Oszkuláló pálya
Egy tárgy oszkulációs pályája a térben (egy adott időpontban) a gravitációs Kepleri-pálya (azaz egy ellipszis vagy egy kúp más szakasza) egy központi testhez viszonyítva, amelyet ez a tárgy ( tényleges helyzete és sebessége szerint) egy adott időpontban) további zavarok hiányában (a központi test nem gömbölyűségével, harmadik testek gravitációs befolyásával vagy nem gravitációs jellegű erőkkel kapcsolatban). [1]
A kifejezést a csillagászatban és az asztrodinamikában használják .
Az égi mechanika egyenletei oszkuláló elemekben
Lásd még
Irodalom
- S.A. Mirer Az űrrepülés mechanikája. Orbitális mozgás. rész III. 7. fejezet
Jegyzetek
- ↑ F. R. Moulton, „Bevezetés az égi mechanikába”, (1902, Dover reprint 1970), 322–323.
 Szótárak és enciklopédiák |
|
|---|
![{\displaystyle \left[-F_{1}\cos {\nu }+F_{2}\left(1+{\frac {r}{p}}\right)\sin {\nu }-F_{3 }e{\frac {r}{p}}ctgi\sin {u}\right]}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/ca9352ec6ac8cdcebabfea129f67960e5fb0299b)
![{\displaystyle {\frac {de}{dt}}={\sqrt {\frac {p}{\mu }}}\left(F_{1}\sin {\nu }+F_{2}\left[ \left(1+{\frac {r}{p}}\right)\cos {\nu }+e{\frac {r}{p}}\right]\right)}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/347a4995291d76b13941fd97eabc321dfa7a6a60)
![{\displaystyle {\frac {d\nu }{dt}}={\frac {\sqrt {\mu p}}{r^{2}}}+{\frac {1}{e}}{\sqrt {\frac {p}{\mu }}}\left[F_{1}\cos {\nu }-\left(1+{\frac {r}{p}}\right)\sin {\nu } \jobb]}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/5829c5c4426e29380d254197226755f1f3130893)
Szótárak és enciklopédiák
