Muon

müon ( μ ( μ − ) )
Feynman müon-bomlási diagram
Egy család	fermion
Csoport	lepton
Generáció	2
Részt vesz az interakciókban	Gyenge , elektromágneses és gravitációs
Antirészecske	µ +
Súly	105.6583745(24) MeV [1]
Élettartam	2.19703(4)⋅10 −6 s
Felfedezve	Karl Anderson 1936 - ban
Kiről vagy miről nevezték el	Görögből . a μ betű , jelölésére használt) a részecskefizika standard modelljében
kvantumszámok
Elektromos töltés	-egy
barionszám	0
Spin	1/2 ħ
Izotópos spin	0
Furcsaság	0
a varázsa	0
Egyéb tulajdonságok
Kvark összetétele	Nem
Bomlási séma	$e^{-}+\nu _{{\mu }}+{\bar {\nu _{e}}}$
Médiafájlok a Wikimedia Commons oldalon

A müon (a görög μ betűből származik , jelölésre használt) a részecskefizika standard modelljében egy instabil elemi részecske , negatív elektromos töltéssel és 1⁄ 2 spinnel . Az elektronnal , a tau leptonnal és a neutrínóval együtt a lepton fermionok családjába tartozik . Hozzájuk hasonlóan a müon is látszólag szerkezet nélküli, és nem áll kisebb részecskékből. Mint minden alapvető fermionnak, a müonnak is van ellentétes előjelű, de azonos tömegű és spinű kvantumszámú antirészecskéje (a töltést is beleértve): egy antimuon (gyakrabban egy részecskét negatív és egy antirészecskét negatív és pozitív müonnak neveznek). ). A müonokat együtt müonoknak és antimuonoknak is nevezik. Az alábbiakban a „müon” kifejezést ebben az értelemben használjuk, hacsak másképp nem jelezzük.

Történelmi okokból a müonokat néha müonoknak is nevezik , bár a modern részecskefizikai értelemben nem mezonok . A müon tömege körülbelül 207-szerese az elektron tömegének (pontosabban 206,7682830(46)-szorosa); emiatt a müon rendkívül nehéz elektronnak tekinthető. A müonokat μ − , az antimuonokat pedig μ + -ként jelöljük .

A Földön a müonokat a kozmikus sugarak regisztrálják; a töltött pionok bomlása következtében keletkeznek . A pionokat a felső légkörben az őskozmikus sugarak hozzák létre, és nagyon rövid, néhány nanomásodperces bomlási idejük van. A müonok élettartama meglehetősen rövid - 2,2 mikroszekundum, de élettartamát tekintve ez az elemi részecske a bajnok, és csak egy szabad neutron nem bomlik le nála tovább . A kozmikus sugárzás müonjai azonban közel fénysebességgel rendelkeznek , így a speciális relativitáselmélet idődilatációs hatása miatt könnyen észlelhetők a Föld felszíne közelében, percenként körülbelül 10 ezer müon esik 1 négyzetméterre [ 2] .

Más töltött leptonokhoz hasonlóan létezik egy müonneutrínó (és antineutrínó), amelynek íze megegyezik a müonéval (anti-müon). A müonneutrínók jelölése ν μ , antineutrínók - ν μ . A müonok szinte mindig elektronná, elektron-antineutrínóvá és müon-neutrínóvá bomlanak (az antimuonok rendre pozitronná , elektronneutrínóvá és müon-antineutrínóvá); Vannak ritkább bomlási típusok is, amikor további foton vagy elektron-pozitron pár keletkezik.

Történelem

A müonokat Carl Anderson és Seth Naddermeer fedezte fel 1937- ben a kozmikus sugárzás tanulmányozása közben [3] . Olyan részecskéket találtak, amelyek a mágneses mezőn áthaladva kisebb mértékben elhajlottak, mint az elektronok, de erősebben, mint a protonok . Feltételezték, hogy elektromos töltésük megegyezik az elektronéval, és az elhajlás különbségének magyarázatához szükséges volt, hogy ezeknek a részecskéknek legyen egy köztes tömege, amely az elektron tömege és a proton tömege között helyezkedik el.

Emiatt Anderson eredetileg "mezotronoknak" [4] nevezte el az új részecskét , a "mezo" előtaggal (a görög "köztes" szóból). Egyes tudósok ezt a részecskét mezonnak nevezték, ami zavart okozott. Ráadásul a francia nyelvű tudósok nem szerették ezt a szót, mivel franciául egy bordély homofonja [ 5] . A pi mezon felfedezése előtt a müont az erős erőhordozó jelöltjének tekintették, amelyre a Yukawa által nemrégiben kidolgozott elmélet szerint szükség volt . Kiderült azonban, hogy a müon nem vesz részt erős kölcsönhatásokban, élettartama pedig több százszor hosszabb a Yukawa elmélete által vártnál [6] .

