Szabványos modell

Az oldal jelenlegi verzióját még nem ellenőrizték tapasztalt közreműködők, és jelentősen eltérhet a 2022. augusztus 9-én felülvizsgált verziótól ; az ellenőrzések 4 szerkesztést igényelnek .

A Standard Modell  (SM) egy elméleti konstrukció az elemi részecskefizikában , amely leírja az összes elemi részecske elektromágneses , gyenge és erős kölcsönhatását . A modern készítmény a kvarkok létezésének kísérleti megerősítése után a 2000-es években készült el . A t-kvark (1995) [1] , a b-kvark (1977) és a tau-neutrínó (2000) felfedezése megerősítette az SM helyességét.

A Standard Modell nem elmélete mindennek , mivel nem írja le a sötét anyagot , a sötét energiát , és nem tartalmazza a gravitációt . A köztes vektorbozonok létezésének kísérleti megerősítése az 1980-as évek közepén befejezte a Standard Modell felépítését és főként való elfogadását. A modell enyhe bővítésének szükségessége 2002-ben, a neutrínó oszcillációinak felfedezése után merült fel, a Higgs-bozon létezésének 2012-es megerősítése pedig befejezte a Standard Modell által megjósolt elemi részecskék kísérleti kimutatását [2] .

Ennek ellenére az SM rendkívül fontos az elméleti és kísérleti részecskefizika szempontjából . A teoretikusok számára az SM egy olyan elmélet alapvető példája, amely a fizikai jelenségek széles skáláját mutatja be, beleértve a spontán szimmetriatörést , kvantum anomáliákat [ stb . további dimenziókat és kiterjesztett szimmetriákat (például szuperszimmetriát ) próbálva megmagyarázni a kísérleti eredményeket, amelyekre az SM nem vonatkozik. A kísérletezők viszont az SM-et arra használják, hogy olyan jelenségeket keressenek, amelyek túlmutatnak annak határain. Ezenkívül az SM a részecskefizikán kívüli területeken is talált alkalmazásokat, például a csillagászatban , a kozmológiában és a magfizikában .

A standard modell a következő összetevőket tartalmazza: 6 kvark, 6 lepton, 4 erőhordozó részecske és 1 Higgs-bozon. Ha figyelembe vesszük az antirészecskéket és a gluonok különböző színű töltéseit, akkor az SM összesen 61 egyedi részecskét ír le [3] [4] .

Történelem

A Standard Modell alapjait 1960-ban Sheldon Glashow fektette le , aki megpróbálta egyesíteni az elektromágneses és a gyenge erőket. 1967-ben Steven Weinberg és Abdus Salam beépítette a Higgs-mechanizmust Glashow elméletébe, így adva annak modern formáját. A Higgs-mechanizmus szükséges a tömeg megjelenéséhez az összes SM elemi részecskében - W-bozonokban, Z-bozonokban, kvarkokban és leptonokban . 1973-ban a CERN-ben felfedezték a Z-bozon által hordozott semleges áramokat, ami után az elektrogyenge elmélet széles körben elfogadottá vált. Glashow, Salam és Weinberg megosztva kapott 1979-ben a fizikai Nobel-díjat a létrehozásáért. A W és Z bozonokat kísérleti úton fedezték fel 1981-ben, és tömegük megfelelt az SM előrejelzésének. Az erős erő elmélete, amelyben sok tudós vesz részt, 1973-1974 körül öltötte modern formáját, amikor a kísérletek megerősítették, hogy a hadronok tört töltésű kvarkokból állnak.

Szabályzat

Az anyag és az energia jelenleg a kinematika és az elemi részecskék (EP) kölcsönhatása szempontjából érthető a legjobban. Ma a fizika az összes ismert anyag- és energiaforma viselkedését és kölcsönhatásait szabályozó törvényeket alapvető törvények és elméletek kis halmazára redukálta. A fizika fő célja egy olyan „közös alapot” találni, amely ezeket az elméleteket egyetlen általános „ minden elméletté ” egyesítheti , amelyben minden más ismert törvény különleges eset lenne, és amelyből az anyag minden formája viselkedése, ill. energiára lehetne következtetni.(legalábbis elvileg). Az SM a két fő korábbi elméletet - az elektrogyenge kölcsönhatás kvantumelméletét és a kvantumkromodinamikát  - egy belsőleg koherens elméletté egyesítette, amely az összes ismert részecske közötti kölcsönhatást kvantumtérelmélet (QFT) segítségével írja le.

