ATLAS kísérlet

Az ATLAS (az angol  A Toroidal L HC A pparatu S szóból) a genfi ​​( Svájc ) Európai Nukleáris Kutatási Szervezet CERN (CERN) LHC ütköztetőjénél ( Large Hadron Collider , LHC) végzett négy fő kísérlet egyike . A kísérletet az azonos nevű detektoron hajtják végre , amelyet proton-proton ütközések tanulmányozására terveztek (az LHC további kísérletei: ALICE , CMS , TOTEM , LHCb és LHCf). A projektben mintegy 2000 tudós és mérnök vesz részt 35 ország 165 laboratóriumából és egyeteméről, köztük Oroszországból [1] . A kísérlet célja a szupernehéz elemi részecskék , például a Higgs-bozon és a Standard Modell részecskék szuperszimmetrikus partnereinek keresése . A fizikusok úgy vélik, hogy az ATLAS és CMS detektorokkal végzett kísérletek a standard modellen túlmutató fizikát is megvilágíthatnak .

Az ATLAS detektor méretei: hossza - 46 méter , átmérője - 25 méter, teljes tömege - kb. 7000 tonna .

Az ATLAS-t többcélú detektorként fejlesztették ki. Amikor az LHC által létrehozott protonsugarak ütköznek a detektor közepén, különféle, széles energiájú részecskék keletkeznek. Ahelyett, hogy egy konkrét fizikai folyamatra összpontosítana, az ATLAS-t úgy tervezték, hogy mérje a részecskeképződésből és -bomlásból származó jelek legszélesebb skáláját. Ez biztosítja, hogy bármilyen formát is öltsenek az új fizikai folyamatok vagy részecskék, az ATLAS képes lesz észlelni és megmérni tulajdonságaikat. A korábbi ütköztetőknél, például a Tevatronnál vagy a Large Electron-Positron Collidernél (LEP) végzett kísérletek hasonló elképzeléseken alapultak. Az LHC egyedisége – példátlan energiák és rendkívül magas ütközési arány – azonban az ATLAS-t nagyobbá és összetettebbé teszi, mint az eddig épített detektorok.

A létrehozás előfeltételei

Az első részecskegyorsítót, a ciklotront Ernst Lawrence amerikai fizikus építette 1931-ben, sugara mindössze néhány centiméter volt, és a protonokat 1 MeV energiára gyorsította fel . Azóta a gyorsítók mérete kolosszális méretekre nőtt, mivel a nagyobb gyorsulási energia nagyobb lineáris méreteket igényel a gyorsítóból. És nagy ütközési energiára van szükség az egyre nehezebb részecskék megszületéséhez. A mai napig a legteljesebb fizikai elméletet, amely leírja az összes olyan jelenséget, amelyben az elemi részecskék részt vesznek, az elemi részecskefizika standard modelljének nevezik . Egy kivétellel (a Higgs -bozonnal) minden Standard Modell részecskét megfigyeltek kísérletileg. Egy hipotetikus (jelenleg) Higgs-bozonra van szükség a standard modellben a részecsketömeg eredetének magyarázatához (lásd a Higgs-mechanizmust ), mivel az elmélet alapjául szolgáló pontos mérőszimmetria azt a feltételt szabja meg, hogy minden részecskének tömeg nélkülinek kell lennie . A legtöbb ezen a területen dolgozó fizikus úgy gondolja, hogy maga a Higgs-bozon nem lehet nehezebb néhány száz GeV-nál, és körülbelül 1 TeV-os energiaskálán a Standard Modellnek meg kell szakadnia, és helytelen előrejelzéseket kell adnia (ezt a hipotézist természetes állapotnak nevezik). . Azt a fajta fizikát, amely ezen a skálán meg tud jelenni, általában " a szabványos modellen túli fizika "-nak nevezik .