1941-ben Bruno Rossi és David Hall megmérték egy müon bomlási idejét az energiája függvényében, és először kísérletileg demonstrálták az Einstein-féle idődilatációt [7] .

1942-ben Tanikawa Yasutaka, Sakata Shoichi és Inoue Takeshi japán tudósok olyan elméletet javasoltak, amely a mezotronokat nem a Yukawa részecskéjének, hanem bomlási termékének tekintette, de a háború miatt munkájukat csak 1946-ban fordították le angolra. nem volt ismert az Egyesült Államokban.1947 végéig [6] . Jóval később egy hasonló feltevés (amit a "két mezon hipotézis" néven ismert) Robert Marshak fogalmazott meg .

1947-ben ez az elmélet beigazolódott. Az újonnan felfedezett részecskéket pionoknak nevezték . Úgy döntöttek, hogy a "mezon" kifejezést használják az ebbe az osztályba tartozó részecskék általános neveként [5] . A mezotronokat mu mezonnak is nevezik (a görög "mu" betűből) [8] .

A kvark modell megjelenése után a kvarkból és antikvarkból álló részecskéket kezdték mezonoknak tekinteni. A mu-mezon nem tartozott hozzájuk (a modern fogalmak szerint nincs belső szerkezete), ezért a neve a modern "muon" kifejezésre változott [9] .

1962-ben a Brookhaven National Laboratory -ban végzett kísérletben kimutatták, hogy a müonoknak egy speciális neutrínótípus felel meg , amely csak a velük való reakciókban vesz részt [10] .

A müon sok kérdést vet fel a fizikusok körében, mivel a természetben betöltött szerepe nem teljesen világos. Gell-Man szerint a müon egy küszöbre dobott baba lenne, amire senki sem számított [8] . Később, 1976-ban a müont, a müonneutrínót, valamint az s-kvarkot és a c-kvarkot szétválasztották az elemi részecskék második generációjára . A különböző generációjú részecskék létezésének okai azonban még mindig megoldatlan fizikális probléma .

2021 áprilisában a Fermilab tudósainak egy csoportja kijelentette, hogy a Muon g-2 kísérletek eredményei szerint a müon anomális mágneses momentuma nem egyezik a Standard Modell előrejelzéseivel [11] .

Jellemzők

A müon számos jellemzőben megismétli az elektront: töltése -1 és spinje is ½ (azaz fermion ). A müon az elektronnal és a tau részecskével együtt a leptonok családjába tartozik : leptonszáma 1, barionszáma nulla. Az antimuonok esetében az összes töltés értéke ellentétes előjelű, és a fennmaradó jellemzők egybeesnek a müon jellemzőivel. A müon tömege 1,883 × 10 -28 kg, vagyis 105,658374 MeV [12] , ami majdnem 207-szer nagyobb, mint egy elektron tömege, és körülbelül 9-szer kisebb, mint a proton tömege. Mivel a müon tömege közbenső helyet foglal el az elektron és a proton között, egy ideig mezonnak tekintették . A müon élettartama 2,1969811 mikroszekundum. Az elemi részecskék esetében ez az élettartam jelentős - az instabil részecskék közül csak a neutron (és esetleg a proton, ha bomlik) élettartama hosszabb. Ilyen élettartam mellett a müonnak legfeljebb 658 métert kell megtennie a bomlás előtt.[ pontosítás ] , azonban a relativisztikus müonok az idődilatáció miatt (például a kozmikus sugárzás müonjai) nagy távolságokat képesek megtenni. A müon mágneses momentuma 3,183345142 μ p . A müon anomális mágneses momentuma 1,16592 × 10 -3 . A dipólusmomentum nulla (a hibán belül).

Kölcsönhatás más részecskékkel

A müon minden alapvető kölcsönhatásban részt vesz, kivéve az erős kölcsönhatást [13] .

Muon-decay

A müon bomlása a gyenge kölcsönhatás hatására megy végbe: a müon müonneutrínóvá és W - -bozonná (virtuális) bomlik, ami viszont gyorsan elektronná és elektron antineutrínóvá bomlik. Az ilyen bomlás a béta-bomlás egyik formája [14] . Néha (az esetek körülbelül egy százalékában) ezekkel a részecskékkel együtt foton képződik, és 10 000-ből egy esetben újabb elektron és pozitron jön létre [12] .

Elméletileg egy müon elektronra és fotonra bomlik, ha a müonneutrínó a bomlás során oszcillál , de ennek a valószínűsége rendkívül kicsi - az elméleti számítások szerint körülbelül 10-50 [15] . Kísérletileg megállapították, hogy ennek a csatornának a részesedése kisebb, mint 5,7 × 10 −13 % [12] . Azonban talán egy ilyen bomlás valószínűbb az atommag körül keringő kötött müon esetében [16] .

Vannak még meg nem erősített hipotézisek más egzotikus müon-bomlási csatornák létezésére vonatkozóan is, mint például a bomlás elektronná és majoronná [17] vagy elektronná és bozonná [18] .

