Interferometria

Az interferometria  olyan technikák családja, amelyben a hullámokat, általában elektromágneses hullámokat összeadják, hogy az információ kinyerésére használt interferencia jelenséget idézzék elő [1] . Az interferometria fontos kutatási módszer a csillagászat , száloptika , mérnöki metrológia , optikai metrológia, oceanográfia , szeizmológia , spektroszkópia (és alkalmazásai a kémiában ), kvantummechanika , mag- és részecskefizika, fizika területén . plazma , távérzékelés, biomolekuláris kölcsönhatások , felületi profilalkotás, mikrohidrodinamika , mechanikai feszültség-/nyúlásmérés, sebességmérő és optometria [2] :1–2 .

Az interferométereket széles körben használják a tudományban és az iparban kis elmozdulások, törésmutató -változások és felületi egyenetlenségek mérésére . A legtöbb interferométerben az egyetlen forrásból származó fényt két sugárnyalábra osztják, amelyek különböző optikai utakon haladnak, amelyeket aztán ismét egyesítenek, hogy interferenciamintát hozzanak létre; bizonyos körülmények között azonban lehetséges interferencia létrehozása két páratlan forrásból [3] . Az eredményül kapott interferencia peremek az optikai úthosszak különbségéről adnak információt . Az analitikai tudományban interferométereket használnak az optikai alkatrészek hosszának és alakjának nanométeres pontosságú mérésére; ezek a legpontosabb műszerek a hosszúság mérésére. A Fourier-spektroszkópiában egy anyaghoz vagy keverékhez kapcsolódó abszorpciós vagy emissziós spektrum jellemzőit tartalmazó fény elemzésére használják. A csillagászati ​​interferométer két vagy több különálló távcsőből áll, amelyek jeleiket egyesítve olyan felbontást biztosítanak, amely egyenértékű egy távcső felbontásával, amelynek átmérője megegyezik az egyes elemek közötti legnagyobb távolsággal.

Alapelvek

Az interferometria a szuperpozíció elvét használja a hullámok oly módon történő kombinálására, hogy az eredménynek legyen valamilyen jelentős tulajdonsága, amely a hullámok kezdeti állapotát jellemzi. Ez azért működik, mert amikor két azonos frekvenciájú hullámot kombinálunk, a kapott intenzitásmintázatot a két eredeti hullám fáziskülönbsége határozza meg: a fázisban lévő hullámok konstruktívan interferálnak, a fázison kívüli hullámok pedig destruktív interferenciát mutatnak. A nem teljesen fázisban lévő vagy nem antifázisú hullámoknak van egy köztes intenzitása, amelyből a relatív fáziskülönbségük meghatározható. A legtöbb interferométer fényt vagy valamilyen más elektromágneses hullámot használ [2] :3–12 .

Jellemzően (lásd az 1. ábrát, a Michelson-kísérlet ismert konfigurációja) az egyik bejövő koherens fénysugarat egy sugárosztó (részben visszaverő tükör) két azonos sugárnyalábra osztja. Ezen nyalábok mindegyike követi a saját útját, az úgynevezett optikai utat, és egyesülnek, mielőtt elérnék a fotodetektort. Az optikai út különbsége, jelen esetben az egyes sugarak által megtett távolság különbsége fáziskülönbséget hoz létre közöttük. Ez a megjelenő fáziskülönbség az, amely a kezdetben azonos hullámok között interferenciamintázatot hoz létre [2] :14–17 . Ha egy nyalábot két részre osztunk, akkor a fáziskülönbség mindenre jellemző, ami az optikai út mentén fázist vált. Ez lehet magának az úthossznak a fizikai változása, vagy a törésmutató változása az út mentén :93–103 .

Amint a 2a. és 2b. ábrán látható, a megfigyelő az M 1 tükröt nézi a nyalábosztón keresztül, és látja az M 2 tükör M ′ 2 visszavert képét . A peremek a fényforrás S ′ 1 és S ′ 2 két virtuális képéből származó, az eredeti S fényforrásból származó fény közötti interferencia eredményeként értelmezhetők. Az interferenciamintázat jellemzői a fényforrás és a fényforrás természetétől függenek. a tükrök és a sugárosztó pontos tájolása. A 2a. ábrán az optikai elemek úgy vannak elhelyezve, hogy az S ′ 1 és S ′ 2 források egy vonalban legyenek a megfigyelővel, és a kapott interferenciamintázat az M 1 és M' 2 normális mentén elhelyezkedő körökből áll . Ha a 2b. ábrán látható módon M 1 és M ′ egymáshoz képest meg van dőlve, akkor a peremek általában kúpszelvények (hiperbolák) formáját öltik, de ha M ′ 1 és M ′ 2 átfedik egymást, akkor a peremek a közelben vannak. a tengely egyenlő távolságra lévő párhuzamos egyenesek. Pontforrás esetén, vagy hasonlóan végtelenbe állított teleszkóp esetén az interferenciamintázat a 2a. ábrán látható, de ha S nem pontforrás, akkor a peremek (lásd 2b. ábra) a tükrökön lesznek lokalizálva [2] : 17 .

A fehér fény használata színes csíkok mintázatát eredményezi (lásd a 3. ábrát) [2] :26 . Az egyenlő úthosszt képviselő központi sáv világos vagy sötét lehet attól függően, hogy a két nyaláb által az optikai rendszeren áthaladva hány fázisinverziót tapasztal. :26,171–172 (a részletekért lásd a Michelson-interferométert )

Osztályozás

Az interferométerek és az interferometrikus módszerek számos kritérium szerint oszthatók fel:

Homodin vagy heterodin detektálás

A homodin detektálás során interferencia lép fel két azonos hullámhosszú (vagy vivőfrekvenciás ) nyaláb között. A két nyaláb közötti fáziskülönbség a fényintenzitás változását eredményezi a detektornál. A kapott fényintenzitást e két nyaláb összekeverése után megmérjük, vagy az interferencia-peremek mintáját tekintjük/rögzítjük [4] . A cikkben tárgyalt interferométerek többsége ebbe a kategóriába tartozik.

A heterodinizálást arra használják, hogy a bemeneti jelet egy új frekvenciatartományra tolják, valamint a gyenge bemeneti jelet erősítsék (feltéve, hogy aktív keverőt használnak). Az F 1 gyenge frekvenciájú bemeneti jel keveredik a helyi oszcillátor (LO) erős F 2 frekvencia-referenciájával. A bemeneti jelek nemlineáris kombinációja két új jelet hoz létre, az egyiket a két frekvencia f 1 + f 2 összegére , a másikat pedig azok f 1  - f 2 különbségére . Ezeket az új frekvenciákat "heterodinnak" nevezik. Általában csak az egyik új frekvenciára van szükség, és a másik jelet kiszűrik a keverő kimenetén. A kimenő jel intenzitása arányos a bemeneti jelek amplitúdóinak szorzatával [4] .

A heterodin technológia legfontosabb és legszélesebb körben alkalmazott alkalmazása a szuperheterodin vevő (superheterodyne), amelyet Edwin Howard Armstrong amerikai mérnök talált fel 1918-ban. Ebben a sémában az antennáról bejövő RF jelet összekeverik a helyi oszcillátor (LO) jelével, és helyi oszcillátoros módszerrel egy alacsonyabb fix frekvenciájú jellé alakítják, amelyet köztes frekvenciának (IF) neveznek. Ezt az IF-t erősítik és szűrik egy detektor előtt, amely kivonja az audiojelet és továbbítja azt a hangszóróba [5] .

Az optikai heterodin detektálás a heterodin módszer kiterjesztése magasabb (látható) frekvenciákra [4] .

Bár az optikai heterodin interferometriát általában egyetlen pontban hajtják végre, lehetséges széles körben is elvégezni [6] .

Kettős és közös optikai út

A kétsugaras interferométer olyan, amelyben a referencianyaláb és a mérőnyaláb különböző optikai utakon halad. Ilyen például a Michelson interferométer , a Twyman-Green interferométer és a Mach-Zehnder interferométer . A vizsgált mintával való interakció után a mérősugarat a referencianyalábbal kombinálják, hogy interferenciamintázatot hozzanak létre, amely azután értelmezhető [2] :13–22 .

A közös útú interferométer az interferométerek olyan osztálya, amelyben a referencianyaláb és a mérési nyaláb ugyanazt az utat követi. Rizs. A 4. ábra egy Sagnac interferométert , egy száloptikai giroszkópot , egy pontdiffrakciós interferométert és egy oldaleltolásos interferométert mutat be. További példák a közös útvonalú interferométerekre: a Zernike fáziskontraszt mikroszkóp , a Fresnel-biprizma, a Sagnac zéró terület interferométer és a diffúz lemezes interferométer [7] .

Hullámfront hasítás és amplitúdó hasítás

A hullámfronthasító interferométer elválasztja a pontból vagy keskeny résből kilépő fényhullámfrontot (azaz a térben koherens fényt), és miután a hullámfront két része különböző utakon halad át, lehetővé teszi azok egyesülését. Rizs. Az 5. ábra Young interferenciakísérletét és Lloyd tükrét mutatja be . A hullámfront hasító interferométer további példái a Fresnel biprizma, a Billet bi-lencse és a Rayleigh interferométer [8] .

1803-ban Young-féle interferenciakísérlet fontos szerepet játszott a fény hullámelméletének általános elfogadásában. Ha Young-kísérletben fehér fényt használunk, akkor a konstruktív interferencia fehér központi peremét kapjuk, amely két résből egyenlő úthossznak felel meg, és csökkenő intenzitású színes peremek szimmetrikus mintázata veszi körül. A folyamatos elektromágneses sugárzás mellett Young kísérleteit egyedi fotonokkal [9] , elektronokkal [10] [11] és olyan fullerén molekulákkal végezték, amelyek elég nagyok ahhoz, hogy elektronmikroszkóp alatt is láthatók legyenek .