Az LHC-t a Higgs-bozon tulajdonságainak felkutatására és tanulmányozására építették, valamint új fizikai jelenségek felkutatására körülbelül 1 TeV-os léptékben. A teoretikusok által javasolt új fizika modellek többsége nagyon nehéz részecskék létezését jósolja több száz GeV vagy több TeV tömeggel (összehasonlításképpen a proton tömege körülbelül 1 GeV). Két protonnyaláb ütközik egy 27 kilométer hosszú alagútban, és mindegyik proton energiája akár 7 TeV is lehet. Ennek a kolosszális energiának köszönhetően születhetnek olyan nehéz részecskék, amelyek csak az Ősrobbanás utáni első mikroszekundumokban léteztek a természetben .

A gyorsítóknál keletkező részecskék megfigyeléséhez elemi részecskék detektoraira van szükség . Míg a protonok ütközésekor érdekes jelenségek történhetnek, nem elég csak előállítani őket. Érzékelőket kell építeni a részecskék érzékelésére, tömegük, momentumuk , energiáik és töltéseik mérésére, forgásuk meghatározására . A részecskenyaláb kölcsönhatási tartományban keletkező összes részecske azonosítása érdekében a részecskedetektorokat általában több rétegben helyezik el. A rétegek különböző típusú detektorokból állnak, amelyek mindegyike bizonyos típusú mérésekre specializálódott. Az egyes detektorrétegekben a részecskék által hátrahagyott különböző jellemzőket a hatékony részecskeazonosításhoz, valamint a pontos energia- és impulzusméréshez használják (az egyes rétegek szerepét a detektorban az alábbiakban tárgyaljuk ).

Az ATLAS-t arra tervezték, hogy feltárja a fizika különböző típusait, amelyek az LHC energetikai ütközései során előfordulhatnak. E kutatások egy része a szabványos modell paramétereinek mérésének megerősítésére vagy javítására irányul, míg mások új fizikát keresnek . A nagyobb gyorsítón keletkező részecskék energiájának növekedésével a detektorok méretének is növekednie kell a nagyobb energiájú részecskék hatékony mérése és elnyelése érdekében; ennek eredményeként jelenleg az ATLAS a legnagyobb ütközőnyaláb detektor [1] .

Történelem

Az ATLAS együttműködést , vagyis egy fizikuscsoportot, akik detektort építenek és kísérleteket végeznek rajta, 1992 -ben jött létre, amikor két kísérleti projektet indítottak az LHC , az EAGLE ( Experiment for A ccurate G amma , L epton and Energy ) kutatási programjához. Measurements ) és az ASCOT ( Apparatus with Super CO nducting Toroids ) egyesítették erőiket , és megkezdték egy általános célú detektor tervezését [2] . Az új eszköz tervezése mindkét együttműködés fejlesztésein alapult, valamint az 1993-ban lezárult amerikai SSC ( Superconducting Super Collider ) ütköztetőprojektből érkezett csapatok.

Az ATLAS kísérletet jelenlegi állapotában 1994 -ben javasolták, és a CERN vezetése hivatalosan 1995 -ben hagyta jóvá . Az együttműködés létrejötte óta eltelt idő alatt egyre több fizikus csoport csatlakozott különböző egyetemekről és országokból, és jelenleg az ATLAS együttműködés a részecskefizika egyik legnagyobb hivatalos közössége.

Az ATLAS detektor összeszerelése a CERN földalatti telephelyén 2003 -ban kezdődött , miután az előző LEP -gyorsítót leállították .

2017-ben az ATLAS együttműködés a 25. évfordulóját ünnepelte egy nagy médiaesemény megtervezésével október 2-án [3] .

Detektor alkatrészek

Az ATLAS detektor egy sor nagy koncentrikus hengerből áll a kölcsönhatási pont körül, ahol az LHC protonnyalábjai ütköznek. Négy fő részre osztható [4] : ​​belső detektor, kaloriméterek , müonspektrométer és mágneses rendszerek. Mindegyikük ismétlődő rétegekből áll. A detektorok kiegészítik egymást: egy belső detektor pontosan követi a részecskéket, a kaloriméterek mérik a könnyen leállítható részecskék energiáját, a müonrendszer pedig további méréseket végez a nagy behatolású müonoknál. Két mágnesrendszer téríti el a töltött részecskéket a belső detektorban és a müonspektrométerben, lehetővé téve azok impulzusának mérését .