A szabványos modell a következő rendelkezésekből áll:

• Minden anyag 12 alapvető kvantummezőből áll , amelyek kvantumai spin ½- fermionokkal rendelkező alapvető részecskék , amelyek három generációs fermionba kombinálhatók : 6 lepton ( elektron , müon , taon , e-neutrínó , mu-neutrínó és tau ) -neutrínó ) és 6 kvark (u-, d-, s-, c-, b-, t-), valamint 12 megfelelő antirészecske.
• A kvarkok erős, gyenge és elektromágneses kölcsönhatásokban vesznek részt; töltött leptonok (elektron, müon, taon) - gyenge és elektromágneses; neutrínók - csak gyenge kölcsönhatások esetén.
• Mindhárom típusú kölcsönhatás annak a posztulátumnak a következménye, hogy világunk háromféle mérőtranszformáció tekintetében szimmetrikus . A kölcsönhatások részecskék-hordozói a bozonok :

8 gluon az erős kölcsönhatásért (SU(3) szimmetriacsoport); 3 nehéz nyomtávú bozon (W + , W - , Z 0 ) a gyenge kölcsönhatáshoz (SU(2) szimmetriacsoport); egy foton az elektromágneses kölcsönhatáshoz (U(1) szimmetriacsoport).

• Ellentétben az elektromágneses és az erős erőkkel, a gyenge erő összekeverheti a különböző generációk fermionjait, ami a legkönnyebb részecskék kivételével az összes részecskék instabilitásához és olyan hatásokhoz vezethet, mint a CP megsértése és a neutrínó oszcillációja .
• A standard modell külső paraméterei a következők:
  • a leptonok (3 paraméter, a neutrínók tömeg nélkülinek tételezik) és a kvarkok (6 paraméter) tömege, amelyeket mezőik és a Higgs-bozon mezőjének kölcsönhatási állandójaként értelmezünk ,
  • a CKM kvark keverési mátrix paraméterei  - három keverési szög és egy komplex fázis, amely megbontja a CP szimmetriát  - a kvarkok és az elektrogyenge mező kölcsönhatásának állandói,
  • a Higgs-mező két paramétere , amelyek egyedi kapcsolatban állnak a vákuum várható értékével és a Higgs-bozon tömegével ,
  • három kölcsönhatási állandó, amelyek az U(1), SU(2) és SU(3) mérőcsoportokhoz kapcsolódnak, és jellemzik az elektromágneses, gyenge és erős kölcsönhatások relatív intenzitását.

A neutrínó oszcillációinak felfedezése miatt a szabványos modellnek olyan bővítésre van szüksége, amely további 3 neutrínótömeget és legalább 4 paramétert tartalmaz a PMNS neutrínókeverő mátrixból , hasonlóan a CKM kvark keverési mátrixhoz, és esetleg további 2 keverési paramétert, ha a neutrínó Majorana . részecskék . Ezenkívül a kvantumkromodinamika vákuumszöge néha bekerül a standard modell paraméterei közé . Figyelemre méltó, hogy egy 20 páratlan számból álló matematikai modell képes leírni a fizikában eddig elvégzett kísérletek millióinak eredményeit [5] .

