Töltés ragozás

A stabil verziót 2022. augusztus 27-én nézték meg . Ellenőrizetlen változtatások vannak a sablonokban vagy a .

A töltéskonjugáció ( C -transzformáció) egy részecskének a megfelelő antirészecskével való helyettesítésének művelete (például egy elektron pozitronnal ).

A töltéskonjugációs operátort jelöli . Definíció szerint , ahol a részecske hullámfüggvénye, az antirészecske hullámfüggvénye. A töltésragozás operátora Hermitian , tehát valamilyen fizikai mennyiséget ír le. Ennek a fizikai mennyiségnek a mérése során az operátornak csak az egyik sajátértéke nyerhető : . A kvantumszámot töltésparitásnak nevezzük [1] [2] . ${\kalap {C}}$ ${\tilde {X}}={\hat {C}}X$ $x$ ${\tilde {X}}$ ${\kalap {C}}$ $\eta _{C}$ ${\kalap {C}}$ ${\hat {C}}X=\eta _{C}X$ $\eta _{C}$

Töltési paritás

A töltésparitás ( C -parity) egy valóban semleges részecske (vagy más kvantummechanikai rendszer) egyik kvantumszáma, amely meghatározza állapotvektorának viselkedését a töltéskonjugáció során. A töltéskonjugáció művelete során egy ilyen részecske hullámfüggvénye megszorozódik a C -paritás értékével, azaz előjelet vált (páratlan töltés részecske), vagy változatlan marad (páros töltési részecske). A C -paritás egy multiplikatív kvantumszám.

Erős, elektromágneses és az általános relativitáselmélet szerint gravitációs kölcsönhatások [3] esetén a töltésparitás megmaradási törvénye teljesül , gyenge kölcsönhatás esetén pedig megsérül. [4] Ez már Wu Jianxiong és munkatársai első kísérletéből következik, akik bebizonyították, hogy a térbeli paritás nem konzerválódik gyenge kölcsönhatásokban.

A foton töltésparitása negatív: C = −1 (ez látható abból, hogy a töltéskonjugáció során az elektromos töltések előjelet váltanak, ezért az elektromágneses mezőknek, amelyek kvantumai fotonok, szintén előjelet kell váltaniuk, hogy a a rendszer nem változik). Bármilyen elektromágneses vagy erős kölcsönhatás miatti folyamatban a töltésparitás megmarad. Ennek eredményeként lehetetlen, hogy bármilyen elektromágneses folyamat páratlan számú fotont alakítson át páros számmá, és fordítva ( Farry tétele ).

A pion töltésparitása pozitív. Ez az elektromágneses kölcsönhatás következtében két fotonra bomlásából következik: . A töltésparitás megőrzése révén a következőket kapjuk: . A töltésparitás egy multiplikatív kvantumszám, tehát [1] . $\pi ^{0}$ $\pi ^{0}\rightarrow \gamma +\gamma$ $\eta _{C}(\pi ^{0})=\eta _{C}(2\gamma )$ $\eta _{C}(\pi ^{0})=\eta _{C}(\gamma )\eta _{C}(\gamma )=(-1)(-1)=+1$

Szimmetria a fizikában
átalakítás	Megfelelő változatlanság	A megfelelő természetvédelmi törvény
↕ Adásidő _	Az idő egységessége	…energia
⊠ C , P , CP és T - szimmetriák	Idő izotrópia	... paritás
↔ Műsorszórási tér	A tér homogenitása	…impulzus
↺ A tér elforgatása	A tér izotrópiája	… lendület
⇆ Lorentz csoport (növeli)	Relativitáselmélet Lorentz-kovariancia	… a tömegközéppont mozgása
~ Mérő átalakítás	Mérő invariancia	... töltés

Lásd még

Valódi semleges részecske

Jegyzetek

↑ 1 2 Naumov A. I. Az atommag és az elemi részecskék fizikája. - M., Oktatás, 1984. - S. 276-277
↑ Landau L. D. , Livshits E. M. Kvantummechanika. - M., Nauka, 1972. - p. 306-308
↑ V. Pauli A tükörszimmetria megsértése az atomfizika törvényeiben // A XX. század elméleti fizika. Wolfgang Pauli emlékére. - M., IL, 1962. - p. 383
↑ Gershtein S. S. Charge conjugation // A mikrokozmosz fizikája. - M., Szovjet Enciklopédia, 1980. - p. 172

C, P és T

gombostű csoport
Paritás