Az egyedüli stabil részecskék, amelyeket nem lehet közvetlenül kimutatni, a neutrínók ; létezésükre a detektált részecskék között megfigyelt lendületi instabilitásból következtethetünk. Ahhoz, hogy működjön, a detektornak „le kell zárni”, és észlelnie kell az összes nem neutrínót, holt foltok nélkül. A detektor működésének fenntartása a protonnyalábokat közvetlenül körülvevő erős sugárzású területeken jelentős technikai probléma.

Belső detektor

Az Inner Detector a protonsugár tengelyétől néhány centiméterre indul, külső sugara 1,2 méter, a nyalábcsatorna hossza pedig 7 méter. Fő funkciója a töltött részecskék nyomon követése, egyes pontokon észlelve kölcsönhatásukat az anyaggal, részletes információkat tárva fel a részecske típusáról és lendületéről. [5] . A teljes belső detektort körülvevő mágneses tér hatására a töltött részecskék eltérnek; a görbe iránya a részecske töltését mutatja, a görbület mértéke pedig a részecske lendületét. A nyomvonal kiindulópontjai hasznos információkkal szolgálnak a részecskék azonosításához ; Ha például úgy tűnik, hogy a nyomcsoport az eredeti proton-proton ütközéstől eltérő pontból származik, ez azt jelentheti, hogy a részecskék a b-kvark bomlási pontjából érkeztek (lásd en:B-tagging ). A belső érzékelő három részből áll, amelyeket alább ismertetünk.

A Pixel Detector , a detektor belsejében három réteget és három lemezt tartalmaz minden egyes csatlakozón (összesen 1744 "modult", mindegyik kettő x hat centiméteres). A detektáló anyag 250 mikron vastag szilícium. Minden modul 16 olvasóchipet és egyéb elektronikus alkatrészeket tartalmaz. A legkisebb érzékelhető egység a pixel (mindegyik 50 x 400 mikrométer); nagyjából 47 000 pixel van modulonként. A finom pixelméretet az interakciós ponthoz nagyon közeli rendkívül pontos követésre tervezték. Összességében a pixeldetektor több mint 80 millió olvasási csatornával rendelkezik, ami az összes olvasási csatorna körülbelül 50%-a; ekkora szám projektet és technikai problémát okoz. Egy másik probléma a sugárzás , amelynek a pixeldetektor ki lesz téve a kölcsönhatási pont közelsége miatt (az összes alkatrészt árnyékolni kell, hogy jelentős sugárzás után is működjön).

Félvezető nyomkövető rendszer ( Semi-Conductor Tracker , SCT) - a belső detektor középső eleme. Alapvetően és funkcionálisan hasonlít a pixeldetektorhoz, de a kis pixelek helyett hosszú, keskeny csíkokban különbözik, nagyobb területeket fedve le. A csíkok mérete 80 mikrométer x 12,6 centiméter. Az SCT a belső detektor legkritikusabb része a nyalábra merőleges síkban történő alapvető követéshez, mivel sokkal nagyobb területen méri a részecskéket, mint egy pixeldetektor, gyakoribb mintavétellel a pontokból és megközelítőleg egyenlő (legalább egy dimenzióban). ) pontossággal. Az SCT négy dupla réteg szilícium szalagból áll, 6,2 millió leolvasó csatornával és 61 négyzetméter összterülettel rendelkezik.