Szimmetriák a szabványos modellben

A Standard Modell lokális nyomtáv szimmetriára épül , spontán megtörve [6] előtt . Mindhárom paraméter egy adott típusú interakcióért felelős. A kvantumelektrodinamika invariáns az U(1) lokális szelvénytranszformációk alatt : azaz a Lagrange invariáns a lokális szelvénytranszformációk alatt . A gyenge kölcsönhatást (Yang-Mills mező) invariancia jellemzi az SU(2) nem-abeli szimmetriacsoportokhoz képest [7] :

Ez a mérőtranszformáció felírható 2×2-es unitárius mátrixként, amelynek determinánsa eggyel egyenlő. Az elektrogyenge kölcsönhatásra, mint az elektrodinamika és a gyenge kölcsönhatás egyesítésére, van egy szimmetria . Az erős kölcsönhatásokat a kvantumkromodinamika írja le, amelyet az SU(3) szimmetria jellemez . Az SU(3) csoport egy determinánssal rendelkező 3x3 mátrixok csoportja. A 3×3-as mátrix kilenc elemű, de az a követelmény, hogy a determináns eggyel egyenlő legyen, a független elemek számát nyolcra csökkenti. Ezért van 8 gluon.

A tömeg nélküli részecskék ( W- és Z-bozonok ) létezése az elektrogyenge kölcsönhatási modellből következik , de kísérletileg bebizonyosodott, hogy ezeknek a töltött részecskéknek van tömegük. Ezt a problémát a spontán szimmetriatörés mechanizmusa ( Higgs-mechanizmus ) oldja meg. A Higgs-mező (Higgs-bozon) biztosít tömeget ezeknek a tömeg nélküli részecskéknek.

Fermions

Az SM 12 elemi részecskét tartalmaz ½ spinnel, amelyeket fermionoknak neveznek . A spin-statisztika tétele szerint a fermionok engedelmeskednek a Pauli-féle kizárási elvnek. Minden fermionnak van egy antirészecskéje. Az SM fermionokat aszerint osztályozzák, hogy hogyan hatnak egymásra (vagy ennek megfelelően, a töltésük szerint). Hat kvark (u-kvark és d-kvark, c-kvark és s-kvark, t-kvark és b-kvark) és hat lepton (elektron és e-neutrínó, müon és mu-neutrínó, taon és tau-neutrínó) létezik. ) . Az egyes halmazok párjai generációkba vannak csoportosítva, így a különböző generációk megfelelő részecskéi hasonló tulajdonságokat mutatnak. A kvarkok meghatározó tulajdonsága, hogy színük van (rgb) , és ezért részt vesznek az erős kölcsönhatásban. A színbezártság jelensége az , hogy a kvarkok mindig egymáshoz kötve színsemleges összetett részecskéket ( hadronokat ) képeznek. A hadron vagy egy kvarkot tartalmaz egy megfelelő antikvarkkal ( mezon ), vagy három három különböző színű kvarkot ( barionokat ). A proton és a neutron a legkisebb tömegű barionok ( p = u + u + d , n = u + d + d ). A kvarkok elektromos töltést és gyenge izospint is hordoznak . Így elektromágneses és gyenge kölcsönhatásban is részt vesznek.

A fennmaradó hat fermionnak nincs színtöltése, és leptonoknak nevezik őket . Az elektron , a müon és a taon elektromos töltéssel rendelkeznek, és részt vehetnek elektromágneses és gyenge kölcsönhatásokban. A három neutrínónak szintén nincs elektromos töltése, így csak gyenge kölcsönhatásban tudnak részt venni. Alacsony energiákon a neutrínók rendkívül gyengén lépnek kölcsönhatásba az anyaggal, és óriási úthosszuk ~ 10 18  m , ami rendkívül megnehezíti tanulmányozásukat. Minden következő generáció egy tagjának tömege nagyobb, mint a fiatalabb generáció megfelelő részecskéjének. Az első (fiatalabb) generáció részecskéi stabilak [8] . Minden barion anyag az első generációs részecskékből áll. Különösen az összes kémiai elem atomja az atommagokat ( nukleonokat ) körülvevő elektronokból áll, amelyek protonokból és neutronokból állnak, ezek pedig u-kvarkokból és d-kvarkokból állnak . A második és harmadik generáció töltött részecskéi éppen ellenkezőleg, rövid életűek és nagyon rövid felezési idejük van. Ezért csak nagy energiájú eseményekben és kísérletekben figyelhetők meg.