Muon képződés

Mezon bomlás

A leggyakoribb a töltött pi-mezonok és K-mezonok bomlása müonná és müon-antineutrínóvá, néha semleges részecskék képződésével:

{\displaystyle \pi ^{-}\to \mu ^{-}{\bar {\nu _{\mu ))))

[19] (99%-os bomlás)

{\displaystyle K^{-}\to \mu ^{-}{\bar {\nu _{\mu ))))

[20] (64%-os bomlás)

{\displaystyle K^{-}\to \pi ^{0}\mu ^{-}{\bar {\nu _{\mu ))))

(3%-os bomlás)

Ezek a reakciók a részecskék bomlásának fő csatornái. Más töltött mezonok is aktívan bomlanak müonok képződésével, bár kisebb valószínűséggel, például egy töltött D-mezon bomlásakor müon csak az esetek 18%-ában jön létre [21] . A pionok és kaonok bomlása a müonok fő forrása a kozmikus sugarakban és a gyorsítókban.

A semleges mezonok mezon-antitimeson párba bomlhatnak, gyakran gamma-sugárzás vagy semleges pion képződésével. Az ilyen bomlás valószínűsége azonban általában kisebb:

\eta \to \mu ^{-}\mu ^{+}\gamma

[22] (0,03%-os csökkenés)

{\displaystyle \rho \to \mu ^{-}\mu ^{+))

[23] (0,005%-os csökkenés)

A nehezebb mezonok esetében megnő a müon megjelenésének valószínűsége – például a D 0 -mezon az esetek 6,7%-ában alkotja őket [24] .

Barion bomlás

Barionok bomlásával müon keletkezhet, de ennek a folyamatnak a valószínűsége általában kicsi. Példaként a következő reakciók adhatók meg:

{\displaystyle \Xi ^{-}\to \Lambda \mu ^{-}{\bar {\nu _{\mu ))))

(0,03%-os bomlás) [25]

{\displaystyle \Lambda ^{0}\to p\mu ^{-}{\bar {\nu _{\mu ))))

(0,015%-os bomlás) [26] Bozon bomlás

A nehéz semleges bozonok néha müon-antimuon párrá bomlanak:

{\displaystyle Z^{0}\to \mu ^{-}\mu ^{+))

(3%-os bomlás) [27]

{\displaystyle H^{0}\to \mu ^{-}\mu ^{+))

[28] ,

és töltött bozonok müon-antineutrínó párba:

{\displaystyle W^{-}\to \mu ^{-}{\bar {\nu _{\mu ))))

(11%-os bomlás) [29] A leptonok bomlása

A tau lepton, az egyetlen ismert lepton, amely nehezebb a müonnál, 17%-os valószínűséggel müonná, tau-neutrínóvá és antimún-neutrínóvá bomlik [30] .

Egyéb reakciók

Egy fontos reakció, amelyben a müon részt vesz, a müonbefogás. Amikor a müonok eltalálnak egy anyagot, az atomok befogják őket, és fotonok kibocsátásával fokozatosan leereszkednek a K-pályára. Ennek a pályának a sugara 200-szor kisebb, mint egy elektron megfelelő pályája, így a müon jelentős ideig közvetlenül az atommagban helyezkedik el [31] . Ezért a müont az atommag gyorsan elfogja, és kölcsönhatásba lép a protonnal a séma szerint:

{\displaystyle \mu ^{-}+p\to n+\nu _{\mu ))

Kvark szinten ez a reakció a következőképpen megy végbe [13]

{\displaystyle \mu ^{-}+u\to d+\nu _{\mu ))

Könnyű magok (Z < 30) esetén a befogási valószínűség arányos Z 4 -gyel . A nehezebb atomok esetében a müonpálya sugara kisebb lesz, mint az atommag sugara, ezért az atommag további növekedése nem befolyásolja a reakció intenzitását.

μ-e egyetemesség

Az elektrontöltés megegyezik a müon és a tau részecske töltésével , és a W-bozon és Z-bozon bomlástermékeiben azonos valószínűséggel fordulnak elő. Emiatt a különböző leptonokat érintő reakciók közötti különbség csak a tömegük eltéréséből adódhat, nem pedig a bomlási mechanizmusban, ezért a legtöbb reakcióban a müon helyettesítheti az elektront (és fordítva). Ezt a tulajdonságot lepton univerzalitásnak nevezik .

A B-mezonok ritka szemileptonikus bomlásaira vonatkozó LHCb kísérlet adatai azonban arra utalhatnak, hogy a lepton univerzalitás továbbra is sérülhet [32] [33] .