Az átmeneti sugárzáskövető ( TRT) a belső detektor legkülső alkatrésze, és egy nyomkövető és egy átmeneti sugárzás érzékelő kombinációja. A TRT nagyszámú drift csőből áll - "szalmából", amelyek négy milliméter átmérőjűek és 144 centiméter hosszúak (a központi rész számára). Ennek eredményeként durvább felbontása van, mint a másik két detektoré (ez elkerülhetetlen árat kell fizetni a nagy mennyiségű lefedettségért), és teljesen más kialakítású. Minden "szívószál" gázkeverékkel van megtöltve, amely ionizálódik , amikor egy töltött részecske áthalad rajta. Az ionok és elektronok elektromos tér segítségével mozognak, áramimpulzust képezve a cső tengelye mentén haladó anód nagyfeszültségű vezetéken, amely lehetővé teszi azoknak a csöveknek a meghatározását, amelyeken keresztül a részecskeút áthaladt. Ez a detektor hűtőbordát, polipropilén fóliákból és szálakból álló köteget is tartalmaz, amelynek dielektromos állandója, törésmutatója eltér a környezettől, ami részecskék kibocsátásához vezet az átmeneti sugárzás anyagok határain, amelyek áthaladva csövek, további energiafelszabadulást hoz létre a „szalmában”. Mivel a (közel fénysebességgel mozgó) relativisztikus részecskék két közeg határát átlépő átmeneti sugárzása arányos a részecske gamma-tényezőjével, ezért egyes részecskék, amelyek áthaladása során nagy amplitúdójú jelek keletkeznek, elektronként azonosítják . A TRT körülbelül 300 000 "szalma" csőből áll.

Kaloriméterek

A kaloriméterek a belső detektort körülvevő szolenoid mágnesen kívül helyezkednek el. Céljuk, hogy a részecskékből származó energiát abszorbeálva mérjék. Két fő kaloriméter rendszer létezik: egy belső elektromágneses kaloriméter és egy külső hadron kaloriméter. [6] Mindkét kaloriméter mintavételes , azaz az energia nagy részét egy nagy sűrűségű fémben abszorbeálják, ahol részecskezápor keletkezik , és az elnyelt energia mérését a szennyeződés anyagában végzik. érzékeny térfogat, amelyből a kezdeti részecskék energiái származnak.

Az elektromágneses (EM) kaloriméter elnyeli az elektromágneses kölcsönhatásra képes részecskék energiáját (ezek közé tartoznak a töltött részecskék és a fotonok ). Az EM kaloriméter rendkívül pontos az elnyelt energia mennyiségének és a felszabaduló energia pontos helyzetének meghatározásában. A részecskepályája és a nyaláb tengelye közötti szög (pontosabban pszeudorapiditás ) és annak a merőleges síkban bezárt szöge 0,025 radián hibával mérhető . Az energiaelnyelő anyagok ólom és rozsdamentes acél , az érzékelő anyag pedig folyékony argon . Az EM kaloriméter egy kriosztátban van, hogy az argon ne párologjon el.

A hadron kaloriméter olyan részecskékből nyeli el az energiát, amelyek áthaladnak az EM kaloriméteren, de erős kölcsönhatásoknak vannak kitéve; ezek a részecskék többnyire hadronok. Mind az energia, mind a lokalizáció tekintetében kevésbé pontos (körülbelül 0,1 radiánon belül). [7] Az energiaelnyelő anyag acél, a felszabaduló energiát szcintillációs lemezeken mérik. A kaloriméter számos jellemzőjére a költséghatékonyság miatt esett a választás, mivel a készülék méretei nagyok: a kaloriméter fő része a kalorimetrikus cellákkal együtt 8 méter átmérőjű, a nyaláb tengelye mentén 12 méter. A hadron kaloriméter legelőrefelé eső részei az EM kaloriméteres kriosztátban vannak, és folyékony argont is használnak.

Muon spektrométer

A müonspektrométer egy  rendkívül nagy nyomkövető rendszer, amely a kaloriméterek körül 4,25 m-es sugártól a detektor teljes sugaráig (11 m) terjed. [4] Hatalmas mérete szükséges a detektor más elemein áthatoló müonok lendületének pontos méréséhez; A mérés létfontosságú, mert egy vagy több müon kulcsfontosságú eleme számos érdekes fizikai folyamatnak, és egy eseményben a részecskék összenergiáját nem lehetne pontosan mérni, ha figyelmen kívül hagynák őket. Úgy működik, mint egy belső detektor, eltéríti a müonokat, így mérhető a lendületük, bár eltérő a mágneses tér konfigurációja , kisebb a térbeli pontossága és sokkal nagyobb a térfogata. A müonok egyszerű azonosítására is használják - mivel más típusú részecskék gyakorlatilag lehetetlenek áthaladni a kalorimétereken és jeleket hagyni a müonspektrométerben. Körülbelül egymillió leolvasó csatornával rendelkezik, detektorrétegeinek összterülete 12 000 négyzetméter.