Mérőbozonok

Az SM-ben a mérőbozonokat olyan erőhordozókként határozzák meg, amelyek az erős, gyenge és elektromágneses alapvető kölcsönhatásokat hajtják végre. A kölcsönhatások a fizikában úgy értendők, mint egyes részecskék másokra való befolyásolásának módja. Makroszkópikus szinten az elektromágnesesség lehetővé teszi, hogy a részecskék elektromos és mágneses mezőn keresztül kölcsönhatásba lépjenek egymással, a gravitáció pedig lehetővé teszi, hogy a tömegű részecskék vonzzák egymást, összhangban Einstein általános relativitáselméletével. Az SM ezeket az erőket az anyagrészecskék más részecskékkel való cseréjének eredményének tekinti, amelyeket "erőhordozó részecskéknek" neveznek (szigorúan véve ez csak a "perturbációelméletként" ismert közelítő számítási módszer szó szerinti értelmezésével van így. "). Az erőhordozó részecskék cseréje esetén a hatás makroszinten ugyanaz, mint az erőkölcsönhatás esetén. Ezért a hordozó részecskéket ezen kölcsönhatások közvetítőinek vagy „ágenseinek” nevezik [10] . A Feynman-diagramok , amelyek a perturbációelmélet közelítésének vizuális ábrázolásai, "erőhordozó részecskéket" használnak, és kiválóan megegyeznek a tapasztalatokkal a nagyenergiájú kísérletek elemzésekor. A perturbációelmélet (és vele együtt a hordozórészecskék fogalma) azonban más helyzetekben nem működik. Ide tartozik az alacsony energiájú kvantumkromodinamika, a kötött állapotok és a szolitonok. Minden SM mérőbozonnak van spinje (mint az anyagrészecskéknek is). A spinértékük 1, ami bozonokká teszi őket. Ezért nem engedelmeskednek a Pauli-féle kizárási elvnek, amely korlátozásokat ír elő a fermionokra. Az alábbiakban ismertetjük a különböző típusú mérőbozonokat:

• a fotonok elektromágneses erőket hordoznak az elektromosan töltött részecskék között. A fotonnak nincs tömege, és tökéletesen leírható a kvantumelektrodinamika (QED) szempontjából.

• A W+, W- és Z bozonok hordozzák a különböző ízű részecskék (kvarkok és leptonok) közötti gyenge kölcsönhatást . Ezenkívül a W± bozonok elektromos töltést (1 vagy -1) hordoznak, és részt vesznek az elektromágneses kölcsönhatásban. Az elektromosan semleges Z-bozon kölcsönhatásba lép mind a bal-, mind a jobboldali polarizált részecskékkel és antirészecskékkel. Ez a három bozon a fotonnal együtt alkotja az elektrogyenge kölcsönhatás hordozóinak kollektíváját.

• nyolc gluon erős kölcsönhatást folytat a színnel rendelkező részecskék (vagyis a kvarkok) között. A gluonok tömeg nélküliek. A gluon oktett szín-anti-szín kombinációkkal van színezve (például van egy piros-anti-zöld gluon). Mivel a gluonoknak is van színük, erős kölcsönhatásba léphetnek egymással. A gluonokat és kölcsönhatásukat a kvantumkromodinamika írja le.

Az SM által leírt részecskék közötti kölcsönhatásokat a jobb oldali diagram foglalja össze.

Higgs-bozon

A Higgs-bozon egy hatalmas skaláris elemi részecske. Peter Higgs és társszerzői jósolták meg 1964-ben. A Higgs-bozon az SM sarokköve. Nincs belső spinje, ezért bozonnak tekintik (hasonlóan a mérőbozonokhoz, amelyek egész spinnel rendelkeznek). A Higgs-bozon megfigyelése rendkívül nagy energiát és nyalábsűrűséget igényel a High Energy Colliderben . Ezért ez volt az egyetlen alapvető részecske, amelyet az SM megjósolt, de egy ideig nem fedezték fel 5,0 σ megbízhatósággal . 2012 júliusában azonban a CERN egy "Higgs-szerű" részecske megfigyeléséről számolt be, amelynek megbízhatósága 4,0 σ [11] . További kísérletek után deklarálták a felfedezés megbízhatóságát [12] [13] .