A Lloyd tükre interferencia-peremeket generál azáltal, hogy a forrásból származó közvetlen fényt (kék vonalak) és a visszavert forráskép fényét (piros vonalak) kombinálja egy alacsony beesési szögben tartott tükörből. Az eredmény egy aszimmetrikus csíkos minta. A tükörhöz legközelebb eső azonos optikai úthosszúságú sáv inkább sötét, mint világos. 1834-ben Humphrey Lloyd ezt a hatást annak bizonyítékaként értelmezte, hogy az elülső felületről visszavert nyaláb fázisa megfordult [12] .

A hasító amplitúdójú interferométer részleges reflektort használ a beeső hullám amplitúdójának külön nyalábokra való felosztására, amelyeket felosztanak és kombinálnak. Rizs. A 6. ábra Fizeau, Mach-Zehnder és Fabry-Perot interferométereket mutat be. Az amplitúdó-osztott interferométer további példái közé tartozik a Michelson, Twyman-Green, lézeres nem egyenletes út és Linnik interferométer [13] .

A Fizeau interferométer optikai sémája síkpárhuzamos lemez tesztelésére az 1. ábrán látható. 6. Egy kalibrált referenciasík-párhuzamos lemezt helyezünk a tesztlap tetejére, keskeny réssel elválasztva. A vizsgált ostya alapsíkja enyhén le van ferdítve (csak kis ferdeség szükséges), hogy megakadályozzuk az interferenciás rojtok kialakulását az ostya hátsó felületén. A vezérlő- és tesztlapok szétválasztása lehetővé teszi azok egymáshoz képesti megdöntését. A lejtés beállításával, amely szabályozott fázisgradienssel egészíti ki a peremmintát, a peremek távolsága és iránya szabályozható úgy, hogy a bonyolult örvénylő kontúrvonalak helyett közel párhuzamos peremek könnyen értelmezhető sorozatát kapjuk. A lemezek szétválasztásához azonban a beeső fény kollimációja szükséges. Rizs. A 6. ábra egy kollimált monokromatikus fénysugarat mutat be, amely megvilágítja mindkét lemezt, és egy sugárosztót, amely lehetővé teszi a peremek [14] [15] tengelyen történő megtekintését .

A Mach-Zehnder interferométer sokoldalúbb műszer, mint a Michelson interferométer. Mindegyik nyaláb csak egyszer halad át a kellően elválasztott optikai utakon, és a peremek tetszőleges síkban állíthatók be [2] :18 . Általában a csíkokat úgy kell beállítani, hogy a teszttárggyal egy síkban helyezkedjenek el, így a csíkok és a teszttárgy együtt fényképezhetőek. Ha úgy döntünk, hogy fehér fényben hozunk létre rojtokat, akkor mivel a fehér fénynek korlátozott, mikrométeres nagyságrendű koherenciahossza van , nagy gondot kell fordítani az optikai utak igazítására, különben a peremek nem látszanak. ábrán látható módon. A 6. ábrán a kiegyenlítő cellák a referencianyaláb útjába kerülnek, hogy illeszkedjenek a vizsgált cellához. Vegye figyelembe a sugárosztók pontos tájolását is. A sugárosztók visszaverő felületeit úgy kell elhelyezni, hogy a vizsgáló- és referencianyaláb azonos üvegvastagságon menjen át. Ezzel az orientációval a két nyaláb mindegyike két-két visszaverődést tapasztal az elülső felületről, ami ugyanannyi fázisinverziónak felel meg. Ennek eredményeként az azonos optikai úthosszon áthaladó fény a teszt- és referenciaútvonalakban egy fehér fénysávot hoz létre konstruktív interferenciával a képernyőn [16] [17] .

A Fabry-Perot interferométer szíve egy pár, részben ezüstözött üveg optikai sík, amelyek egymástól néhány millimétertől több centiméterig terjednek egymástól, és az ezüstözött felületek egymás felé néznek. (Alternatív megoldásként a Fabry-Perot "szabvány" átlátszó lemezt használ két párhuzamos tükröző felülettel.) :35–36 A Fizeau interferométerhez hasonlóan a síkok enyhén le vannak ferdítve. Egy tipikus rendszerben a megvilágítást egy kollimáló lencse fókuszsíkjában elhelyezett diffúz forrás biztosítja. A fókuszáló lencse olyan képet produkál, ami a forrás fordított képe lenne, ha nem lennének síkkal párhuzamos lemezek; vagyis ezek hiányában az A pontból kibocsátott összes fény, amely áthalad az optikai rendszeren, az A' pontra fókuszál. ábrán. A 6. ábrán csak egy sugár van nyomon követve, amelyet a forrás A pontjából bocsátanak ki. Ahogy a sugár áthalad a síkpárhuzamos lemezeken, sokszor visszaverődik, sok átvitt nyaláb jön létre, amelyeket a fókuszáló lencse összegyűjt, és képet alkot a képernyő A' pontjában. A teljes interferenciamintázat úgy néz ki, mint egy koncentrikus gyűrűkészlet. A gyűrűk tisztasága a felületek fényvisszaverő képességétől függ. Ha a visszaverőképesség nagy, ami magas Q-tényezőt eredményez , a monokromatikus fény keskeny, világos gyűrűket hoz létre sötét háttér előtt [18] . ábrán. A 6. ábrán egy kis felbontású kép 0,04-es reflexiós tényezőnek felel meg (vagyis nem ezüstös felület), és 0,95-ös reflexiós tényezőnek felel meg egy nagy felbontású kép esetében.

Michelson és Morley (1887) [19] , valamint más korai kísérletezők, akik interferometrikus módszerekkel próbálták megmérni a világító éter tulajdonságait, csak berendezésük kezdeti beállításához használtak monokromatikus fényt, és a tényleges mérésekhez mindig fehér fényre váltottak. Ennek oka az, hogy a méréseket vizuálisan rögzítették. A monokromatikus fény egyenletes rojtokat eredményez. A környezeti hőmérséklet szabályozásának korszerű eszközei hiányában a kísérletezők állandó sodródással küszködtek, még akkor is, ha az interferométert pincében helyezték el. Mivel a csíkok néha eltűnnek az elhaladó lovas járművek rezgései, távoli zivatarok és hasonlók miatt, a megfigyelő könnyen "eltévedhet", amikor a csíkok ismét láthatóvá válnak. A fehér fény előnyei, amely megkülönböztethető színes rojtos mintázatot eredményezett, jóval meghaladta az eszköz beállításának nehézségeit, mivel az alacsony koherenciahosszúsága miatt [20] . Ez egy korai példa volt a fehér fény használatára a „2 pi bizonytalanságok” megoldására.

Alkalmazások

Fizika és csillagászat

A fizikában a 19. század végének egyik legjelentősebb eseménye Michelson és Morley híres "sikertelen kísérlete" volt , akik bizonyítékot szolgáltattak a speciális relativitáselméletre . A Michelson-Morley kísérlet modern megvalósításait keresztezett kriogén optikai üregekben végzett ütési frekvenciák heterodin mérésével hajtják végre . Rizs. A 7. ábra Muller és munkatársai által 2003-ban végzett rezonátorkísérletet mutat be [21] . Két kristályos zafírból készült optikai üreget, amelyek két lézer frekvenciáját szabályozták, derékszögben egy hélium kriosztátba szerelték fel. A frekvenciakomparátor a két rezonátor kombinált kimeneti jeleinek ütemfrekvenciáját mérte. 2009-től a fénysebesség anizotrópiájának mérési pontossága a rezonátorokkal végzett kísérletekben 10 −17 [22] [23] szinten van .

A Michelson-interferométereket hangolható keskeny sávú optikai szűrőkben [24] és a Fourier-spektrométerek fő hardverkomponenseként [25] használják .

Hangolható keskeny sávú szűrőként alkalmazva a Michelson interferométereknek számos előnye és hátránya van a versenytárs technológiákkal, például a Fabry-Perot interferométerekkel vagy a Lyot szűrőkkel szemben. A Michelson interferométerek a legnagyobb látómezővel rendelkeznek egy adott hullámhosszon, és viszonylag könnyen kezelhetők, mivel a hangolás a hullámlemezek mechanikus forgatásával történik, nem pedig piezoelektromos kristályok vagy lítium-niobát optikai modulátorok nagyfeszültségű meghajtásával, ahogyan azt a Fabry-Perot rendszerben használják. . A kettős törő elemeket használó Lyot szűrőkkel összehasonlítva a Michelson interferométerek viszonylag alacsony hőmérséklet-érzékenységgel rendelkeznek. Másrészt a Michelson-interferométerek hullámhossz-tartománya viszonylag korlátozott, és olyan előszűrőket igényelnek, amelyek korlátozzák az áteresztőképességet [26] .

Rizs. A 8. ábra egy Fourier-spektrométer működését szemlélteti, amely lényegében egy Michelson-interferométer egyetlen mozgatható tükörrel. Az interferogramot a jelnek a mozgó tükör számos különálló helyzetében történő mérésével állítják elő. A Fourier-transzformáció az interferogramot valós spektrummá alakítja [27] .

A vékonyrétegű Fabry-Perot szabványokat keskeny sávú szűrőkben használják, amelyek képesek szelektíven kiválasztani egy spektrális vonalat a képalkotáshoz; például a H-alfa vonal vagy a Nap vagy csillagok Ca-K vonala. Rizs. A 10. ábrán a Nap képe látható a szélsőséges ultraibolya tartományban 195 A hullámhosszon, ami megfelel a többszörösen ionizált vasatomok spektrumvonalának [28] . Az extrém ultraibolya tartományban többszörös bevonatú fényvisszaverő tükröket használnak, amelyeket egy könnyű "távtartó" elem (például szilícium) és egy nehéz "diffúzor" elem (például molibdén) váltakozó rétegeivel vonnak be. Mindegyik tükörre körülbelül 100 réteget helyeznek el, mindegyik körülbelül 10 nm vastagságú. A réteg vastagsága szigorúan szabályozott, hogy a kívánt hullámhosszon az egyes rétegekről visszavert fotonok konstruktívan interferáljanak.