Mágneses rendszer

Az ATLAS detektor két nagy mágnesrendszert használ a töltött részecskék eltérítésére, így azok impulzusa mérhető. Ez az eltérés a Lorentz-erő következménye , amely arányos a sebességgel. Mivel gyakorlatilag az összes LHC protonütközések során keletkező részecske fényhez közeli sebességgel mozog, a különböző momentumú részecskékre ható erők egyenlőek. (A relativitáselmélet szerint ilyen sebességeknél az impulzus nem arányos a sebességgel.) Így a nagy lendületű részecskék kissé eltérnek, ellentétben az alacsony impulzusú részecskékkel; az elhajlás mértéke számszerűsíthető, és ebből az értékből meghatározható a részecske impulzusa.

A belső szolenoid két Tesla mágneses mezőt hoz létre a belső detektor körül. [8] Egy ilyen erős tér lehetővé teszi, hogy még a nagyon energikus részecskéket is annyira eltérítsék, hogy meg lehessen mérni lendületüket, közel egyenletes iránya és erőssége pedig nagyon pontos méréseket tesz lehetővé. A körülbelül 400 MeV alatti momentumú részecskék olyan erősen eltérnek, hogy ismételten körbefordulnak a terepen, és valószínűleg nem mérik őket; ez az energia azonban nagyon kicsi az egyes protonütközések során felszabaduló néhány TeV energiához képest.

A külső toroidális mágneses mezőt nyolc nagyon nagy levegőmagos szupravezető tekercs hozza létre, két dugóval, amelyek mindegyike a kalorimétereken kívül és a müonrendszeren belül található. [8] Ez a mágneses tér 26 méter hosszú és 20 méter átmérőjű, és 1,2 gigajoule energiát tárol. Mágneses tere nem egyenletes, mert egy kellő méretű szolenoid mágnes megépítése megfizethetetlenül költséges lenne. Szerencsére a méréseknek sokkal kevésbé pontosaknak kell lenniük ahhoz, hogy pontosan meg lehessen mérni a müonrendszer nagy térfogatában a lendületet.

Adatgyűjtő, feldolgozó és elemző rendszerek

A detektor hatalmas mennyiségű nyers adatot állít elő – eseményenként körülbelül 25 MB -ot (az eredeti nyers formában a nulla elnyomás 1,6 MB-ra csökkenti) a detektor közepén lévő másodpercenkénti 40 millió nyalábkeresztezés mindegyikéhez, ami összesen 1 PB/s nyers adat [9] [10] .

A triggerrendszer a detektorokból származó, gyorsan feldolgozható információk segítségével valós időben választja ki a legérdekesebb eseményeket, hogy elmentse azokat részletes elemzés céljából. Három kioldási szint létezik: az első szint a detektorokban található speciális elektronikus rendszerekre épül, míg a másik kettő a detektor mellett elhelyezett számítógépfarmon működik . Az első szintű trigger után másodpercenként körülbelül 100 ezer esemény kerül kiválasztásra. Egy második szintű trigger után több száz eseményt tárol a rendszer további elemzés céljából. Ehhez az adatmennyiséghez több mint 100 MB adatot kellett lemezre menteni másodpercenként, vagy legalább évi 1 PB-t [11] . A 2010-es években másodpercenként 6 GB-ra becsülték a mentendő adatmennyiséget, évente körülbelül 25 petabájt keletkezik [10] [12] .