Müon atomok

A müonok voltak az első olyan elemi részecskék , amelyeket felfedeztek , amelyek nem fordulnak elő közönséges atomokban . A negatív töltésű müonok azonban müonatomokat képezhetnek, helyettesítve az elektronokat a közönséges atomokban. A Schrödinger -egyenlet hidrogénszerű atomra vonatkozó megoldása azt mutatja, hogy a kapott hullámfüggvények karakterisztikus mérete (vagyis a Bohr-sugár , ha a megoldást egy ismert elektronnal rendelkező hidrogénatomra hajtjuk végre) fordítottan arányos a az atommag körül mozgó részecske tömege . Tekintettel arra, hogy a müon tömege több mint kétszázszor nagyobb, mint az elektron tömege, az így létrejövő „müonpálya ” mérete sokkal kisebb, mint az analóg elektroné [31] . Ennek eredményeként még a Z = 5-10 töltésszámú atommagok esetében is a müonfelhő méreteit összehasonlítják a mag méretével, vagy legfeljebb egy nagyságrenddel haladják meg azt, és a müonfelhő nem pontszerű jellege. az atommag erőteljesen kezdi befolyásolni a müonhullámfüggvények alakját. Következésképpen energiaspektrumuk (más szóval a müonatom abszorpciós vonalainak) tanulmányozása lehetővé teszi a magba „betekintést” és annak belső szerkezetének tanulmányozását.

Egy pozitív müon közönséges anyagban megköthet egy elektront, és müóniumot (Mu) képezhet, egy atomot, amelyben a müon atommaggá válik [34] . A müónium redukált tömege és ennek következtében Bohr-sugara közel van a hidrogén megfelelő értékéhez , így ez a rövid élettartamú atom az első közelítésben úgy viselkedik a kémiai reakciókban, mint a hidrogén ultrakönnyű izotópja.

Behatolás

A bremsstrahlung intenzitás fordítottan arányos a részecske tömegének négyzetével, így egy müonnál, amely 207-szer nehezebb az elektronnál, a sugárzási veszteségek elhanyagolhatóak. Másrészt a müon a hadronokkal ellentétben nem vesz részt erős kölcsönhatásban , így az anyagrétegen való áthaladás során az energiaveszteség domináns csatornája a 10 11 -10 12 eV energiáig terjedő ionizációs veszteségek . Ezen a területen a müon áthatoló ereje arányos az energiájával. Nagy energiáknál a bremsstrahlung, valamint az atommagok hasadásából adódó veszteségek kezdenek fontos szerepet játszani, és a lineáris növekedés leáll [35] .

Ezeknek a tulajdonságoknak köszönhetően a nagyenergiájú müonok sokkal nagyobb áthatolóerővel rendelkeznek mind az elektronokhoz, mind a hadronokhoz képest. A kozmikus sugárzás részecskéinek és a légkör felső rétegeinek atomjainak ütközésekor keletkező müonokat még több kilométeres mélységben is rögzítik [35] .

A lassú müonok teljesen megállhatnak az anyagban, és az atomok elektronként érzékelhetik őket.

Az anyagban lévő müon szabad útjának kiszámításához ezt az értéket az 1 g/cm 3 sűrűségű anyagban az út egy centiméteres áthaladásának átlagos energiaveszteségeként használjuk . 10 12 MeV energiáig a müon körülbelül 2 MeV-ot veszít g/cm 2 tartományonként [36] . A 10 12 és 10 13 eV közötti tartományban ezek a veszteségek nagyok, és megközelítőleg kiszámíthatók a képlettel

{\frac {dE}{dx}}=2,6+3,5\cdot 10^{-6}E_{0\mu }

MeV, ahol a müon kezdeti energiája MeV-ben [37] .

{\displaystyle E_{0\mu ))

Így látható, hogy egy nagy energiájú müon vízben kilométereket, vasban akár több száz métert is képes megtenni.

Használat

Muon katalízis

A termonukleáris fúzión alapuló generátorok megépítését akadályozó fő nehézség az a magas hőmérséklet, amelyre a hidrogénplazmát fel kell melegíteni, hogy az atommagok leküzdhessék a Coulomb-gátat, és megközelíthessék azt a távolságot, amelynél a nukleáris erők elkezdenek hatni .

A protonból és egy müonból, azaz a mehidrogénből álló rendszer méretei több százszor kisebbek, mint egy hidrogénatom, ugyanakkor a mezon teljesen védi az atommag töltését. Így a mezhidrogén úgy viselkedik, mint egy nagy neutron , és áthatolhat más atomok elektronhéján . Emiatt a hidrogénatommagok olyan távolságra közeledhetnek, amely elegendő ahhoz, hogy magfúziós reakció lejátszódjon közöttük. A reakció után a müonnak nagy esélye van arra, hogy elszakadjon a kialakult magtól és csatlakozzon egy másikhoz, megismételve a teljes ciklust, és így katalizátorként szolgáljon a folyamathoz.