A Laser Interferometric Gravitational Wave Observatory (LIGO) két 4 km -es Michelson-Fabry-Perot interferométert használ a gravitációs hullámok detektálására [29] . A Fabry-Perot rezonátor a fotonok közel egy ezredmásodpercig történő tárolására szolgál, miközben azok a tükrök között pattannak. Ez megnöveli azt az időt, ameddig a gravitációs hullám kölcsönhatásba léphet a fénnyel, ami jobb érzékenységet eredményez alacsony frekvenciákon. A kisebb üregeket, amelyeket általában módtisztítóknak neveznek, a fő lézer térbeli szűrésére és frekvenciastabilizálására használják. A gravitációs hullámok első megfigyelése 2015. szeptember 14-én történt [30] .

A Mach-Zehnder interferométer viszonylag nagy és szabadon hozzáférhető munkaterülete, valamint a csíkelrendezésben való rugalmassága a választott interferométerré tette szélcsatornákban történő áramlási képalkotáshoz [31] [32] és általában áramlási képalkotó vizsgálatokhoz. . Gyakran használják olyan területeken, mint az aerodinamika, a plazma és a hőátadás fizika, valamint a nyomás, a sűrűség és a hőmérséklet változásainak mérésére gázokban. :18,93–95

A Mach-Zehnder interferométereket a kvantummechanika egyik legellentmondásosabb előrejelzésének, a kvantumösszefonódásként ismert jelenségnek a tanulmányozására is használják [33] [34] .

A csillagászati ​​interferométer nagy felbontású megfigyeléseket végez apertúraszintézis technikákkal , és nem egyetlen nagyon drága monolit távcsőből származó jelek keverésével, hanem egy viszonylag kis teleszkóphalmazból [35] .

A korai rádióteleszkópos interferométerek egyetlen alapvonalat használtak a méréshez. Újabb csillagászati ​​interferométerek, mint például a „ Very Large Array ” ábrán látható. 11, földre mintázott teleszkóp-tömböket használtak. Az alapszintek korlátozott száma elégtelen lefedettséget eredményez, ami kevésbé kritikus, mivel a Föld forgását használják a teleszkópok égbolthoz viszonyított elforgatására. Így egy alapvonal több tájolásban is mérhet információt azáltal, hogy ismételt méréseket végez a "Földforgatás szintézis" nevű technikával. A kezdeti, több ezer kilométeres alapadatokat nagyon hosszú alapvonal interferometriával kaptuk [35] .

A csillagászati ​​optikai interferometriának számos olyan műszaki problémát kellett leküzdenie, amelyekkel a rádióinterferometria nem rendelkezett. A rövid hullámhosszú fény rendkívüli pontosságot és szerkezeti stabilitást igényel. Például egy 1 milliszekundumos térbeli felbontáshoz körülbelül 0,5 µm stabilitás szükséges 100 m bázisonként. Az optikai interferometrikus mérésekhez rendkívül érzékeny, alacsony zajszintű detektorok használata szükséges, amelyek csak az 1990-es évek végén álltak rendelkezésre. A csillagászati ​​láthatóság , a csillagok pislogását okozó turbulencia gyors, véletlenszerű fázisváltozásokat eredményez a beérkező fényben, ami megköveteli, hogy a kilohertzes adatgyűjtési sebesség gyorsabb legyen, mint a turbulencia sebessége [37] [38] . E technikai nehézségek ellenére jelenleg körülbelül egy tucat csillagászati ​​optikai interferométer működik, amelyek a töredékes ív-ezredmásodperc tartományig nyújtanak felbontást. Ez a linkelt videó egy filmet mutat be, amelyet a Béta Lyrae rendszer rekesznyílásszintézisével készített képekből állítottak össze  , amely kettős csillagrendszer körülbelül 960 fényévnyire (290 parszek) található a Lyra csillagképben. A megfigyeléseket a MIRC műszer CHARA mátrixával végeztük . A fényesebb komponens az elsődleges csillag vagy tömegdonor. A halványabb komponens a másodlagos csillagot vagy tömegvevőt körülvevő vastag korong. A két komponenst körülbelül 1 ezredmásodpercnyi ív választja el egymástól. Jól láthatóak a tömegadó és a tömegvevő árapály-torzulásai [39] .

Az anyag hullámtermészete felhasználható interferométerek létrehozására. Az anyaginterferométerek első példái az elektron-interferométerek voltak, majd a neutroninterferométerek. 1990 körül mutatták be az első atomi interferométereket, majd a molekulákat használó interferométereket [40] [41] [42] .

Az elektronikus holográfia egy olyan képalkotási technika, amely fényképesen rögzíti egy objektum elektronikus interferencia-mintáját, amelyet azután rekonstruálnak, hogy az eredeti objektumról nagymértékben felnagyított képet kapjanak [43] . Ezt a módszert arra fejlesztették ki, hogy az elektronmikroszkópiában nagyobb felbontást biztosítson, mint a hagyományos képalkotó technikákkal. A hagyományos elektronmikroszkópia felbontását nem az elektron hullámhossza korlátozza, hanem az elektronlencsék nagy aberrációi.

A neutroninterferometriát használták az Aharonov–Bohm-effektus tanulmányozására, a gravitáció elemi részecskékre gyakorolt ​​hatásának tanulmányozására, valamint a fermionok furcsa viselkedésének bemutatására , amely a Pauli-elv alapjául szolgál : a makroszkopikus objektumoktól eltérően, amikor a fermionokat 360°-ban elforgatják bármely test körül. tengelyen nem térnek vissza eredeti állapotukba, hanem hullámfüggvényükben mínusz jelet kapnak. Más szóval, a fermiont 720°-kal el kell forgatni, mielőtt visszaállna eredeti állapotába [44] .

Az atomi interferometriás módszerek elegendő pontosságot biztosítanak az általános relativitáselmélet laboratóriumi vizsgálatainak elvégzéséhez [45] .

Az interferométereket a légkörfizika a légkör távérzékelésével a nyomokban lévő gázkoncentrációk rendkívül pontos mérésére használják. Számos példa van interferométerekre, amelyek a gázok abszorpciós vagy emissziós jellemzőit használják. A jellemző alkalmazások közé tartozik a nyomkövető gázok, például az ózon és a szén-monoxid magassági eloszlásának folyamatos monitorozása a műszer felett [46] .

Mérnöki és alkalmazott tudományok

A Newton interferometriát (tesztlemezt) gyakran használják az optikai iparban a felületek minőségének ellenőrzésére. ábrán. A 13. ábra a két tesztlemez gyártás során a gyártás különböző szakaszaiban történő tesztelésére használt referencialemezek fényképeit mutatja, amelyek különböző rojtmintákat mutatnak be. A referencia- és tesztlemezeket a felületük támasztja alá, és monokromatikus fényforrás világítja meg. A mindkét felületről visszaverődő fényhullámok interferálnak, világos és sötét sávok mintázatát képezve. A bal oldali fénykép felülete majdnem lapos, amit szabályos időközönként egyenes, párhuzamos rojtok jelzik. A jobb oldali képen a felület egyenetlen, ami ívelt csíkos mintát eredményez. A szomszédos perempárok mindegyike a felhasznált fény fél hullámhosszára eső felületmagasság-különbséget reprezentálja, így a magasságkülönbségek a peremek számának megszámlálásával mérhetők. Ezzel a módszerrel a felületek síkságát milliomod centiméterig mérik. Számos eljárást alkalmaznak annak meghatározására, hogy a tesztfelület konkáv vagy domború-e a referencia optikai síkhoz képest. Megfigyelheti, hogyan tolódnak el az élek, amikor valaki finoman megnyomja a felső síkot. Ha fehér fényben csíkokat figyelünk meg, a színek sorrendje tapasztalattal válik felismerhetővé és segít a minta értelmezésében. Végül összehasonlíthatjuk a csíkok megjelenését, amikor a fejet normál helyzetből döntött helyzetbe mozgatjuk. Ezek a módszerek ugyan általánosak az optikai boltokban, de nem alkalmasak formális tesztelési környezetben. Amikor a lemezek készen állnak az eladásra, általában egy Fizeau interferométerbe helyezik őket hivatalos tesztelés és tanúsítás céljából.

A Fabry-Perot szabványokat széles körben használják a távközlésben , a lézerekben és a spektroszkópiában a fény hullámhosszának szabályozására és mérésére. Az interferenciaszűrők többrétegű vékonyréteg - szabványok. A távközlésben a hullámhosszosztásos multiplexelés , egy olyan technológia, amely több hullámhosszú fényt enged egyetlen optikai szálon keresztül, a szűrőeszközöktől függ, amelyek vékonyfilmes referenciák. Az egymódusú lézerek szabványokat használnak az optikai üreg összes üzemmódjának elnyomására, kivéve egy érdekességet [2] :42 .

A Twyman és Green által 1916-ban feltalált Twyman-Green interferométer az optikai alkatrészek tesztelésére széles körben használt Michelson interferométer egy változata. A fő jellemzők, amelyek megkülönböztetik a Michelson-konfigurációtól, a monokromatikus pontszerű fényforrás és a kollimátor használata. Michelson 1918-ban bírálta a Twyman-Green interferométer konfigurációt, mivel nem alkalmas nagy optikai alkatrészek tesztelésére, mivel az akkoriban rendelkezésre álló fényforrások koherenciája korlátozott volt . Michelson rámutatott, hogy a tesztelt optikai részek méretének a korlátozott koherencia-hosszból adódó korlátai miatt a teszttükörrel azonos méretű referenciatükör használatára van szükség, ami miatt a Twyman-Green séma sok szempontból nem praktikus [ 47] . Évtizedekkel később, a lézerfényforrások megjelenésével Michelson kritikája már nem volt aktuális. A Twyman-Green interferométer lézerfényforrással és egyenlőtlen optikai úthosszal ma lézeres egyenlőtlen útinterferométerként ismert. A 14. ábra szemlélteti a Twyman-Green interferométer használatát lencse tesztelésére. A monokromatikus pontforrásból származó fényt széttartó lencse (az ábrán nem látható) divergens nyalábbá tágítja, majd párhuzamos nyalábbá kollimálja. Egy domború gömb alakú tükröt úgy helyezünk el, hogy görbületi középpontja egybeessen a vizsgált lencse fókuszával. A vizsgált lencsén áthaladó és a lapos tükörről visszaverődő két sugár interferenciáját a vizualizációs rendszer rögzíti, hogy elemezze a vizsgált lencse hibáit [48] .