Minden rögzített esemény esetében offline rekonstrukciót hajtanak végre, amely a detektorokból származó jeleket fizikai entitásokká alakítja, például hadronsugárkává , fotonokká és leptonokká . Az események rekonstruálásához intenzíven alkalmazzák a grid számítástechnikát (LHC Computing Grid), amely lehetővé teszi az egyetemek és laboratóriumok számítógépes hálózatainak párhuzamos használatát világszerte a nagy mennyiségű kezdeti terhelés csökkentésére irányuló erőforrás-igényes (a processzoridő használatának értelmében). az adatokat fizikai elemzésre alkalmas formába. Az ezekhez a feladatokhoz szükséges szoftvert több mint egy éve fejlesztették, és a kísérlet előrehaladtával folyamatosan javul.

Az együttműködésben részt vevő felhasználók és egyéni csoportok saját programjaikat írják a Geant és ROOT könyvtárak segítségével, hogy tovább elemezzék ezeket az objektumokat, hogy megpróbálják azonosítani az események fizikai objektumait egy adott fizikai modell vagy hipotetikus részecskék segítségével. Ezeket a vizsgálatokat a részecskekölcsönhatások részletes szimulációi alapján tesztelik a detektorban, ami szükséges ahhoz, hogy elképzelésünk legyen arról, milyen új részecskéket lehet kimutatni, és mennyi ideig tarthat ezek megfelelő statisztikai szignifikanciával történő megerősítése .

A kísérlet fizikai programja

Az ATLAS egyik legfontosabb célja a Standard Modell hiányzó részének, a Higgs -bozonnak a feltárása . A Higgs-mechanizmus , amely magában foglalja a Higgs-bozont is, tömegeket ad az elemi részecskéknek, így a foton tömeg nélkül marad; A Standard Modell egyszerűen hiányos LHC energiáknál ilyen mechanizmus nélkül. Ha a Higgs-bozont nem fedezték volna fel, akkor várható volt, hogy az elektrogyenge szimmetria-törés más mechanizmusait (például a technicolort ) találják, amelyek megmagyarázzák ugyanezt a jelenséget.

A Higgs-bozont a szétbomló részecskék kimutatásával fedezték fel; a legkönnyebben megfigyelhető végső bomlási állapot két foton vagy négy lepton . Néha ezek a bomlások megbízhatóan azonosíthatók a Higgs-bozontermelés eredményeként, ha a termelési reakcióban további részecskékkel kapcsolódnak össze; lásd a példát a jobb oldali diagramon.

A Fermilabban 1995-ben felfedezett t-kvark tulajdonságait eddig csak hozzávetőlegesen mérték. Sokkal nagyobb energiával és nagyobb ütközési gyakorisággal az LHC hatalmas számú t-kvarkot állít elő, ami sokkal pontosabb tömegmérést és más részecskékkel való kölcsönhatást tesz lehetővé [13] . Ezek a mérések közvetett információkat szolgáltatnak a Standard Modell részleteiről, ami bizonyos következetlenségeket adhat, amelyek új fizikára utalnak. Hasonló pontos méréseket végeznek más ismert részecskék esetében is; Például feltételezik, hogy az ATLAS végül kétszer olyan pontosan tudja mérni a W-bozon tömegét, mint korábban elérte.

Talán a legizgalmasabb kutatási irányok azok, amelyek közvetlenül a fizika új modelljeit keresik. Az egyik jelenleg népszerű elmélet a szuperszimmetria . Ez az elmélet az elméleti fizika számos problémáját megoldhatja , és a húrelmélet szinte minden modelljében jelen van . A szuperszimmetria elméletének különböző változatai új, nagy tömegű részecskék létezésére utalnak, amelyek sok esetben kvarkokra és nehéz stabil részecskékre bomlanak . Az utóbbiak közönséges anyaggal való kölcsönhatásának valószínűsége nagyon kicsi. Az ilyen részecskék nem regisztrálódnak közvetlenül a detektorban, hanem egy vagy több nagy energiájú kvarksugár jelenlétében nagy mennyiségű "hiányzó" lendület formájában hagynának nyomot . Más feltételezett masszív részecskék, mint például a Kaluza-Klein elméletben , hasonló nyomot hagyhatnak , de felfedezésük a standard modellen túlmutató fizikára is utalna.

