A relativitáselméletben az időszerű világvonal mentén a megfelelő időt az ezen a vonalon mozgó órák által mért időként határozzák meg. Így nem függ a koordinátáktól, és egy Lorentz-skalár . [1] Saját időintervallum két esemény között a világvonalon a saját idő változása. Ez az intervallum azért érdekes, mert a megfelelő idő csak egy tetszőleges additív állandóig van rögzítve, nevezetesen az óra beállításához a világvonal mentén. A két esemény közötti megfelelő időintervallum nemcsak maguktól az eseményektől függ, hanem az őket összekötő világvonaltól, és ebből következően az óra események közötti mozgásától is. A világvonal feletti integrálként fejeződik ki. A gyorsuló órák kevesebb időt mérnek két esemény között, mint a nem gyorsuló ( inerciális ) órák ugyanazon két esemény között. Példa erre a hatásra az ikerparadoxon . [2]
A négydimenziós téridő szempontjából a megfelelő idő a háromdimenziós ( euklideszi ) térben lévő ív hosszával analóg . Megállapodás szerint a megfelelő időt általában a görög τ ( tau ) betűvel jelölik, hogy megkülönböztessük a koordinátaidőtől, amelyet t -vel jelölünk .
A megfelelő időtől eltérően a koordinátaidő a két esemény közötti idő, amelyet a megfigyelő saját módszerével mér egy esemény időzítésére. A speciális relativitáselméletben egy inerciális megfigyelő esetében az időt a megfigyelő órája és az egyidejűség definíciója alapján mérik.
A megfelelő idő fogalmát Herman Minkowski vezette be 1908-ban [3] , és ez a Minkowski-diagramok jellemzője .