A Higgs-bozon egyedülálló szerepet játszik az SM-ben, megmagyarázva, hogy a fotonok, gluonok és neutrínók kivételével az összes többi részecske tömege miért van. Az elemi részecskék tömege, valamint az elektromágnesesség (fotonok által hordozott) és a gyenge erők (a W és Z bozonok által hordozott) megkülönböztetése kritikus fontosságú a mikrokozmosz (és így a makrokozmosz) szerkezetének számos vonatkozása szempontjából. Az elektrogyenge elmélet szerint a Higgs-bozon leptonok és kvarkok tömegeit eredményezi. Mivel a Higgs-bozon hatalmas, önmagával is kölcsönhatásba kell lépnie.

A Higgs-bozon nagyon nagy tömegű, és létrejötte után szinte azonnal lebomlik. Ezért csak egy nagyon nagy energiájú részecskegyorsító képes észlelni és regisztrálni. A CERN 2010 elején kezdett kísérleteket a Higgs-bozon kimutatására és tanulmányozására a Large Hadron Collider (LHC) segítségével. Az SM matematikai konzisztenciája megköveteli, hogy az EP-tömegek kialakulásáért felelős mechanizmus 1,4 TeV körüli energiáknál látható legyen [14] . Így jött létre az LHC (két 7,0-8,0 TeV energiájú protonnyaláb ütközésére készült) a Higgs-bozon létezésének kérdésére. 2012. július 4-én az LHC-ben végzett két nagy kísérlet ( ATLAS és CMS ) lehetővé tette egy körülbelül 125,0 GeV/ c² (körülbelül 133 protontömeg) tömegű új részecske felfedezésének független jelentését [15] [16] [17] [18] . 2013. március 13-án megerősítették, hogy ez a kívánt Higgs-bozon [19] [20] .

A szabványos modellen kívül

A 20. század végétől a Standard Modell minden előrejelzését kísérletileg megerősítették , néha nagyon nagy pontossággal – akár milliomod százalékos pontossággal [21] . Csak a 2000-es években kezdtek megjelenni olyan eredmények, amelyekben a Standard Modell előrejelzései némileg eltérnek a kísérlettől, sőt olyan jelenségek is, amelyeket annak keretein belül rendkívül nehéz értelmezni [comm. 1] [comm. 2] . Másrészt nyilvánvaló, hogy a Standard Modell nem lehet az utolsó szó az elemi részecskefizikában , mert túl sok külső paramétert tartalmaz, és a gravitációt sem tartalmazza . Ezért a 2010-es évek egyik legaktívabb kutatási területe a Standard Modelltől való eltérések keresése (az úgynevezett „ új fizika ”). Várható volt, hogy a Nagy Hadronütköztetőben végzett kísérletek sok eltérést képesek lesznek regisztrálni a Standard Modelltől (masszív neutrínók hozzáadásával), de 12 évnyi kísérlet során nem találtak ilyen eltérést. 2021-ig nem voltak meggyőző jelek az új fizika létezésére a Standard Modellen kívül.

2021 márciusában az LHCb kísérlet a lepton univerzalitás megsértésének felfedezéséről számolt be. Ez a szabálysértés abban nyilvánul meg, hogy a szép mezonok B + → K + l + l - (ahol l = µ, e) bomlása müonpárok kibocsátásával 15 %-kal ritkábban történik, mint az elektronpárok kibocsátásával. A mérések több mint három szórással nem egyeznek a Standard Modell előrejelzéseivel [24] .
2021 áprilisában a Fermilab arról számolt be, hogy a müon anomális mágneses momentumának g-tényezőjének mérései a Muon g-2 kísérletekben statisztikailag szignifikáns eltérést mutatnak a Standard Modell előrejelzéseitől négynél nagyobb megbízhatósággal. szórások [25] . Ezek az anomáliák a müon viselkedésében erős bizonyítékai az ötödik alapvető kölcsönhatás létezésének [26] [27] .

2022 áprilisában a CDF nemzetközi együttműködés fizikusai a Tevatron ütköztető 10 éves működésének adatai alapján készült tanulmányukban kimutatták, hogy a W-bozon tömege 0,09%-kal nagyobb, mint a a Standard Modell [28] [29] .