A DT (deutérium-trícium) reakciók esetében a folyamat a következőképpen zajlik: a mezodeutérium és a trícium egy mezomolekulát alkot. Az atommagok közötti átlagos távolság azonban nem elegendő a reakció elindításához, azonban mivel az atomok a legközelebbi közeledés pillanatában az egyensúlyi helyzet körül oszcillálnak, a köztük lévő távolság elegendő ahhoz, hogy az atommagok áthaladjanak a Coulomb-gáton . A számítások azt mutatják, hogy az átlagos termonukleáris reakcióidő hat nagyságrenddel rövidebb, mint a müon élettartama. Átlagosan azonban egy müon nem millió reakciót képes katalizálni, hanem csak körülbelül 100-150-et. Ez annak köszönhető, hogy a hélium-4 atommag és egy neutron kialakulása után a müonnak megközelítőleg 1% az esélye, hogy a héliumhoz „ragadjon”, és leállítsa további katalitikus tevékenységét. Ezt a folyamatot a katalizátor "mérgezésének" nevezik .

A 100 DT reakció során felszabaduló energia 2000 MeV , ami ugyan jóval több, mint 100 MeV (a müon képződésére fordított energia), de a nagy kapcsolódó veszteségek miatt a folyamat energetikailag kedvezőtlen marad.

Az energiahozam növelésének egyik módja a fúzió során keletkező neutronok fluxusának felhasználása az urántakaró besugárzására, ami az urán hasadását vagy plutóniummá alakítását okozza [38] .

Muon tomográfia

A kozmikus sugaraknak köszönhetően folyamatosan müonfolyam zuhan a Földre – átlagosan percenként egy részecske esik a földfelszín egy négyzetcentiméterére [39] . Ha müondetektorokat helyezünk el valamilyen objektum fölé és alá, akkor a müonintenzitás különbségéből következtetéseket vonhatunk le a belső szerkezetére. A müontomográfia számos fontos paraméterben különbözik a hagyományos radiográfiától [40] :

A müonok sokkal gyengébben nyelődnek el, mint a gamma-sugarak, így több száz méteres nagy szilárd tárgyakon, vagy inkább vastag fémrétegeken is "átvilágíthatnak" velük.
A muontomográfia passzív elemzési módszer. Csak a természetes müon hátteret használja fel, ezért nem jelent további egészségügyi kockázatot.

Ennek a technikának a fő hátránya, hogy a kontrasztos kép elkészítése hosszú időt (napokat vagy akár heteket) is igénybe vehet, mivel a természetes müonháttér alacsony.

1967-1968- ban Khafre piramisának egy részét ezzel a módszerrel vizsgálták, hogy titkos szobákat keressenek (nem találták).

Ennek a technikának egy modernebb változata, a müonszórás-tomográfia nemcsak a müonok abszorpcióját rögzíti, hanem a sokkal gyakrabban előforduló szóródását is. Ehhez minden detektornak, amely az objektum felett és alatt áll, rögzítenie kell a müon pályáját. Minél nagyobb egy anyag atomtömege, annál jobban eltéríti a müonokat, így ezzel a módszerrel hatékonyan lehet kimutatni a nehézfémeket, például az uránt, amivel fel lehet lépni a nukleáris csempészet ellen [41] .

Muon Collider

Vannak javaslatok egy müon és antimuon ütköztető felépítésére , amelyek helyettesíthetik az elektron-pozitron ütköztetőket [42] . Az elektronok kis tömegük miatt energiájuk jelentős részét elveszítik a szinkrotronsugárzás hatására (ez különösen igaz a gyűrűütköztetőkre), így 100 GeV feletti energiájú elektron-pozitron ütköztetők építése indokolatlan. A müonoknak, mivel nehéz leptonoknak nincs ilyen problémájuk, ami több TeV ütközési energiák elérését tenné lehetővé. Ezen túlmenően, mivel a müonok tömege nagy, a müonütköztetőkben a Higgs-bozonok előállításának keresztmetszete nagyobb, mint az elektron-pozitron ütköztetőkben. Ez lehetővé tenné a Higgs-bozonok nagy pontosságú tanulmányozását. Az ilyen projektek technikai megvalósítása azonban nehézkes a müonok rövid élettartama miatt, és nehézkes intenzív müonnyalábot előállítani e nagyon rövid idő alatt.

Muon hodoscope

A légköri, heloszférikus és magnetoszférikus jelenségek megfigyelésére müonhodoszkópot használnak , amely müonogramot kap, amely rögzíti a különböző irányokból származó kozmikus sugarak által generált müonok érkezésének intenzitását. [43]

