Reflexiós együttható (optika)

Reflexiós együttható (optika)
$\rho ,R$
Dimenzió	mérettelen
Megjegyzések
skalár

A visszaverődési együttható egy dimenzió nélküli fizikai mennyiség , amely a test azon képességét jellemzi, hogy visszaveri a rá eső sugárzást . Betűmegjelölésként görög vagy latin nyelvet használnak [1] . $\rho$ $R$

Definíciók

Kvantitatívan a visszaverődési együttható egyenlő a test által visszavert sugárzási fluxus és a testre eső fluxus arányával [1] :

\rho ={\frac {\Phi }{\Phi _{0))}.

A reflexiós együttható és az abszorpciós , átviteli és szórási együtthatók összege eggyel egyenlő. Ez az állítás az energia megmaradás törvényéből következik .

Azokban az esetekben, amikor a beeső sugárzás spektruma olyan szűk, hogy monokromatikusnak tekinthető , monokromatikus reflexióról beszélünk . Ha a testre eső sugárzás spektruma széles, akkor a megfelelő visszaverődési együtthatót néha integrálnak nevezik .

Általános esetben egy test reflexiós együtthatójának értéke mind magának a testnek a tulajdonságaitól, mind a beesési szögtől, a spektrális összetételtől és a sugárzás polarizációjától függ. A test felületének visszaverődési együtthatójának a ráeső fény hullámhosszától való függése miatt a testet vizuálisan egy vagy másik színre festettnek érzékeljük.

Spekuláris reflexiós együttható $\rho _{r}~(R_{r})$

Ez jellemzi a testek azon képességét, hogy tükrözzék a rájuk eső sugárzást. Mennyiségileg a tükröződően visszavert sugárzási fluxus és a beeső fluxus aránya határozza meg : $\Phi _{r}$

\rho _{r}={\frac {\Phi _{r}}{\Phi _{0}}}.

Spekuláris (irányított) reflexió akkor következik be, amikor a sugárzás olyan felületre esik, amelynek egyenetlenségei elhanyagolhatóan kicsik a sugárzás hullámhosszához képest .

Megkülönböztetik az elektromosan vezető felületekről, például fémtükrökről való visszaverődést, és a dielektromos felületekről, például üvegről való visszaverődést. Két törésmutatójú dielektromos közeg határfelületéről visszaverve és normál beesés esetén a visszaverődési együttható kifejeződik: $n_{1}$ ${\displaystyle n_{2))$ $\rho _{r}$

\rho _{r}=\left({\frac {n_{1}-n_{2}}{n_{1}+n_{2}}}\jobb)^{2},

sőt, értéke normál beesésnél nem függ a sugárzás terjedésének irányától - nagyobb törésmutatójú közegből alacsonyabb törésmutatójú közegbe, vagy fordítva.

Ha a sugárzás ferdén esik egy lapos határfelületre két dielektromos közeg között, a visszaverődési együttható a beesési szögtől függ, különösen a teljes belső visszaverődés esetén 1-gyel. a Fresnel-képletekkel .

Diffúz reflexió $\rho _{d}~(R_{d})$

Jellemzi a testek azon képességét, hogy diffúz módon visszaverik a rájuk eső sugárzást – a matt felületekről való visszaverődést. Ezt mennyiségileg a diffúzan visszavert sugárzási fluxus és a beeső fluxus aránya határozza meg: $\Phi _{d}$

\rho _{d}={\frac {\Phi _{d}}{\Phi _{0}}}.

Ha a tükör és a diffúz reflexiók egyidejűleg fordulnak elő, akkor a visszaverődési együttható a tükör és a diffúz visszaverődés együtthatóinak összege : $\rho$ $\rho _{r}$ $\rho _{d}$

\rho =\rho _{r}+\rho _{d}.

Lásd még

Jegyzetek

↑ 1 2 GOST 26148-84. Fotometria. Kifejezések és meghatározások. (nem elérhető link) . Letöltve: 2020. november 28. Az eredetiből archiválva : 2020. március 16. (határozatlan)

Fény mennyiségek
fényenergia Fény áramlás Fényerősség A fény ereje Fényesség megvilágítás Térbeli megvilágítás megvilágítás fény expozíció Térbeli fényexpozíció A fényenergia térfogatsűrűsége Integrált fényerő A fényenergia térfogatsűrűsége A fényintenzitás térfogatsűrűsége Egyenértékű fényerő