P-szimmetria

A stabil verziót 2021. május 26-án nézték meg . Ellenőrizetlen változtatások vannak a sablonokban vagy a .

A P-szimmetria a mozgásegyenletek szimmetriája az összes részecske koordinátájának előjelének változásához képest. Ezzel a művelettel kapcsolatban az elektromágneses , erős és az általános relativitáselmélet szerint gravitációs kölcsönhatások szimmetrikusak [1] . A gyenge kölcsönhatások nem szimmetrikusak (lásd Wu kísérletét ). Ez a művelet megfelel a paritás egyik típusának - a fizikai mennyiség térbeli paritásnak (P-paritás).

Szimmetria a fizikában
átalakítás	Megfelelő változatlanság	A megfelelő természetvédelmi törvény
↕ Adásidő _	Az idő egységessége	…energia
⊠ C , P , CP és T - szimmetriák	Idő izotrópia	... paritás
↔ Műsorszórási tér	A tér homogenitása	…impulzus
↺ A tér elforgatása	A tér izotrópiája	… lendület
⇆ Lorentz csoport (növeli)	Relativitáselmélet Lorentz-kovariancia	… a tömegközéppont mozgása
~ Mérő átalakítás	Mérő invariancia	... töltés

Térbeli tükrözés operátor

A térbeli reflexiós operátor a kvantummechanikában a következő operátor : . A Hamilton a kvantummechanikában a térkoordináták páros függvénye . Ebből az következik, hogy ill . Ezért a térbeli paritás konzervált mennyiség (a mozgás integrálja). A térbeli tükrözés operátor definíciójából következik, hogy . Így a térbeli tükrözés operátor sajátértékei lehetnek és . Ezeket a sajátértékeket a kvantumrendszer állapotának P-paritásának nevezzük. A térbeli reflexiós operátor a : koordinátával és impulzussal ingázik, a momentum operátorral pedig ingázik : , ahol . Legyen az és operátorok sajátfüggvénye , amely megfelel az és sajátértékeknek , akkor [2] $\Pi$ $\Pi f(x_{1},x_{2},...)=f(-x_{1},-x_{2},...)$ $H=\sum _{i=1}^{N}{\frac {p_{i}^{2}}{2m}}+\sum _{i>j}V(|x_{i} -x_{j}|)$ $x_{1},x_{2},...$ $\Pi (H\psi )=H(\Pi \psi )$ $\left[\Pi ,H\right]=0$ $\Pi f(x_{1},x_{2},...)=f(-x_{1},-x_{2},...)$ $\Pi ^{2}=1$ $+1$ $-egy$ $x$ $p$ $\Pi p=-p\Pi$ $\Pi x=-x\Pi$ $L$ $\left[\Pi ,L\right]=0$ ${\displaystyle L=\sum _{i=1}^{N}x_{i}\times p_{i))$ $Y_{lm}(\theta ,\varphi )$ $L^{2}$ ${\displaystyle L_{z))$ $l(l+1)$ $m$ $\Pi Y_{lm}(\theta ,\varphi )=Y_{lm}(\pi -\theta ,\varphi +\pi )=(-1)^{l}Y_{lm}(\theta ,\varphi )$

P-paritás

A P-paritás alapvető fizikai mennyiség. A P-paritás megmaradásának törvénye erős és elektromágneses kölcsönhatásokban érvényes. Gyenge kölcsönhatások esetén a P-paritás nem konzervált. A kvantummechanikában a P-paritást a komplex hullámfüggvény tulajdonságaival írják le . A rendszer állapotát akkor is nevezzük, ha a hullámfüggvény nem változik, ha az összes részecske koordinátájának előjele változik, és páratlannak, ha a hullámfüggvény előjelet vált, amikor az összes részecske koordinátájának előjele változik . $\Psi _{p}(-r_{1},...-r_{n})=\Psi _{p}(r_{1},...,r_{n})$ $\Psi _{{np}}(-r_{1},...-r_{n})=-\Psi _{{np}}(r_{1},...,r_{n})$

Belső paritás

Minden nullától eltérő nyugalmi tömegű részecske belső P-paritással rendelkezik. Ez vagy 1 (páros részecskék) vagy -1 (páratlan részecskék). A 0 spinnel és 1 belső paritású részecskéket skalárnak , a -1 belső paritású részecskéket pszeudoszkalárisnak nevezzük . Az 1-es spinnel és 1-es belső paritású részecskéket pszeudovektornak nevezzük , a belső paritású -1- vektorral [3] .

A részecskék rendszerének állapotát nevezzük párosnak és páratlannak, ha , hol vannak a részecskék belső paritásai. $n$ $\Pi _{1}...\Pi _{n}\Psi _{p}(-r_{1},...-r_{n})=\Psi _{p}(r_{1}, ...,r_{n})$ $\Pi _{1}...\Pi _{n}\Psi _{{np}}(-r_{1},...-r_{n})=-\Psi _{{np}}( r_{1},...,r_{n})$ $\Pi_{1}...\Pi_{n}$

Jegyzetek

↑ V. Pauli A tükörszimmetria megsértése az atomfizika törvényeiben // A XX. század elméleti fizika. Wolfgang Pauli emlékére. - M., IL, 1962. - p. 383
↑ Nishijima, 1965 , p. 53.
↑ A mikrokozmosz fizikája, szerk. D. V. Shirkova, Moszkva: Szovjet Enciklopédia, 1980.

Irodalom

Shirokov Yu. M. , Yudin N. P. Nukleáris fizika, M., Nauka, 1972
Bethe G. , Morrison F. A nucleus elemi elmélete, M., IL., 1958
Nishijima K. Alapvető részecskék. - M . : Mir, 1965. - 462 p.

C, P és T

gombostű csoport
Paritás