Jegyzetek

↑ Alapvető fizikai állandók – Teljes lista . Letöltve: 2011. június 19. Az eredetiből archiválva : 2013. december 8.. (határozatlan)
↑ Wolverton, Mark (2007. szeptember). „Muons for peace: Új módszer a rejtett atomfegyverek észlelésére, debütálásra készen áll ” Tudományos amerikai . 297 (3): 26-28. Bibcode : 2007SciAm.297c..26W . DOI : 10.1038/scientificamerican0907-26 . PMID 17784615 .
↑ Anderson és Neddermeyer felfedezik a müont . CERN . Letöltve: 2021. április 30. Az eredetiből archiválva : 2021. február 20. (határozatlan) (Angol)
↑ Mark Lancaster . Kedvenc részecském: a müon , The Guardian (2011. május 14.). Archiválva az eredetiből 2021. március 5-én. Letöltve: 2021. április 30 .
↑ 1 2 Brown, Rechenberg, 1996 , p. 187.
↑ 12. Fraser , 1998 , p. 17.
↑ Rossi, Bruno (1941.02.01). „Mezotronok bomlási sebességének változása lendülettel” (PDF) . A fizikai áttekintés . 59 (3): 223. doi : 10.1103 /PhysRev.59.223 . Archivált (PDF) az eredetiből ekkor: 2021-04-30 . Letöltve: 2021-04-30 . Elavult használt paraméter |deadlink=( help );Hibás érték |last-author-amp=Hall( help );Ellenőrizze a dátumot itt: |date=( súgó angolul )
↑ 12. Fraser , 1998 , p. 19.
↑ Erica Smith. Physics of Muons Archiválva : 2022. január 21. a Wayback Machine -nál . Drexel Egyetem , 2010. május 17
↑ A Brookhaven Neutrino Research archiválva 2021. március 18-án a Wayback Machine Brookhaven National Laboratory -ban
↑ "Az új kísérlet arra utal, hogy egy részecske megszegi a fizika ismert törvényeit. " National Geographic (magazin) [ eng. ]. 2021. április 7. Az eredetiből archiválva , ekkor: 2021-04-08 . Letöltve: 2021-04-30 . Elavult használt paraméter |deadlink=( help );Ellenőrizze a dátumot itt: |date=( súgó angolul )
↑ 1 2 3 Részecske-adatcsoport (2020). „Részecskefizika áttekintése” (PDF) . Az elméleti és kísérleti fizika fejlődése . 2020 (8). DOI : 10.1093/ptep/ptaa104 . Archivált (PDF) az eredetiből ekkor: 2021-03-23 . Letöltve: 2021-04-30 . Elavult használt paraméter |deadlink=( súgó )
↑ 1 2 Prohorov, 1992 , p. 230.
↑ N.G. Goncsarova. Részecske- és magfizikai szemináriumok, bomlások és reakciók. . Letöltve: 2021. április 30. Az eredetiből archiválva : 2017. május 9.. (határozatlan) (Orosz)
↑ Yoshitaka, Kuno (2001). „Müon-bomlás és fizika a standard modellen túl” (PDF) . Szemle a modern fizikáról . 73 (1): 151. doi : 10.1103 /RevModPhys.73.151 . Archivált (PDF) az eredetiből ekkor: 2017-04-07 . Letöltve: 2021-04-30 . Elavult használt paraméter |deadlink=( help );Hibás érték |last-author-amp=Yasuhiro( súgó )
↑ Szafron, Robert (2016). „A müonból származó nagy energiájú elektronok lebomlanak a pályán: sugárzási korrekciók” . Fizika B betű . 753 , 61-64. DOI : 10.1016/j.physletb.2015.12.008 . Archiválva az eredetiből, ekkor: 2021-04-30 . Letöltve: 2021-04-30 . Elavult használt paraméter |deadlink=( help );Hibás érték |last-author-amp=Czarnecki( súgó )
↑ Andrzej Czarnecki Az egzotikus müonok bomlásai Archivált : 2014. május 13., a Wayback Machine University of Alberta
↑ Bilger, R. (1999). „Egzotikus müonbomlások keresése” (PDF) . Fizika B betű . 446 (3-4): 363-367. DOI : 10.1016/S0370-2693(98)01507-X . Archivált (PDF) az eredetiből ekkor: 2017-04-07 . Letöltve: 2021-04-30 . Elavult használt paraméter |deadlink=( help );Hibás érték |last-author-amp=Föhl( súgó )
↑ Részecske-adatcsoport (2020). „Részecskefizika áttekintése” (PDF) . Az elméleti és kísérleti fizika fejlődése . 2020 (8). DOI : 10.1093/ptep/ptaa104 . Archivált (PDF) az eredetiből ekkor: 2021-03-22 . Letöltve: 2021-04-30 . Elavult használt paraméter |deadlink=( súgó )
↑ Részecske-adatcsoport (2020). „Részecskefizika áttekintése” (PDF) . Az elméleti és kísérleti fizika fejlődése . 2020 (8). DOI : 10.1093/ptep/ptaa104 . Archivált (PDF) az eredetiből ekkor: 2021-03-20 . Letöltve: 2021-04-30 . Elavult használt paraméter |deadlink=( súgó )
↑ Részecske-adatcsoport (2020). „Részecskefizika áttekintése” (PDF) . Az elméleti és kísérleti fizika fejlődése . 2020 (8). DOI : 10.1093/ptep/ptaa104 . Archivált (PDF) az eredetiből ekkor: 2021-03-23 . Letöltve: 2021-04-30 . Elavult használt paraméter |deadlink=( súgó )
↑ Részecske-adatcsoport (2020). „Részecskefizika áttekintése” (PDF) . Az elméleti és kísérleti fizika fejlődése . 2020 (8). DOI : 10.1093/ptep/ptaa104 . Archivált (PDF) az eredetiből ekkor: 2021-03-23 . Letöltve: 2021-04-30 . Elavult használt paraméter |deadlink=( súgó )
↑ Részecske-adatcsoport (2020). „Részecskefizika áttekintése” (PDF) . Az elméleti és kísérleti fizika fejlődése . 2020 (8). DOI : 10.1093/ptep/ptaa104 . Archivált (PDF) az eredetiből ekkor: 2021-03-22 . Letöltve: 2021-04-30 . Elavult használt paraméter |deadlink=( súgó )