A Mach-Zehnder interferométereket integrált optikai áramkörökben használják , amelyekben fény interferencia lép fel a két hullámvezető ágból származó nyalábok között , amelyeket külsőleg modulálnak a relatív fázis megváltoztatása érdekében. Az egyik sugárosztó enyhe megdöntése úteltérést és az interferenciaminta változását eredményezi. A Mach-Zehnder interferométer alapján számos eszközt hoztak létre az RF modulátoroktól a szenzorokig [49] [50] és az optikai kapcsolókig [51] .

A közelmúltban javasolt rendkívül nagy csillagászati ​​távcsövek , mint például a harmincméteres teleszkóp és az extrém nagy távcső szegmentált kialakításúak lesznek. Fő tükreik több száz hatszögletű tükörszegmensből épülnek fel. Az erősen aszférikus, nem pedig forgásszimmetrikus tükörszegmensek polírozása és megmunkálása kihívást jelentő feladat. A hagyományos optikai vizsgálóeszközök nulla eltolás segítségével hasonlítják össze a felületet egy gömb alakú referenciaértékkel. Az elmúlt években számítógéppel számított hologramok kezdték kiegészíteni a nulla-korrektorokat az összetett aszférikus felületek vizsgálati beállításaiban. A 15. ábra szemlélteti ezt az elvet. Az ábrával ellentétben a tényleges, számítógéppel számított hologramok sorköze 1-10 µm. Amikor a lézerfény áthalad rajtuk, a szórt nulladrendű hullámfront sugár nem változik. Az elsőrendű diffrakciós nyaláb hullámfrontja azonban a vizsgált felület kívánt alakjának megfelelően változik. Ebben a Fizeau interferométeres vizsgálati elrendezésben egy nulladrendű diffrakciós nyaláb egy gömb alakú referenciafelület felé irányul, és egy elsőrendű diffrakciós sugár irányul a vizsgálati felület felé úgy, hogy a két visszavert sugár összekapcsolódik, és interferencia peremeket képez. A legbelső tükröknél ugyanaz a vizsgálati beállítás használható, mint a legkülsőeknél, csak a számítógéppel számított hologramok cseréjét igénylik [52] .

A gyűrűs lézergiroszkópok (RLG) és a száloptikai giroszkópok (FOG) a navigációs rendszerekben használt interferométerek. Munkájuk a Sagnac hatáson alapul . Az RLG és a FOG közötti különbség az, hogy az RLG-ben a teljes gyűrű a lézer része, míg a FOG-ban a külső lézer ellenterjesztő sugarakat fecskendez a szálgyűrűbe , és a rendszer forgása relatív fáziseltolódást okoz ezek között a sugarak között. RLG-ben a megfigyelt fáziseltolódás arányos a felhalmozott forgással, míg FOG-ban a megfigyelt fáziseltolódás arányos a szögsebességgel [53] .

A távközlési hálózatokban a heterodinizálást arra használják, hogy az egyes jelek frekvenciáit különböző csatornákra mozgassák, amelyek ugyanazon a fizikai átviteli vonalon osztozhatnak. Ezt frekvenciaosztásos multiplexelésnek (FDM) nevezik. Például a kábeltelevíziós rendszer által használt koaxiális kábel egyszerre 500 televíziós csatornát képes továbbítani, mivel mindegyik más-más frekvenciájú, így nem zavarják egymást. A folyamatos hullámú (CW) Doppler radardetektorok alapvetően heterodin detektorok, amelyek összehasonlítják az átvitt és a visszavert sugarakat [54] .

Az optikai heterodin detektálást koherens Doppler-lidar mérésekhez használják, amelyek képesek a légkörben szórt nagyon gyenge fény detektálására és a szélsebesség nagy pontosságú követésére. Használják száloptikai kommunikációban , különféle nagy felbontású spektroszkópiai módszerekben, az önheterodin módszerrel pedig lézer vonalszélességét mérhetjük [4] [55] .

Az optikai heterodin detektálás egy fontos technika, amelyet az optikai források frekvenciájának nagy pontosságú mérésére, valamint frekvenciáik stabilizálására használnak. Néhány évvel ezelőttig hosszú frekvencialáncokra volt szükség ahhoz, hogy a cézium vagy más atomi időforrás mikrohullámú frekvenciáját az optikai frekvenciákkal összekapcsolják. A lánc minden lépésében frekvencia szorzót használtak egy frekvenciaharmonikus létrehozására, amelyet a következő lépésben heterodin detektálással hasonlítottak össze (mikrohullámú forrás, távoli infravörös lézer, infravörös lézer vagy optikai lézer kimeneti jele). Egy spektrumvonal minden egyes mérése több év erőfeszítést igényelt egy egyedi frekvencialánc felépítéséhez. Az optikai frekvenciafésűk ma már sokkal egyszerűbb módot kínálnak az optikai frekvenciák mérésére. Ha egy üzemmód-zárolt lézert modulálunk impulzussorozat létrehozására, akkor a spektruma egy vivőfrekvenciából áll, amelyet egy szorosan elhelyezkedő optikai oldalsáv bordája vesz körül, amelynek távolsága megegyezik az impulzusismétlési gyakorisággal (16. ábra). Az impulzusismétlési sebesség a frekvenciastandard frekvenciájához van rögzítve , és a spektrum vörös végén lévő fésűfrekvenciák megduplázódnak és heterodinizálódnak a spektrum kék végén lévő fésűelemek frekvenciáival, lehetővé téve a fésű használatát. saját referenciaként. Így a frekvenciafésű kimenetének atomi szabványhoz kötése egy lépésben történik. Ismeretlen frekvencia méréséhez a frekvenciacsúcs kimenetét szétosztják a spektrumban. Az ismeretlen frekvenciát átfedjük a fésű megfelelő spektrális szegmensével, és megmérjük a keletkező heterodin ütemek frekvenciáját [56] [57] .

Az optikai interferometria egyik legelterjedtebb ipari alkalmazása a nagy pontosságú felületi topográfiai vizsgálatok sokoldalú mérőeszköze. A népszerű interferometrikus mérési módszerek közé tartozik a fáziseltolásos interferometria (PSI) [58] és a függőleges pásztázó interferometria (VSI) [59] , más néven pásztázó fehér fény interferometria (SWLI) vagy az ISO terminológiában koherens pásztázó interferometria (CSI) [60] . A CSI koherencia segítségével bővíti az interferencia-mikroszkópia lehetőségeinek körét [61] [62] . Ezeket a módszereket széles körben alkalmazzák a mikroelektronika gyártásában és a mikrooptikában. Az FSI monokromatikus fényt használ, és nagyon pontos méréseket biztosít; azonban csak nagyon sima felületekre használják. A CSI gyakran használ fehér fényt és nagy numerikus rekeszértékeket, és ahelyett, hogy a sávok fázisát nézné, mint ahogyan a CSI-nél, a maximális kontrasztsáv vagy a teljes kép más jellemzőjének legjobb pozícióját találja meg. A legegyszerűbb formájában a CSI kevésbé pontos méréseket biztosít, mint az FSI, de egyenetlen felületeken is használható. Egyes CSI-konfigurációk, más néven továbbfejlesztett VSI (EVSI), nagy felbontású SWLI vagy frekvenciatartomány-elemzés (FDA), koherenciahatásokat alkalmaznak fázisinterferenciával kombinálva a pontosság javítása érdekében [63] [64] .

A fázisinterferometria számos, a statikus interferogramok klasszikus elemzésével kapcsolatos kérdést megold. Klasszikusan a perifériás sávok középpontjainak helyzetét mérik. ábrán látható. A 13. ábrán a peremtörés és az egyenlő távolság az aberráció mértékét biztosítja. A peremközéppontok elhelyezkedésének hibái eleve határt szabnak a klasszikus elemzés pontosságának, és az interferogram intenzitásában bekövetkező bármilyen változás is növeli a hibát. Kompromisszum van a pontosság és az adatpontok száma között: a szorosan elhelyezkedő sávok sok adatpontot biztosítanak alacsony pontossággal, míg a nagy távolságú sávok kevés adatpontot biztosítanak nagy pontossággal. Mivel a klasszikus elemzésben csak a peremadatokat használjuk, minden egyéb információt, amelyet elméletileg az interferogram intenzitásváltozásainak részletes elemzésével lehet megszerezni, elvetünk [65] [66] . Végül a statikus interferogramokhoz további információkra van szükség a hullámfront polaritásának meghatározásához: a 2. A 13. ábra azt mutatja, hogy a jobb oldali tesztfelület eltér a síktól, de erről az egyetlen képről nem lehet megállapítani, hogy ez a síktól való eltérés konkáv vagy konvex. Hagyományosan ezeket az információkat kézi eszközökkel szerezzük meg, például megfigyeljük, hogy a csíkok milyen irányba mozognak a támasztófelület megnyomásakor [67] .

A fáziseltolásos interferometria felülmúlja ezeket a korlátokat azáltal, hogy nem a sávok középpontjának megtalálására támaszkodik, hanem az intenzitásadatok gyűjtésére a CCD -kép minden pontján . ábrán látható módon. A 17. ábrán több interferogramot (legalább hármat) elemeznek úgy, hogy a referencia optikai felületet egy töredékes hullámhosszal eltolja az egyes expozíciók között piezoelektromos átalakító segítségével . Alternatív megoldásként a lézerfrekvencia modulálásával pontos fáziseltolásokat vezetnek be [68] . A rögzített képeket egy számítógép feldolgozza az optikai hullámfront hibák kiszámításához. Az FSI pontossága és reprodukálhatósága sokkal nagyobb, mint az interferogram statikus elemzésével lehetséges, és bevett gyakorlat, hogy a méréseket egy század hullámhosszig ismételjük [65] [66] . A fáziseltolásos technológiát különféle típusú interferométerekhez adaptálták, mint például a Twyman-Green, Mach-Zehnder, lézeres Fizeau, sőt olyan általános pályakonfigurációkhoz is, mint a pontdiffrakciós és oldaleltolásos interferométerek [67] [69] . Általánosságban elmondható, hogy a fáziseltolásos módszerek gyakorlatilag minden olyan rendszerhez adaptálhatók, amely peremeket használ a méréshez, például holografikus és foltos interferometriához.

