Az elméleti fizikában a dilatont általában elméleti skaláris térnek nevezik, ugyanúgy, ahogy a fotont az elektromágneses térhez viszonyítják . Tehát a dilaton, más néven radion vagy graviszkár , a Kaluza-Klein elméletben a metrikus tenzor összetevőjeként megjelenő skaláris mezőre utal , ahol az "5" egy további körirány, és ez a komponens egy inhomogén hullámnak engedelmeskedik. egyenlet , amely általánosítja a Klein-Gordon egyenletet , nagyon erős elektromágneses térrel forrásként:
A húrelméletben is a dilaton egy skaláris mező részecskéje – egy skaláris mező, amely logikusan következik a Klein-Gordon egyenletből, és mindig a gravitációval együtt jelenik meg. Bár a húrelmélet természetesen egyesül a Kaluza-Klein elmélettel, az olyan perturbatív elméletek, mint az I. típusú , a II. típusú húrelméletek és a heterotikus húrelméletek már legfeljebb 10 dimenzióban tartalmaznak dilatont. (Másrészt a 11 dimenziós M-elmélet nem tartalmazza a dilatont a spektrumában, hacsak nem történik tömörítés .)
Kondenzátumának kitevője határozza meg a csatolási állandót
Ezért a csatolási állandó dinamikus változó a húrelméletben, szemben a kvantumtérelmélet esetével , ahol konstans. Amíg a szuperszimmetria nem törik meg, az ilyen skaláris mezők tetszőleges értéket vehetnek fel ( modulok ). A szuperszimmetriatörés azonban potenciális energiát ad a skaláris mezőknek, és a skaláris mezők egy minimum közelében lokalizálódnak, amelynek elhelyezkedése elvileg a húrelmélet keretein belül kiszámítható.
Hipotetikus részecskék a fizikában | |||||||||||
---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
alapvető részecskék |
| ||||||||||
Kompozit részecskék |
|