↑ Részecske-adatcsoport (2020). „Részecskefizika áttekintése” (PDF) . Az elméleti és kísérleti fizika fejlődése . 2020 (8). DOI : 10.1093/ptep/ptaa104 . Archivált (PDF) az eredetiből ekkor: 2021-03-21 . Letöltve: 2021-04-30 . Elavult használt paraméter |deadlink=( súgó )
↑ Részecske-adatcsoport (2020). „Részecskefizika áttekintése” (PDF) . Az elméleti és kísérleti fizika fejlődése . 2020 (8). DOI : 10.1093/ptep/ptaa104 . Archivált (PDF) az eredetiből ekkor: 2021-03-22 . Letöltve: 2021-04-30 . Elavult használt paraméter |deadlink=( súgó )
↑ Részecske-adatcsoport (2020). „Részecskefizika áttekintése” (PDF) . Az elméleti és kísérleti fizika fejlődése . 2020 (8). DOI : 10.1093/ptep/ptaa104 . Archivált (PDF) az eredetiből ekkor: 2021-03-21 . Letöltve: 2021-04-30 . Elavult használt paraméter |deadlink=( súgó )
↑ Részecske-adatcsoport (2020). „Részecskefizika áttekintése” (PDF) . Az elméleti és kísérleti fizika fejlődése . 2020 (8). DOI : 10.1093/ptep/ptaa104 . Archivált (PDF) az eredetiből ekkor: 2021-03-22 . Letöltve: 2021-04-30 . Elavult használt paraméter |deadlink=( súgó )
↑ Részecske-adatcsoport (2020). „Részecskefizika áttekintése” (PDF) . Az elméleti és kísérleti fizika fejlődése . 2020 (8). DOI : 10.1093/ptep/ptaa104 . Archivált (PDF) az eredetiből ekkor: 2021-03-23 . Letöltve: 2021-04-30 . Elavult használt paraméter |deadlink=( súgó )
↑ Részecske-adatcsoport (2020). „Részecskefizika áttekintése” (PDF) . Az elméleti és kísérleti fizika fejlődése . 2020 (8). DOI : 10.1093/ptep/ptaa104 . Archivált (PDF) az eredetiből ekkor: 2021-03-21 . Letöltve: 2021-04-30 . Elavult használt paraméter |deadlink=( súgó )
↑ Részecske-adatcsoport (2020). „Részecskefizika áttekintése” (PDF) . Az elméleti és kísérleti fizika fejlődése . 2020 (8). DOI : 10.1093/ptep/ptaa104 . Archivált (PDF) az eredetiből ekkor: 2017-05-16 . Letöltve: 2021-04-30 . Elavult használt paraméter |deadlink=( súgó )
↑ 1 2 Knecht, A. (2020). „Muonatomok nukleáris tulajdonságainak vizsgálata” . The European Physical Journal Plus . 135 (10). DOI : 10.1140/epjp/s13360-020-00777-y . Archiválva az eredetiből, ekkor: 2021-04-30 . Letöltve: 2021-04-30 . Elavult használt paraméter |deadlink=( help );Hibás érték |last-author-amp=Skawran( súgó )
↑ Igor Ivanov. A CERN megerősítette a gyenge kölcsönhatás egyik fontos tulajdonságának megsértését . N+1 (2015. augusztus 31.). Letöltve: 2021. április 30. Az eredetiből archiválva : 2017. április 7.. (határozatlan) (Orosz)
↑ Olekszij Bondarev. A Kaliforniai Egyetem tudósai olyan jelenséget fedeztek fel, amely nem illik bele az elemi részecskefizika standard modelljébe . NV Techno (2017. június 13.). Letöltve: 2021. április 30. Az eredetiből archiválva : 2017. június 13. (határozatlan)
↑ Percival, Paul (1979). „Muónium kémia” (PDF) . Radiochimica Acta . 26 (1): 1-14. DOI : 10.1524/ract.1979.26.1.1 . Archivált (PDF) az eredetiből ekkor: 2022-01-21 . Letöltve: 2021-04-30 . Elavult használt paraméter |deadlink=( súgó )
↑ 1 2 Prohorov, 1992 , p. 231.
↑ A Muon alapjai . La Plata Egyetem . Letöltve: 2021. április 30. Az eredetiből archiválva : 2017. április 26.. (határozatlan) (Angol)
↑ Rosenthal, I.L. (1968). „Nagy energiájú kozmikus müonok kölcsönhatása” (PDF) . Előrelépések a fizikai tudományokban . 94 (1): 91-125. DOI : 10.3367/UFNr.0094.196801d.0091 . Archivált (PDF) az eredetiből ekkor: 2018-07-22 . Letöltve: 2021-04-30 . Elavult használt paraméter |deadlink=( súgó )
↑ Karnakov, B.M. (1999). „A nukleáris fúzió müonikus katalízise” (PDF) . Soros Nevelési Lap (12): 62-67. Archivált (PDF) az eredetiből ekkor: 2017-02-15 . Letöltve: 2021-04-30 . Elavult használt paraméter |deadlink=( súgó )
↑ Muon tomográfia . CERN . Letöltve: 2021. április 30. Az eredetiből archiválva : 2017. április 7.. (határozatlan) (Angol)
↑ Igor Ivanov. Leesett az égből . N+1 (2015. október 27.). Letöltve: 2021. április 30. Az eredetiből archiválva : 2017. április 7.. (határozatlan)
↑ Morris, Christopher (2014). „Vízszintes kozmikus sugár-müon radiográfia a nukleáris veszélyek leképezéséhez ” Nukleáris műszerek és módszerek a fizikakutatásban B. rész: Nyalábkölcsönhatások anyagokkal és atomokkal . 330 , 42-46. DOI : 10.1016/j.nimb.2014.03.017 . Archiválva az eredetiből, ekkor: 2021-04-30 . Letöltve: 2021-04-30 . Elavult használt paraméter |deadlink=( help );Hibás érték |last-author-amp=Bacon( súgó )
↑ Bartosik . Detector and Physics Performance at a Muon Collider , Journal of Instrumentation (2020. május 4.), pp. P05001–P05001. Archiválva az eredetiből 2021. április 25-én. Letöltve: 2021. január 24.
↑ Tatyana Zimina, Alexey Poniatov, Kirill Stasevich Muons zivatarokat és mágneses viharokat jósol. A Moszkvai Kormány Fiatal Tudósokért Díja 2020 díjazottjai 17-20