A koherens pásztázó interferometriában (CSI) [70] az interferencia csak akkor érhető el, ha az interferométer úthossza mentén a késések a fényforrás koherenciaidején belül illeszkednek. A CSI-ben a peremek kontrasztja szabályozott, nem a peremek fázisa [2] :105 . Rizs. A 17. ábra egy XI mikroszkópot ábrázol, amely Mirau interferométert használ az objektívben. A fehér fényt használó interferométerek egyéb típusai közé tartozik a Michelson-interferométer (alacsony nagyítású objektívekhez, ahol a Mirau objektívben lévő referenciatükör túl nagy rekesznyílást fed le ) és a Linnik interferométer (nagy nagyítású objektívekhez, korlátozott munkatávolsággal) [71] . A mintát vagy a lencsét függőlegesen mozgatják a minta magasságának teljes tartományában, és minden pixelre meghatározzák a maximális sávkontraszt [61] [72] helyzetét . A koherens pásztázó interferometria fő előnye, hogy felhasználható olyan rendszerek fejlesztésére, amelyek kiküszöbölik a koherens interferometria 2π kétértelműségét [73] [74] [75] , és amint az a 2. ábrán látható. 18, ahol a 180x140x10 µm-es területet szkenneljük, kiválóan alkalmas magassági lépcsők és érdes felületek profilozására. A rendszer axiális felbontását részben a fényforrás koherenciahossza határozza meg [76] [77] . Az ipari alkalmazások közé tartozik a felületvizsgálat a gyártás során, az érdességmérés, a 3D felületi profilalkotás nehezen elérhető helyeken és korrozív környezetben, a nagy magasságkülönbségű felületek profilozása (hornyok, csatornák, lyukak) és a filmvastagság mérése (félvezetőben és optikailag). iparágak stb.) [78] [79] .

Rizs. A 19. ábra egy Twyman-Green interferométert szemléltet egy makroszkopikus objektum profiljának fehér fénnyel történő letapogatására.

A holografikus interferometria egy olyan technika, amely holográfiát használ kis deformációk egyetlen hullámhosszon történő kimutatására. A többhullámú megvalósításokban nagyméretű alkatrészek és szerelvények méretmetrológiájára, valamint nagyobb felületi hibák kimutatására használják [2] :111–120 .

A holografikus interferometriát véletlenül fedezték fel a hologramok gyártása során elkövetett hibák miatt. A korai lézerek viszonylag kis teljesítményűek voltak, a fényképészeti lemezek pedig alacsony érzékenységűek voltak, így hosszú expozíciós időt igényeltek, amely alatt rezgések vagy enyhe elmozdulások fordultak elő az optikai rendszerben. Az így kapott hologramokat, amelyek csíkokkal borított holografikus tárgyat ábrázolnak, hibásnak tekintették [80] .

Végül az 1960-as évek közepén a kísérletezők több független csoportja rájött, hogy a peremek fontos információkat kódolnak az objektum méretváltozásairól, és szándékosan holografikus kettős exponálást kezdtek előállítani [81] .

A kettős és többszörös expozíciós holográfia a holografikus interferogramok előállítására használt három módszer egyike. Az első expozíció mechanikai igénybevétel nélkül rögzíti a tárgy hologramját. A következő exponálás ugyanazon a fényképezőlapon akkor történik, ha a témát feszültség éri. A kombinált képen látható a különbség a feszített és a feszítetlen állapotok között [82] .

A valós idejű holográfia a második módszer a holografikus interferogramok létrehozására. Létrejön egy hologram egy kirakott objektumról. Ezt a hologramot egy referenciasugárral világítják meg, hogy a tárgy holografikus képét hozza létre, amely közvetlenül magára az eredeti tárgyra van ráhelyezve, miközben az objektum némi feszültséget okoz. A tárgy hologramjának sugarai zavarják a tárgyból érkező új hullámokat. Ez a módszer lehetővé teszi az alakváltozások valós idejű követését [82] .

A harmadik módszer, az időátlagos holográfia, egy periodikusan terhelt vagy vibráló tárgy hologramjának elkészítése. Ez a módszer lehetővé teszi a rezgések megjelenítését [82] .

Az interferometrikus szintetikus apertúra radar (InSAR) a geodéziában és a távérzékelésben használt radartechnika . Egy -egy földrajzi objektum szintetikus apertúrájú műhold - radarképei különböző napokon készülnek, és a különböző napokon kapott radarképek között bekövetkezett változásokat a holografikus interferometriával kapotthoz hasonló sávok formájában rögzítik. Ezzel a módszerrel a földfelszín földrengések, vulkánkitörések és földcsuszamlások következtében fellépő deformációi mérhetők centiméteres és milliméteres skálákban, valamint alkalmazható az építészmérnöki munkában is, különösen a süllyedés és a szerkezeti stabilitás vizsgálatára. Rizs. 20 a Kilauea, egy aktív vulkán Hawaii-on. Az Endeavour X-band Synthetic Aperture Radar 1994. április 13-i és 1994. október 4-i adatait használták fel interferometrikus peremek létrehozására, amelyeket az X-SAR-ban a Kilauea képre helyeztek [83] .

Az elektronikus foltos interferometria (ESPI), más néven televíziós holográfia, videodetektálást és rögzítést használ, hogy egy csíkos mintával borított tárgyról képet készítsen, amely a tárgy felvételek közötti elmozdulását jelzi (lásd a 21. ábrát). A sávok hasonlóak a holografikus interferometriában kapott sávokhoz [2] :111–120 [84] .

A lézerek feltalálásakor a lézerfoltok komoly hátránynak számítottak a lézerek tárgyak megvilágítására való alkalmazásakor, különösen a holografikus képalkotás során, a koherencia okozta képfoltosság, az úgynevezett foltok miatt. Később világossá vált, hogy a foltos minták információt hordozhatnak egy tárgy felületének deformációjáról. Butters és Leenderz 1970-ben fejlesztette ki a foltos interferometria technikáját [85] , és azóta a foltokat számos más alkalmazásban is használják. Legyen az első fénykép a foltról a deformáció előtt, a második fénykép pedig a deformáció után. A két kép digitális kivonása a peremek korrelációs mintáját eredményezi, ahol a peremek egyenlő feszültségű vonalak. A nanoszekundumos tartományban lévő rövid lézerimpulzusokat nagyon gyors tranziensek rögzítésére használják. Fázisprobléma van: egyéb információ hiányában nem lehet különbséget tenni a csúcsot jelző szintvonalak között a mélyedéseket jelző szintvonalak függvényében. A fázis kétértelműség problémájának megoldására az ESPI-t fáziseltolásos módszerekkel kombinálják [86] [87] .

A pontos geodéziai vonalak létrehozásának módszere, amelyet Irjö Väisälä talált ki , a fehér fény alacsony koherens hosszát használta. Kezdetben a fehér fényt két részre osztották, a referencianyaláb hatszor "hajtogatva" volt, és oda-vissza tükröződik az egymástól 1 m-re elhelyezett tükörpár között. Csak ha a tesztút pontosan 6-szor nagyobb, akkor a referencia útvonal csíkokkal látható. Ennek az eljárásnak az ismételt alkalmazása 864 méteres távolságok pontos mérését tette lehetővé. Az így kapott kiindulási adatokat berendezések kalibrálására, geodéziai távolságok mérésére használták fel, aminek eredményeként az ezekkel a műszerekkel mért geodéziai hálózatokra metrológiailag követhető skálát kaptak [88] . (Ezt a módszert felváltotta a GPS.)

Az interferométerek további alkalmazásai közé tartozik az anyagok diszperziójának tanulmányozása, komplex törésmutatók mérése és a termikus tulajdonságok mérése. Használják 3D mozgásleképezésre is, beleértve a szerkezetek rezgési struktúráinak feltérképezését [63] .

Biológia és orvostudomány

A biológiában és az orvostudományban használt optikai interferometria érzékeny metrológiai képességeket biztosít biomolekulák, szubcelluláris komponensek, sejtek és szövetek mérésére [89] . A felirat nélküli bioszenzorok számos formája interferometrián alapul, mivel az elektromágneses terek közvetlen kölcsönhatása a molekulák lokális polarizálhatóságával szükségtelenné teszi a fluoreszcens címkéket vagy a nanorészecske markereket. Szélesebb léptékben a celluláris interferometria a fáziskontraszt mikroszkópiával azonos szempontokat mutat, de a fázisérzékeny optikai konfigurációk sokkal nagyobb osztályát foglalja magában, amelyek a törés és diffrakció révén a celluláris komponensek közötti optikai interferencián alapulnak. A szöveti skálán az előre szórt fény részlegesen koherens terjedése mikroaberrációkon és a szöveti szerkezet inhomogenitásán keresztül lehetővé teszi a fázisérzékeny kapuzás (optikai koherencia tomográfia), valamint a fázisérzékeny fluktuációs spektroszkópia alkalmazását finom szerkezeti és dinamikus eredmények eléréséhez. tulajdonságait.