Lásd még

• A modern fizika megoldatlan problémái
• kvantumtér elmélet
• Mindennek elmélete

Jegyzetek

Hozzászólások

1. ↑ A CDF detektor olyan jelenséget fedezett fel, amely a Standard Modell keretein belül nem magyarázható [22]
2. ↑ A Tevatron legutóbbi eredménye nem váltott ki nagy lelkesedést a fizikusok körében [23]

Források

1. ↑ Abe, F.; et al. ( CDF Collaboration ) (1995). „A csúcskvarktermelés megfigyelése p p ütközésekben a Fermilab ütköztető-detektorával”. Fizikai áttekintő levelek . 74 (14): 2626-2631. arXiv : hep-ex/9503002 . Irodai kód : 1995PhRvL..74.2626A . DOI : 10.1103/PhysRevLett.74.2626 . PMID 10057978 .  
2. ↑ www.nkj.ru .
3. ↑ Kobycsev, Popov .
4. ↑ Archívum .
5. ↑ Parpalak .
6. ↑ Gorbar, Gusinin, 2014 .
7. ↑ Ryder, 1987 .
8. ↑ Emelyanov, 2007 , p. 16.
9. ↑ Lindon, Jack (2020). Részecskeütköztető szondák a sötét energia, a sötét anyag és a szabványon túli modell aláírások esetén energetikai sugárral és nagy hiányzó keresztirányú lendülettel ATLAS detektor használatával az LHC-n (PhD). CERN.
10. ↑ Jaeger, Gregg (2021). "Az erőcsere a részecskefizikában". A fizika alapjai . 51 (1): 13. Bibcode : 2021FoPh...51...13J . DOI : 10.1007/s10701-021-00425-0 .
11. ↑ A CERN kísérletei a régóta keresett Higgs-bozonnak megfelelő részecskét figyeltek meg . Archiválva : 2012. október 29.  — CERN sajtóközlemény, 2012.07.4.  (angol)
12. ↑ A CERN bejelentette a Higgs-bozon felfedezését Archiválva : 2016. március 4.  — Elementy.ru, 2012.07.4
13. ↑ "A fizikai közösség azt hiszi, hogy Higgs-bozont fedeztek fel" Archiválva : 2016. március 4.  — Elementy.ru, 2012.07.16
14. ↑ BW Lee; C. Quigg; H. B. Thacker (1977). "Gyenge kölcsönhatások nagyon nagy energiáknál: A Higgs-bozon tömegének szerepe". Fizikai áttekintés D. 16 (5): 1519-1531. Irodai kód : 1977PhRvD..16.1519L . DOI : 10.1103/PhysRevD.16.1519 .
15. ↑ M. Strassler. Higgs Discovery: ez egy Higgs? (2012. július 10.). Letöltve: 2013. augusztus 6. Az eredetiből archiválva : 2013. augusztus 20.. (határozatlan)
16. ↑ A CERN-kísérletek olyan részecskéket figyeltek meg, amelyek összhangban vannak a régóta keresett Higgs-bozonnal , CERN (2012. július 4.). Archiválva az eredetiből 2017. november 21-én. Letöltve: 2022. február 10.
17. ↑ 125 GeV tömegű új részecske megfigyelése . CERN (2012. július 4.). Hozzáférés dátuma: 2012. július 5. Az eredetiből archiválva : 2012. július 5. (határozatlan)
18. ↑ ATLAS-kísérlet . ATLAS (2012. július 4.). Letöltve: 2017. június 13. Az eredetiből archiválva : 2016. november 23. (határozatlan)
19. ↑ Az új eredmények azt mutatják, hogy a CERN-ben felfedezett részecske egy Higgs-bozon . CERN (2013. március 14.). Letöltve: 2020. június 14. Az eredetiből archiválva : 2020. augusztus 3. (határozatlan)
20. ↑ Az LHC-kísérletek mélyebbre ásnak a pontosságban . CERN (2017. július 11.). Letöltve: 2017. július 23. Az eredetiből archiválva : 2017. július 14. (határozatlan)
21. ↑ Bruttó .
22. ↑ A CDF detektor olyan jelenséget fedezett fel, amely nem magyarázható a Standard Modell keretein belül • Igor Ivanov • Tudományos hírek az elemekről • LHC, Fizika . Letöltve: 2011. április 25. Az eredetiből archiválva : 2009. június 9.. (határozatlan)
23. ↑ A Tevatron legutóbbi eredménye nem keltett nagy lelkesedést a fizikusok körében • Igor Ivanov • Tudományos hírek az elemekről • LHC, Fizika . Letöltve: 2011. április 25. Az eredetiből archiválva : 2011. április 26.. (határozatlan)
24. ↑ Érdekes új eredmény a CERN LHCb kísérletéből | CERN . Letöltve: 2021. április 12. Az eredetiből archiválva : 2021. április 12. (határozatlan)
25. ↑ Marc, Tracy . A Fermilab Muon g-2 kísérletének első eredményei megerősítik az új fizika , a Fermilab bizonyítékát  (2021. április 7.). Archiválva az eredetiből 2021. április 7-én. Letöltve: 2021. április 7.
26. ↑ Pallab Ghosh . Muons: „Erős” bizonyítékot találtak egy új természeti erőre , a BBC  (2021. április 7.). Archiválva az eredetiből 2021. április 28-án. Letöltve: 2021. április 7.
27. ↑ A Muons új meglepetést mutat be! . Letöltve: 2021. április 12. Az eredetiből archiválva : 2021. április 12. (határozatlan)
28. ↑ Forrás . Letöltve: 2022. április 22. Az eredetiből archiválva : 2022. április 13. (határozatlan)
29. ↑ A W-bozon tömegmérései nem egyeztek a standard modellel / Sudo Null IT News . Letöltve: 2022. április 22. Az eredetiből archiválva : 2022. április 28.. (határozatlan)