Irodalom

Davydov A. S. Kvantummechanika . - Állami Fizikai és Matematikai Irodalmi Kiadó, 1963. - 747 p.
L. M. Brown, H. Rechenberg. A nukleáris erők fogalmának eredete . - Bristol, 1996. - 392 p.
G. Fraser. A részecske évszázada. - Bristol, 1998. - 232 p. — ISBN 9780367400705 .
Prohorov O.M. Fizikai enciklopédia. - M. , 1992. - T. 3. - 672 p. — ISBN 5-8527-0019-3 .
Belousov Yu. M. , Smilga V. P. Mi a müon módszer az anyag tanulmányozására ?
Vaisenberg A. O. Mu-meson. — M .: Nauka, 1964. — 399 p.
A szokatlan atomok és ionok világában: (Muon-módszer a kémiában) / V. N. Gorelkin , V. P. Smilga . - M .: Tudás, 1986. - 47, [1] p. : ill.; 24 cm. - (Új az életben, tudományban, technikában. Kémia; 1986.12.).

Linkek

Az új eredmények kiélezik és megzavarják a müon rendellenes mágneses momentumának rejtélyét

Részecskék a fizikában

alapvető
részecskék

Fermions

Kvarkok	u d s c b t
Leptonok	e -_ e + μ − • μ + τ − • τ + Neutrino ν e • ν e ν μ • ν μ ν τ • ν τ

Bozonok

Nyomtáv	γ g W ± •Z 0
Skalár	Higgs-bozon

Kompozit
részecskék

hadronok

Baryonok ( Hyperonok )	Nukleonok p p n n Δ Λ Σ Ξ Ω Pentakvarkok
Mezonok ( Quarkonia )	π η • η′ p ω φ J/ψ ϒ θ K B D T Tetrakvarkok

Alapvető és (vagy) összetett részecskék vegyületei

Rendes	Atommagok deuteron Triton Helion α atomok ionok Kationok anionok molekulák
Szokatlan	A hipernukleusz fizikában : Λ -hipermagok Hiperhidrogén Hypertriton Σ -hipermagok Egzotikus atomok : mezoatomok Muonic Müonos hidrogén Hadronic pünkösdi rózsa Kaonic Antiproton Σ -hiperonikus Lepton atomok pozitrónium Muonium Dimuónium protonium Pünkösdi rózsa mezomolekula Dipozitrónium