22. ábra: Egypontos OCT tipikus optikai elrendezése
23. ábra: Centrális savós retinopátia optikai koherencia tomográfia segítségével

Az optikai koherencia tomográfia (OCT) egy olyan orvosi képalkotó technika, amely alacsony koherencia interferometriát használ a belső szöveti mikrostruktúrák tomográfiás képalkotására. ábrán látható módon. A 22. ábrán egy tipikus OCT rendszer magja a Michelson interferométer. Az interferométer egyik karjából származó nyaláb a szövetmintára fókuszál, és hosszanti XY rasztermintázatban pásztázza a mintát. Az interferométer másik karjának sugara visszaverődik a referenciatükörről. A mintaszövetről visszavert fényt kombinálják a visszavert referenciafénnyel. A fényforrás alacsony koherenciája miatt az interferometrikus jel csak korlátozott mintamélységnél figyelhető meg. Így az XY szkennelés a minta egy vékony optikai szakaszát rögzíti egyszerre. Több szkennelés elvégzésével és a referenciatükör minden egyes vizsgálat között történő mozgatásával a szövet teljes 3D-s képe rekonstruálható [90] [91] . A legújabb fejlesztések arra törekedtek, hogy a nanométeres fáziskoherens interferometriát kombinálják az alacsony koherencia interferometria tartomány képességével [63] .

A fáziskontraszt és a differenciális interferencia-kontrasztmikroszkópia (DIC) fontos eszköz a biológiában és az orvostudományban. A legtöbb állati sejt és egysejtű szervezet nagyon kevés színnel rendelkezik, és sejten belüli organellumjaik gyakorlatilag láthatatlanok egyszerű fényes térvilágítás mellett. Ezek a struktúrák a minták festésével láthatóvá tehetők , de a festési eljárások időigényesek és elpusztítják a sejteket. ábrán látható módon. 24 és 25, fáziskontraszt és DIC mikroszkópok lehetővé teszik a festetlen élő sejtek tanulmányozását [92] . A DIC-nek nem biológiai alkalmazásai is vannak, például a szilícium félvezetők feldolgozásának elemzése .

Az alacsony koherencia szögfelbontású interferometria (a/LCI) szórt fényt használ a szubcelluláris objektumok méretének mérésére, beleértve a sejtmagokat is . Ez lehetővé teszi a mélységi interferometriás mérések és a sűrűségmérés kombinálását. Különféle összefüggéseket találtak a szövetek egészségi állapota és a szubcelluláris entitások mérései között. Például azt találták, hogy amikor a szövet normálisról rákosra változik, a sejtmagok átlagos mérete megnő [93] [94] .

A fáziskontrasztos radiográfia (26. ábra) számos olyan technikára vonatkozik, amelyek egy koherens röntgensugár fázisára vonatkozó információkat használnak fel a lágyszövetek képalkotására. A biológiai és orvosi kutatások széles körében fontos módszerré vált a sejtes és szövettani struktúrák megjelenítésére. Számos technológiát használnak kontrasztos röntgenképek készítésére, amelyek mindegyike más-más elvek alapján alakítja át az objektumból származó röntgensugárzás fázisváltozásait intenzitásváltozásokká [95] [96] . Ezek közé tartozik a terjedés alapú fáziskontraszt [97] , a Talbot - interferometria , a moire -alapú távoli interferometria [98] , a fénytörésfokozó képalkotás [99] és a röntgen-interferometria [100] . Ezek a módszerek nagyobb kontrasztot biztosítanak, mint a hagyományos röntgenfelvételek kontrasztelnyeléssel, így finomabb részletek is láthatók. Hátránya, hogy ezek a módszerek kifinomultabb berendezéseket igényelnek, mint például szinkrotron vagy mikrofókuszos röntgenforrások, röntgenoptika vagy nagy felbontású röntgendetektorok.

