhoz jelentősen hozzájárul az ENSZ, valamint annak bizottságai és más szakosodott ügynökségek.

Egyes egyenlítői országok különböző időpontokban nyújtottak be követeléseket (például a GSO szakaszban a szuverenitás megállapításáról szóló nyilatkozat, amelyet Bogotában írt alá Brazília , Kolumbia , Kongó , Ecuador , Indonézia , Kenya , Uganda és Zaire 1976. december 3-án [15] ] ) kiterjeszteni szuverenitásukat a világűrnek a területük felett elhelyezkedő részére, amelyen a geostacionárius műholdak pályája halad át. Konkrétan megállapították, hogy a geostacionárius pálya a bolygónk létezésével összefüggő, a Föld gravitációs terétől teljes mértékben függő fizikai tényező, ezért a megfelelő térrészek (a geostacionárius pálya szakaszai) voltak, azoknak a területeknek a kiterjesztése, amelyek felett találhatók. A megfelelő rendelkezést Kolumbia alkotmánya tartalmazza [16] .

Az egyenlítői államok ezen állításait elutasították, mivel ellentétesek a világűr nem kisajátításának elvével. Az ENSZ Világűr Bizottságában az ilyen kijelentéseket bírálták. Először is, nem lehet igényelni az érintett állam területétől ilyen jelentős távolságra lévő terület vagy terület kisajátítását. Másodszor, a világűr nem tartozik nemzeti előirányzat alá. Harmadszor, technikailag alkalmatlan bármiféle fizikai kapcsolatról beszélni az állam területe és egy ilyen távoli térrégió között. Végül minden egyes esetben a geostacionárius műhold jelensége egy adott űrobjektumhoz kapcsolódik. Ha nincs műhold, akkor nincs geostacionárius pálya.

Lásd még

Jegyzetek

↑ Noordung, Hermann; et al. Az űrutazás problémája. - DIANE Kiadó, 1995. - P. 72. - ISBN 978-0788118494 .
↑ Földön kívüli relék – A rakétaállomások képesek világszerte rádiólefedettséget biztosítani? (eng.) (pdf). Arthur C. Clark (1945. október). Letöltve: 2010. február 25. Az eredetiből archiválva : 2011. augusztus 23..
↑ Az a követelmény, hogy a műholdaknak helyben kell maradniuk a Földhöz képest pályahelyzetükön a geostacionárius pályán, valamint nagyszámú műhold ezen a pályán annak különböző pontjain, érdekes hatáshoz vezet a csillagok megfigyelése és fényképezése során távcsővel , irányítással . - a teleszkóp orientációjának fenntartása a csillag égbolt egy adott pontján, hogy kompenzálja a Föld napi forgását (a geostacionárius rádiókommunikáció ellentéte). Ha egy ilyen teleszkóppal megfigyeljük a csillagos eget az égi egyenlítő közelében , ahol a geostacionárius pálya elhalad, akkor bizonyos körülmények között láthatja, hogyan haladnak el egymás után a műholdak az állócsillagok hátterében egy szűk folyosón, mint az autók egy forgalmas autópálya. Ez különösen észrevehető a hosszú expozíciójú csillagokról készült fényképeken, lásd például: Babak A. Tafreshi. GeoStationary Highway. (angol) . Az éjszakai világ (TWAN). Letöltve: 2010. február 25. Az eredetiből archiválva : 2011. augusztus 23.. Forrás: Babak Tafreshi (Éjszakai világ). geostacionárius autópálya. . Asztronet . Hozzáférés dátuma: 2010. február 25. Az eredetiből archiválva : 2011. november 22. (Orosz)
↑ GEOSINKRON OBJEKTUMOK OSZTÁLYOZÁSA . Letöltve: 2018. június 5. Az eredetiből archiválva : 2018. október 19. (határozatlan)
↑ olyan műholdak pályájára, amelyek tömege elhanyagolható az őt vonzó csillagászati objektum tömegéhez képest
↑ Megkezdődik a közvetlenül a pályán lévő mesterséges műholdak javítására és utántöltésére szolgáló automatizált rendszer tesztelésének első szakasza (hozzáférhetetlen kapcsolat) . www.dailytechinfo.org (2013. január 22.). Letöltve: 2020. június 14. Az eredetiből archiválva : 2020. június 14. (határozatlan)
↑ Tér táplálkozás. Műholdak tankolása pályán . www.livejournal.com (2016. augusztus 22.). Letöltve: 2020. június 14. Az eredetiből archiválva : 2016. augusztus 26. (Orosz)
↑ Mesterséges földi műholdak pályái. Műholdak pályára állítása (hozzáférhetetlen kapcsolat) . Letöltve: 2009. február 13. Az eredetiből archiválva : 2016. augusztus 25.. (határozatlan)
↑ A Teledesic hálózat: Alacsony Föld körüli pályás műholdak használata szélessávú, vezeték nélküli, valós idejű internet-hozzáférés biztosítására világszerte . Letöltve: 2012. február 29. Az eredetiből archiválva : 2016. március 6.. (határozatlan)
↑ Vokrug Sveta magazin 2009. szeptember 9. Az általunk választott pályák . Hozzáférés időpontja: 2012. február 29. Az eredetiből archiválva : 2012. november 7.. (határozatlan)
↑ Mozaik. II. rész (hozzáférhetetlen link) . Hozzáférés dátuma: 2012. február 29. Az eredetiből archiválva : 2013. június 1. (határozatlan)
↑ a műhold 3°-os emelkedése
↑ Figyelem! Közeleg az aktív szoláris interferencia időszaka! . Hozzáférés dátuma: 2012. március 9. Az eredetiből archiválva : 2016. március 5. (határozatlan)
↑ Szoláris interferencia (elérhetetlen kapcsolat) . Letöltve: 2012. március 9. Az eredetiből archiválva : 2013. augusztus 17.. (határozatlan)
↑ B.IV.1. Az Egyenlítői Országok Első Találkozójának Nyilatkozata ("Bogota Nyilatkozat") 1976. december 3-án // Űrtörvény. Alapvető jogi dokumentumok. 1. kötet / Karl-Heinz Böckstiegel, Marietta Benkö, Stephan Hobe. - Eleven International Publishing, 2005. - ISBN 9780792300915 .
↑ A világűr meghatározására és lehatárolására vonatkozó nemzeti törvények és gyakorlatok . Letöltve: 2014. augusztus 1. Az eredetiből archiválva : 2013. november 13.. (határozatlan)