Ha a nagy extra dimenziók modellje helyes, mikroszkopikus fekete lyukak születhetnek az LHC-n . [14] Hawking-sugárzás hatására azonnal lebomlanak , nagyjából azonos számú szabványos modellrészecskét termelve (beleértve a Higgs-bozonokat és a t-kvarkokat is), ami egyértelmű azonosítást adna egy ilyen eseményről az ATLAS detektorban. [tizenöt]

2021 tavasz: Az ATLAS-kísérlet résztvevői pontosabban szabtak korlátokat a Higgs-bozonpár termelési keresztmetszetére és öncsatolási állandójára [16] .

Irodalom

Linkek

Jegyzetek

  1. ↑ 1 2 CERN (2006. 11. 20.). A világ legnagyobb szupravezető mágnese bekapcsol . Sajtóközlemény . Letöltve: 2016-01-10 .
  2. ↑ ATLAS együttműködési rekordok (downlink) . CERN archívum. Letöltve: 2007. február 25. Az eredetiből archiválva : 2007. január 1.. 
  3. ↑ 25 éves az ATLAS és a CMS együttműködés // elementy.ru
  4. ↑ 1 2 Átfogó detektorkoncepció // ATLAS Műszaki javaslat  (neopr.) . – CERN , 1994.
  5. ↑ Belső detektor // ATLAS műszaki javaslat  (határozatlan) . – CERN , 1994.
  6. ↑ Kalorimetria // ATLAS műszaki javaslat  (neopr.) . – CERN , 1994.
  7. ↑ N. V. Krasznyikov, V. A. Matvejev. Új fizika keresése a nagy hadronütköztetőben  (angol)  // Uspekhi fizicheskikh nauk  : folyóirat. - Orosz Tudományos Akadémia , 2004. - július ( 174. kötet , 7. sz.). - P. 697-725 .
  8. ↑ 1 2 Mágneses rendszer // ATLAS Műszaki javaslat  (neopr.) . – CERN , 1994.
  9. ↑ Marjorie Shapiro. Szuperszimmetria, extra dimenziók és a tömeg eredete: Az Univerzum természetének feltárása PetaScale adatelemzés segítségével . (2007, június 18.). Letöltve: 2007. december 8. Forrás kezdete: 35:00. Lásd még: 32:30 - információk a különböző triggerszintekről.
  10. ↑ 1 2 PanDA: elosztott rendszer Big Data feldolgozására heterogén számítási környezetben  (eng.) . Ötödik moszkvai szuperszámítógép-fórum . OSP.ru (2014. október 21.). — ""Proton-proton ütközések az LHC-nél... Nyers adatátviteli sebesség az LHC-detektortól : 1PB/s .. Legfeljebb 6 GB/s tárolás és elemzés szűrés után"". Letöltve: 2014. november 21.
  11. ↑ Az érzékeny óriás , az Egyesült Államok Energiakutatási Minisztériumának hírei  (2004. március).
  12. ↑ Információs forradalom: A Big Data szinte elképzelhetetlen méreteket öltött | VEZETÉKES
  13. ↑ Top-Quark fizika // ATLAS Technical Proposal  (neopr.) . – CERN , 1994.
  14. ↑ CM Harris, MJ Palmer, MA Parker, P. Richardson, A. Sabetfakhri és BR Webber. Magasabb dimenziós fekete lyukak feltárása a nagy hadronütköztetőnél  //  Journal of High Energy Physics : folyóirat. - 2005. - 20. évf. 5 . — 053. o .
  15. ↑ J. Tanaka, T. Yamamura, S. Asai, J. Kanzaki. Fekete lyukak tanulmányozása az LHC ATLAS detektorával  //  The European Physical Journal C : folyóirat. - 2005. - 20. évf. 41 , sz. s2 . - P. 19-33 .  (nem elérhető link)
  16. ↑ A Collider második évada: Az ATLAS korlátozta a Higgs-bozon kölcsönhatását önmagával // nplus1.ru, április 2. 2021
  Ugrás a Wikidata elemre  A közösségi hálózatokon
Fotó, videó és hang