Jegyzetek

  1. ↑ Csomó, Bryan H; Hellemans, Alexander. A tudomány és technika története  (újpr.) . – Houghton Mifflin Harcourt, 2004. - S. 695. - ISBN 978-0-618-22123-3 .
  2. ↑ 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 Hariharan, P. Az interferometria alapjai  (határozatlan) . – Elsevier Inc. , 2007. - ISBN 978-0-12-373589-8 .
  3. ↑ R.; Patel. Széles látószögű kétlézeres interferometria  //  Optics Express : folyóirat. - 2014. - Kt. 22 , sz. 22 . - P. 27094-27101 . - doi : 10.1364/OE.22.027094 . - . — PMID 25401860 .
  4. ↑ 1 2 3 4 Paschotta. Optikai heterodin érzékelés . RP Photonics Consulting GmbH. Letöltve: 2012. április 1. Az eredetiből archiválva : 2015. március 19.
  5. ↑ Poole. A szuperhet vagy szuperheterodyne rádióvevő . Radio-Electronics.com. Letöltve: 2012. június 22. Az eredetiből archiválva : 2018. augusztus 19.
  6. ↑ R.; Patel. Széles heterofielddyne interferometria egyedi CMOS-modulált fénykamerával  //  Optics Express : folyóirat. - 2011. - 20. évf. 19 , sz. 24 . - P. 24546-24556 . - doi : 10.1364/OE.19.024546 . - . — PMID 22109482 .
  7. ↑ Mallick, S.; Malacara, D. Common-Path Interferometers // Optical Shop Testing  (neopr.) . - 2007. - S. 97. - ISBN 9780470135976 . - doi : 10.1002/9780470135976.ch3 .
  8. ↑ Interferenciás eszközök – Bevezetés . OPI - Optique pour l'Ingenieur. Letöltve: 2012. április 1. Az eredetiből archiválva : 2018. augusztus 1..
  9. ↑ Sir Geoffrey Interference Fringes with Feeble Light   // Proc . Camb. Phil. szoc. : folyóirat. - 1909. - 1. köt. 15 .
  10. ↑ C; Jonsson. Elektroneninterferenzen an mehreren künstlich hergestellten Feinspalten  (német)  // Zeitschrift für Physik  : magazin. - 1961. - Bd. 161. sz . 4 . - S. 454-474 . - doi : 10.1007/BF01342460 . — .
  11. ↑ C; Jonsson. Elektrondiffrakció több résnél  // American  Journal of Physics  : folyóirat. - 1974. - 1. évf. 4 , sz. 1 . - P. 4-11 . - doi : 10,1119/1,1987592 . — .
  12. ↑ Carroll. Egyszerű Lloyd's Mirror . Amerikai Fizikatanárok Szövetsége. Letöltve: 2012. április 5. Az eredetiből archiválva : 2018. szeptember 25..
  13. ↑ Nolte, David D. Optical Interferometry for Biology and Medicine  . — Springer, 2012. - P. 17-26. - ISBN 978-1-4614-0889-5 .
  14. ↑ Útmutató a Fizeau interferométer optikai teszteléshez való használatához (a hivatkozás nem elérhető) . NASA. Letöltve: 2012. április 8. Az eredetiből archiválva : 2018. szeptember 25.. 
  15. ↑ Zavaró eszközök - Fizeau Interferométer . Optique pour l'Ingénieur. Letöltve: 2012. április 8. Az eredetiből archiválva : 2018. augusztus 30..
  16. ↑ Zetie, KP Hogyan működik a Mach–Zehnder interferométer? . Fizika Tanszék, Westminster School, London. Letöltve: 2012. április 8. Az eredetiből archiválva : 2018. szeptember 25..
  17. ↑ askenák. Mach–Zehnder interferométer tervezése és felépítése a GALCIT Transonic Wind Tunnelhez. Mérnöki  szakdolgozat . – California Institute of Technology.
  18. ↑ Betzler. Fabry-Perot interferométer . Fachbereich Physik, Universität Osnabrück. Letöltve: 2012. április 8. Az eredetiből archiválva : 2018. szeptember 25..
  19. ↑ AA; Michelson. A Föld és a világító éter relatív mozgásáról  // American  Journal of Science : folyóirat. - 1887. - 1. köt. 34 , sz. 203 . - P. 333-345 . - doi : 10.2475/ajs.s3-34.203.333 . - Iránykód .
  20. ↑ Miller, Dayton C. The Ether-drift Experiment and the Determination of the Absolute Motion of the Earth  // Reviews of Modern Physics  : folyóirat  . - 1933. - 1. évf. 5 , sz. 3 . - P. 203-242 . - doi : 10.1103/RevModPhys.5.203 . - Iránykód .
  21. ↑ Müller, H. Modern Michelson–Morley-kísérlet kriogén optikai rezonátorokkal   // Phys . Fordulat. Lett.  : folyóirat. - 2003. - 1. évf. 91 , sz. 2 . — P. 020401 . - doi : 10.1103/PhysRevLett.91.020401 . - . — arXiv : physics/0305117 . — PMID 12906465 .
  22. ↑ C.; Eisele. Laboratory Test of the Isotropy of Light Propagation at the 10-17 Level  (angol)  // Physical Review Letters  : folyóirat. - 2009. - 1. évf. 103 , sz. 9 . — P. 090401 . - doi : 10.1103/PhysRevLett.103.090401 . - . — PMID 19792767 .
  23. ↑ S.; Herrmann. A forgó optikai üreg kísérlete Lorentz invarianciájának tesztelése 10-17 szinten  (angol)  // Physical Review D  : Journal. - 2009. - 1. évf. 80 , sz. 10 . — P. 105011 . - doi : 10.1103/PhysRevD.80.105011 . - . - arXiv : 1002.1284 .
  24. ↑ PH; Scherrer.  The Solar Oscillations Investigation – Michelson Doppler Imager  // Napfizika : folyóirat. - 1995. - 1. évf. 162. sz . 1-2 . - 129-188 . o . - doi : 10.1007/BF00733429 . — .
  25. ↑ GW; Stroke. Fourier-transzformációs spektroszkópia holografikus képalkotással számítástechnika nélkül és álló interferométerekkel  //  Physics Letters : folyóirat. - 1965. - 1. évf. 16 , sz. 3 . - P. 272-274 . - doi : 10.1016/0031-9163(65)90846-2 . - .
  26. ↑ Gary, GA További megjegyzések az ATST több Etalon rendszerének kiválasztásához . Fejlett technológiájú napteleszkóp. Letöltve: 2012. április 29. Az eredetiből archiválva : 2010. augusztus 10..
  27. ↑ Spektrometria Fourier-transzformációval . OPI - Optique pour l'Ingenieur. Letöltve: 2012. április 3. Az eredetiből archiválva : 2014. május 14..
  28. ↑ Halloween 2003 napviharok: SOHO/EIT Ultraibolya, 195 Ã . NASA/Goddard Űrrepülési Központ Tudományos Vizualizációs Stúdió. Hozzáférés dátuma: 2012. június 20. Az eredetiből archiválva : 2014. április 23.
  29. ↑ LIGO-Lézer Interferométer Gravitációs Hullám Obszervatórium . Caltech/MIT. Letöltve: 2012. április 4. Az eredetiből archiválva : 2018. január 26..
  30. ↑ Dávid; Castelvecchi. Végre megtalálták Einstein gravitációs hullámait  // Nature  :  Journal. - 2016. - február 11. - doi : 10.1038/természet.2016.19361 .
  31. ↑ R.; Chevalerias. Interferometria módszerei a szélcsatornákban folyó áramlások megjelenítésére  //  Journal of the Optical Society of America : folyóirat. - 1957. - 1. évf. 47 , sz. 8 . - 703. o . - doi : 10.1364/JOSA.47.000703 .
  32. ↑ Risztikus. Áramlási vizualizációs technikák szélcsatornákban – optikai módszerek (II. rész) . Katonai Műszaki Intézet, Szerbia. Letöltve: 2012. április 6. Az eredetiből archiválva : 2021. április 13..
  33. ↑ MGA; Párizs. Összegabalyodás és láthatóság egy Mach–Zehnder interferométer kimenetén  (angol)  // Physical Review A  : Journal. - 1999. - 1. évf. 59 , sz. 2 . - P. 1615-1621 . - doi : 10.1103/PhysRevA.59.1615 . - . — arXiv : quant-ph/9811078 . Az eredetiből archiválva: 2016. szeptember 10.
  34. ↑ GR; haack. Paritásdetektálás és összefonódás Mach–Zehnder interferométerrel  (angol)  // Physical Review B  : Journal. - 2010. - 20. évf. 82 , sz. 15 . — P. 155303 . - doi : 10.1103/PhysRevB.82.155303 . - . - arXiv : 1005.3976 .
  35. ↑ 12 John D ; Monnier. Optikai interferometria a csillagászatban  //  Reports on Progress in Physics : folyóirat. - 2003. - 1. évf. 66 , sz. 5 . - P. 789-857 . - doi : 10.1088/0034-4885/66/5/203 . - Iránykód . - arXiv : astro-ph/0307036 .
  36. ↑ Kozmikus kalibrálás . www.eso.org . Letöltve: 2016. október 10. Az eredetiből archiválva : 2016. október 10..
  37. ↑ F.; Malbet. Integrált optika csillagászati ​​interferometriához  (angol)  // Astronomy and Astrophysics  : Journal. - 1999. - 1. évf. 138 . - 135-145 . o . - doi : 10.1051/aas:1999496 . — Iránykód . - arXiv : astro-ph/9907031 .
  38. ↑ JE; Baldwin. Az interferometria alkalmazása az optikai csillagászati ​​képalkotásban   // Phil . Trans. R. Soc. London. A : folyóirat. - 2002. - 20. évf. 360 , sz. 1794 . - P. 969-986 . doi : 10.1098 / rsta.2001.0977 . - . — PMID 12804289 .
  39. ↑ M.; Zhao. Első feloldott képek a fogyatkozó és kölcsönhatásba lépő bináris β Lyrae-ról  //  The Astrophysical Journal  : folyóirat. - IOP Publishing , 2008. - Vol. 684 , sz. 2 . — P.L95 . - doi : 10.1086/592146 . - Iránykód . - arXiv : 0808.0932 .
  40. ↑ S.; Gerlich. Nagy szerves molekulák kvantuminterferenciája  (angol)  // Nature Communications  : Journal. - Nature Publishing Group , 2011. - Vol. 2 . - 263. o . - doi : 10.1038/ncomms1263 . - . — PMID 21468015 .
  41. ↑ Klaus; Hornberger. \textit{Collokvium} : Klaszterek és molekulák kvantuminterferenciája  (angol)  // Reviews of Modern Physics  : folyóirat. - 2012. - február 8. ( 84. évf. , 1. sz.). - 157-173 . o . - doi : 10.1103/RevModPhys.84.157 . - Iránykód . - arXiv : 1109.5937 .
  42. ↑ Szandra; Eibenberger. 10000 amu-t meghaladó tömegű molekulakönyvtárból kiválasztott részecskék anyag-hullám interferenciája  // Fizikai  kémia Kémiai fizika : folyóirat. - 2013. - augusztus 14. ( 15. évf. , 35. sz.). - P. 14696-14700 . — ISSN 1463-9084 . - doi : 10.1039/C3CP51500A . - Iránykód . - arXiv : 1310.8343 . — PMID 23900710 .
  43. ↑ M; Lehmann. Oktatóanyag a tengelyen kívüli elektronholográfiáról   // Microsc . Mikroanális. : folyóirat. - 2002. - December ( 8. évf . 6. sz .). - P. 447-466 . - doi : 10.1017/S1431927602029938 . - Iránykód . — PMID 12533207 .
  44. ↑ T.; Klein. Neutron interferometria: Három kontinens története  (neopr.)  // Europhysics News. - 2009. - T. 40 , 6. sz . - S. 24-26 . - doi : 10.1051/epn/2009802 . — Iránykód .
  45. ↑ S.; Dimopoulos. Általános relativisztikus hatások az atominterferometriában   // Phys . Fordulat. D  : napló. - 2008. - Vol. 78 , sz. 42003 . — P. 042003 . - doi : 10.1103/PhysRevD.78.042003 . - . - arXiv : 0802.4098 .
  46. ↑ Z.; Mariani. Infravörös mérések az Északi-sarkon két légköri kibocsátott sugárzás interferométerrel   // Atmos . Meas. Tech. : folyóirat. - 2012. - Kt. 5 , sz. 2 . - P. 329-344 . - doi : 10.5194/amt-5-329-2012 . - Iránykód .
  47. ↑ A. A. Michelson. On the Correction of Optical Surfaces  (angol)  // Proceedings of the National Academy of Sciences of the United States of America  : folyóirat. - 1918. - évf. 4 , sz. 7 . - P. 210-212 . - doi : 10.1073/pnas.4.7.210 . - . — PMID 16576300 .
  48. ↑ Interferenciás eszközök – Twyman-Green interferométer . OPI - Optique pour l'Ingenieur. Letöltve: 2012. április 4. Az eredetiből archiválva : 2014. május 14..
  49. ↑ RG; Heideman. Egy rendkívül érzékeny optikai hullámvezető teljesítménye Mach–Zehnder interferométeres immunszenzor  (angol)  // Sensors and Actuators B: Chemical : Journal. - 1993. - 1. évf. 10 , sz. 3 . - P. 209-217 . - doi : 10.1016/0925-4005(93)87008-D .