Irodalom

Oroszul:

• Emelyanov V. M. Standard modell és bővítményei. - Moszkva: Fizmatlit, 2007. - 584 p. — (Alapvető és alkalmazott fizika). - ISBN 978-5-922108-30-0 .
• Ryder L. - Moszkva: Mir, 1987. - 512 p.

Idegen nyelveken:

• Nagashima Y. Elemi részecskefizika: A standard modell alapjai . – Wiley, 2013. – 20. évf. 2. - 614. o.
• Schwartz, M.D. A kvantumtérelmélet és a standard modell . - Cambridge: Cambridge University Press, 2013. - 952. o.
• Langacker P. A standard modell és azon túl . - CRC Press, 2010. - 670. o.
• E.V. Gorbar, V.P. Gusinin (2014). „A Higgs-bozon: továbbítás, kérdezés, hangoztatás”. Az Ukrán Nemzeti Tudományos Akadémia közleménye . ISSN  0372-6436 .

Linkek

• A Standard Modell összes alapvető részecskéje és kölcsönhatása egy illusztrációban .  (határozatlan) (Angol)
• Chernyak V. L. Videóelőadások: Elektrogyenge kölcsönhatások elmélete (Csernyak V. L. professzor, 2013) . (határozatlan)
• Igor Ivanov. Az elemi részecskék fizikája 2018-ban. 1. rész . „Elemek” (2019. január 9.). Hozzáférés időpontja: 2020. június 13. (határozatlan)
• David Gross. Eljövendő forradalmak az alapvető fizikában . (határozatlan)
• Római Parpalak. Az elméleti nagyenergiás fizika fejlődéstörténete (2011. június 20.). Letöltve: 2012. július 23. Az eredetiből archiválva : 2012. július 23. (határozatlan)
• Archívum . (határozatlan)
• Vladislav Kobychev, Szergej Popov. Egy mágnes fele . "Népszerű mechanika" 2015. 2. sz . (határozatlan)
• Higgs nyitva van. Mi a következő lépés? . (határozatlan)

Szótárak és enciklopédiák	Nagy dán Nagy norvég Nagy orosz Britannica (online)
Bibliográfiai katalógusokban	BNF : 123191834 GND : 4297710-1 J9U : 987007556113005171 LCCN : sh91002552