Linkek

T. S. Kelso . A geostacionárius pálya alapjai
A műholdak mozgása a "Physics in animations" oldalon
L. Nevdyaev . geostacionárius pálya
Geostacionárius műholdak amatőr teleszkópokban

Szótárak és enciklopédiák	Nagy katalán Nagy norvég Nagy orosz Britannica (online)

Keringők

Típusok

Fő	Dobozpálya Orbitális pálya rögzítése körpálya Elliptikus pálya / Magas elliptikus pálya Care Orbit Temetési pálya Hiperbolikus pálya Ferde pálya / Nem ferde pálya Oszkuláló pálya Parabolikus pálya Referenciapálya (beleértve az alacsony pályát is ) szinkron pálya ( Félszinkron szinkron ) Álló pálya
Földközpontú	geoszinkron pálya geostacionárius pálya Napszinkron pálya Alacsony földpálya Közepes Föld körüli pálya Magas Föld körüli pálya Keringő "villám" Egyenlítői pálya Hold keringése sarki pálya "Tundra" pálya TLE
Más égitestek és pontok körül	Areoszinkron pálya Areostacionárius pálya halo pálya Orbit Lissajous holdpálya Heliocentrikus pálya Napszinkron pálya

Lehetőségek

Klasszikus	$én\,\!$ Hangulat $\Omega\,\!$ Növekvő csomóponti hosszúság $e\,\!$ Különcség $\omega\,\!$ periapszis érv $a\,\!$ Főtengely $M_o\,\!$ Átlagos anomália korszakonként
Egyéb	$\nu\,\!$ Valódi anomália $b\,\!$ Kistengely $E\,\!$ Excentrikus anomália $L\,\!$ Átlagos hosszúság $l\,\!$ valódi hosszúság $T\,\!$ Keringési időszak

Orbitális manőverek
Bi-elliptikus transzferpálya Jellegzetes sebességhatár geotranszfer pálya Gravitációs manőver Gravitációs fordulat Hohmann pálya Alacsony költségű átállási útvonal Oberth hatás Orbitális dőlésváltozás Pályafázisozás Dokkolás Transzponálás, dokkolás és kivonás visszavonulási manőver

Egyéb témák az asztrodinamikában

Égi koordináta-rendszer
Egyenlítői koordinátarendszer
Korszak
Ephemeris
Kepler törvényei
Gravitációs N-test probléma
Lagrange pontok
Perturbáció
Bolygóközi közlekedési hálózat
pályaegyenlete
Apocenter és periapsis
Keringési sebesség
Gravitációs paraméter
Pályaállapotvektorok
Különleges orbitális energia
Speciális relatív nyomaték
közvetlen mozgás
retrográd mozgás
Pályapálya

Égi mechanika

Törvények és feladatok	Newton törvényei A gravitáció törvénye Kepler törvényei Két test probléma Három test probléma Gravitációs N-test probléma Bertrand problémája Kepler-egyenlet
Éggömb	Égi koordináta-rendszer galaktikus vízszintes egyenlítői ekliptika Nemzetközi égi koordináta-rendszer Gömbös koordinátarendszer világtengely Égi egyenlítő jobb felemelkedés deklináció Ekliptika Napéjegyenlőség Napforduló alapsík
Pályaparaméterek _	A pálya Kepleri elemei különcség fél-nagy tengely anomáliát jelent növekvő csomóponti hosszúság periapszis érv Apocenter és periapsis Keringési sebesség Keringési csomópont Korszak
Az égitestek mozgása	A Nap és a bolygók mozgása az égi szférában Ephemeris Bolygó konfigurációk szembesítés összetett kvadratúra megnyúlás bolygók felvonulása Fogyatkozás Napfogyatkozás holdfogyatkozás saros Metonikus ciklus Bevonat Végigjátszás csúcspontja sziderikus időszak zsinati időszak Forgatási időszak orbitális rezonancia Equinox Prelude Közeledés libráció A gravitáció hatóköre Kozai hatás Yarkovsky-effektus Dzsanibekov hatás

Asztrodinamika

Űrrepülés	térsebesség első (kör alakú) második (parabola) harmadik negyedik Ciolkovszkij képlete Gravitációs manőver Hohmann pálya Az elemek oszkulációjának módszere Árapálygyorsulás Orbitális dőlésváltozás Bolygóközi közlekedési hálózat Dokkolás Lagrange pontok Úttörő hatás
SC kering	geostacionárius pálya Heliocentrikus pálya geoszinkron pálya geocentrikus pálya geotranszfer pálya Alacsony földpálya sarki pálya "Tundra" pálya Napszinkron pálya Keringő "villám" Oszkuláló pálya