  50. ↑ W.D.; Oliver. Mach–Zehnder interferometria erősen hajtott szupravezető Qubitban  (angol)  // Science : Journal. - 2005. - 20. évf. 310 , sz. 5754 . - P. 1653-1657 . - doi : 10.1126/tudomány.1119678 . - Irodai . - arXiv : cond-mat/0512691 . — PMID 16282527 .
  51. ↑ Ł.; Nieradko. Integrált Mach–Zehnder interferométer gyártása és optikai csomagolása egy mozgatható mikrotükör tetején   // Journal of Microlithography, Microfabrication, and Microsystems : Journal . - 2006. - Vol. 5 , sz. 2 . — P. 023009 . - doi : 10,1117/1,2203366 . - Iránykód .
  52. ↑ JH; Burge. Aszférikus tükörszegmensek mérése Fizeau interferometriával CGH korrekcióval  // Proceedings of SPIE  : Journal  . - 2010. - 20. évf. 7739 . — P. 773902 . - doi : 10.1117/12.857816 . - .
  53. ↑ R.; Anderson. "Sagnac-effektus" A Föld körül forgó interferométerek évszázada  (angol)  // Am. J Phys.  : folyóirat. - 1994. - 1. évf. 62 , sz. 11 . - P. 975-985 . - doi : 10,1119/1,17656 . - .
  54. ↑ Golio, Mike. RF és mikrohullámú alkalmazások és  rendszerek . - CRC Press , 2007. - P. 14.1-14.17. — ISBN 978-0849372193 .
  55. ↑ Paschotta. Önheterodin vonalszélesség mérése . R.P. Fotonika. Letöltve: 2012. június 22. Az eredetiből archiválva : 2012. június 26..
  56. ↑ Optikai frekvencia fésű . Nemzeti Kutatási Tanács, Kanada. Letöltve: 2012. június 23. Az eredetiből archiválva : 2012. március 5..
  57. ↑ Paschotta. Frekvenciafésűk . R.P. Fotonika. Letöltve: 2012. június 23. Az eredetiből archiválva : 2012. május 24..
  58. ↑ Schmit, J. Térbeli és időbeli fázismérési technikák: a főbb hibaforrások összehasonlítása egy dimenzióban // Proceedings of SPIE  (neopr.) . - 1993. - T. 1755. - S. 202-201. - (Interferometria: technikák és elemzések). - doi : 10.1117/12.140770 .
  59. ↑ KG; Larkin. Hatékony nemlineáris algoritmus burkológörbe detektálásához fehér fény interferometriában  //  Journal of the Optical Society of America : folyóirat. - 1996. - 1. évf. 13 , sz. 4 . - P. 832-843 . - doi : 10.1364/JOSAA.13.000832 . — .
  60. ↑ ISO. (2013). 25178-604:2013(E): Geometriai termékspecifikáció (GPS) - Felületi textúra: Területi - Az érintésmentes (koherencia pásztázó interferometrikus mikroszkópos) műszerek névleges jellemzői (2013(E) szerk.). Genf: Nemzetközi Szabványügyi Szervezet.
  61. ↑ 12 A .; Harasaki. Továbbfejlesztett függőleges szkenning interferometria  // Applied Optics  : Journal  . - 2000. - Vol. 39 , sz. 13 . - P. 2107-2115 . - doi : 10.1364/AO.39.002107 . - . Az eredetiből archiválva : 2010. július 25.
  62. ↑ P; De Groot. Az interferencia-mikroszkópia alapelvei a felszíni topográfia mérésére  //  Advances in Optics and Photonics : Journal. - 2015. - Kt. 7 , sz. 1 . - P. 1-65 . - doi : 10.1364/AOP.7.000001 . — .
  63. ↑ 1 2 3 Olszak, AG Interferometria: Technológia és alkalmazások . Bruker. Letöltve: 2012. április 1.  (nem elérhető link)
  64. ↑ Péter; de Groot. Felületi profilozás fehér fény interferogramok elemzésével a térfrekvencia tartományban  //  Journal of Modern Optics : folyóirat. - 1995. - 1. évf. 42 , sz. 2 . - P. 389-401 . - doi : 10.1080/09500349514550341 . - .
  65. ↑ 1 2 Fázisváltó interferometria az optikai felület minőségének meghatározásához . Newport Corporation. Letöltve: 2012. május 12. Az eredetiből archiválva : 2012. november 7..
  66. ↑ 1 2 A fázisinterferométerek működése . Graham Optical Systems (2011). Letöltve: 2012. május 12. Az eredetiből archiválva : 2012. május 7..
  67. ↑ 1 2 Schreiber, H.; Bruning, JH Phase Shifting Interferometry // Optikai  műhelyteszt (neopr.) . - 2007. - S. 547. - ISBN 9780470135976 . - doi : 10.1002/9780470135976.ch14 .
  68. ↑ Sommargren, G.E. (1986). US 4,594,003 szabadalom.
  69. ↑ Ferraro, P. Optikai hullámfrontmérés egy új fáziseltolásos pontdiffrakciós interferométerrel . SPIE (2007). Letöltve: 2012. május 26. Az eredetiből archiválva : 2014. április 23..
  70. ↑ P. de Groot, J., Interference Microscopy for Surface Structure Analysis, Handbook of Optical Metrology, szerkesztette T. Yoshizawa, 31. fejezet, pp. 791-828, (CRC Press, 2015).
  71. ↑ Schmitt, J.; Creath, K.; Wyant, JC felületi profilozók, többszörös hullámhosszú és fehér fény interferometria // Optikai bolti tesztelés  (neopr.) . - 2007. - S. 667. - ISBN 9780470135976 . - doi : 10.1002/9780470135976.ch15 .
  72. ↑ HDVSI – A Veeco Instruments nagyfelbontású függőleges pásztázó interferometriája nanotechnológiai kutatásokhoz . Veeco. Hozzáférés dátuma: 2012. május 21. Az eredetiből archiválva : 2012. április 9.
  73. ↑ J.; Plucinski. Optikai alacsony koherencia interferometria kiválasztott műszaki alkalmazásokhoz  //  A Lengyel Tudományos Akadémia közleménye : folyóirat. - 2008. - Vol. 56 , sz. 2 . - 155-172 . o .
  74. ↑ C.-H.; Yang. 2π kétértelműségmentes optikai távolságmérés szubnanométeres pontossággal egy új, fáziskeresztező, alacsony koherencia interferométerrel  // Optics Letters  : Journal  . - 2002. - 20. évf. 27 , sz. 2 . - 77-79 . o . - doi : 10.1364/OL.27.000077 . - Iránykód .
  75. ↑ CK; Hitzenberger. Differenciális fázismérés alacsony koherencia interferometriában 2pi kétértelműség nélkül  // Optics Letters  : Journal  . - 2001. - Vol. 26 , sz. 23 . - P. 1864-1866 . - doi : 10.1364/ol.26.001864 . - Iránykód . — PMID 18059719 .
  76. ↑ Wojtek J. Walecki, Kevin Lai, Vitalij Souchkov, Phuc Van, SH Lau, Ann Koo Physica Status Solidi C 2. kötet, 3. szám, 984-989. oldal
  77. ↑ WJ Walecki et al. "Érintkezés nélküli gyors ostya-metrológia csiszoló és kockázó szalagokra szerelt ultravékony mintás ostyákhoz" Electronics Manufacturing Technology Symposium, 2004. IEEE/CPMT/SEMI 29. nemzetközi kötet, 2004. július 14-16. oldal: 323 —325
  78. ↑ Bevonat vastagságának mérése . Lumetrics, Inc. Letöltve: 2013. október 28. Az eredetiből archiválva : 2013. október 29..
  79. ↑ Tipikus profilometriai mérések . Novacam Technologies, Inc. Letöltve : 2012. június 25. Az eredetiből archiválva : 2012. július 24..
  80. ↑ Holografikus interferometria . Oquagen (2008). Letöltve: 2012. május 22. Az eredetiből archiválva : 2012. augusztus 5..
  81. ↑ Hecht, Jeff. Lézer, millió használat fénye  (határozatlan idejű) . Dover Publications, Inc. , 1998. - S. 229-230. - ISBN 978-0-486-40193-5 .
  82. ↑ 1 2 3 H; Fein. Holografikus interferometria: Nondesstructive tool  (neopr.)  // The Industrial Physicist. - 1997. - szeptember. - S. 37-39 . Archiválva az eredetiből 2012. november 7-én.
  83. ↑ PIA01762: űrradar képe Kilauea, Hawaii helyről . NASA/JPL (1999). Letöltve: 2012. június 17. Az eredetiből archiválva : 2012. február 22..
  84. ↑ Jones R & Wykes C, Holographic and Spekle Interferometry, 1989, Cambridge University Press
  85. ↑ JN; vajak. Kettős expozíciós technika a foltmintázat interferometriájához  //  Journal of Physics E: Scientific Instruments : folyóirat. - 1971. - 1. évf. 4 , sz. 4 . - 277-279 . - doi : 10.1088/0022-3735/4/4/004 . - .
  86. ↑ P.; Dvorakova. Dynamic Electronic Spekle Pattern Interferometry in Application to Measure Out-Of-Plane Displacement  (angol)  // Engineering Mechanics : Journal. - 2007. - Vol. 14 , sz. 1/2 . - P. 37-44 .
  87. ↑ NA; Musztafa. Összehasonlító fáziseltolásos digitális foltmintázatú interferometria egyetlen referencianyaláb technikával   // Egyiptom . J. Sol. : folyóirat. - 2003. - 1. évf. 26 , sz. 2 . - P. 225-229 .
  88. ↑ Buga, A.; Jokela, J. Environmental Engineering, The 7th International Conference  . - P. 1274-1280.
  89. ↑ Nolte, David D. Optical Interferometry for Biology and Medicine  . — Springer, 2012. - ISBN 978-1-4614-0889-5 .
  90. ↑ D.; Huang. Optikai koherencia tomográfia  (angol)  // Tudomány. - 1991. - 1. évf. 254 , sz. 5035 . - P. 1178-1181 . - doi : 10.1126/tudomány.1957169 . - Irodai . — PMID 1957169 .
  91. ↑ A.F.; Fercher. Optikai koherencia tomográfia  (angol)  // Journal of Biomedical Optics : folyóirat. - 1996. - 1. évf. 1 , sz. 2 . - 157-173 . o . - doi : 10.1117/12.231361 . - . — PMID 23014682 . Az eredetiből archiválva : 2018. szeptember 25.
  92. ↑ Lang. Nomarski differenciál interferencia-kontraszt mikroszkópia . Carl Zeiss, Oberkochen. Letöltve: 2012. április 10. Az eredetiből archiválva : 2015. szeptember 8..
  93. ↑ A.; Viasz. A patkány nyelőcső epitéliumában bekövetkező neoplasztikus változások jövőbeli osztályozása szögfelbontású, alacsony koherencia interferometriával  //  Journal of Biomedical Optics : folyóirat. - 2005. - 20. évf. 10 , sz. 5 . — P. 051604 . - doi : 10,1117/1,2102767 . - Iránykód . — PMID 16292952 .
  94. ↑ JW; Pyhtila. Nukleáris atípia in situ kimutatása Barrett nyelőcsövében szögfelbontású, alacsony koherencia interferometriával  //  Gasztrointesztinális endoszkópia : folyóirat. - 2007. - Vol. 65 , sz. 3 . - P. 487-491 . - doi : 10.1016/j.gie.2006.10.016 . — PMID 17321252 .
  95. ↑ Richárd; Fitzgerald. Fázisérzékeny röntgenképalkotás  // Physics Today  : magazin  . - 2000. - Vol. 53 , sz. 7 . - P. 23-26 . - doi : 10.1063/1.1292471 . — Iránykód .
  96. ↑ David, C. Differenciális röntgen-fáziskontraszt képalkotás nyíró interferométerrel  // Applied Physics Letters  : Journal  . - 2002. - 20. évf. 81 , sz. 17 . - P. 3287-3289 . - doi : 10.1063/1.1516611 . — .
  97. ↑ Wilkins, SW Fáziskontrasztos képalkotás polikromatikus kemény röntgensugárzással  //  Nature: Journal. - 1996. - 1. évf. 384 , sz. 6607 . - P. 335-338 . - doi : 10.1038/384335a0 . — .
  98. ↑ Houxun; miao. Univerzális moaré-effektus és alkalmazás a röntgen-fáziskontrasztos képalkotásban  (angol)  // Nature Physics  : Journal. - 2016. - Kt. 12 , sz. 9 . - P. 830-834 . doi : 10.1038 / nphys3734 . — . — PMID 27746823 .
  99. ↑ Davis, TJ Gyengén elnyelő anyagok fáziskontrasztos képalkotása kemény röntgensugárzással  //  Nature: Journal. - 1995. - 1. évf. 373. sz . 6515 . - P. 595-598 . - doi : 10.1038/373595a0 . — .
  100. ↑ Momose, A. Fáziskontrasztos röntgen komputertomográfia biológiai lágyszövetek megfigyelésére  // Nature Medicine  : Journal  . - 1996. - 1. évf. 2 , sz. 4 . - P. 473-475 . - doi : 10.1038/nm0496-473 . — PMID 8597962 .
  Ugrás a Wikidata elemre  Szótárak és enciklopédiák
Bibliográfiai katalógusokban