Frank-Hertz kísérlet

A Frank-Hertz kísérlet  az első olyan elektromos mérés, amely egyértelműen kimutatta az atomok kvantumtermészetét [1] [2] . A kísérletet 1914-ben végezték el James Frank és Gustav Ludwig Hertz német fizikusok , akik kimutatták, hogy az atomok csak bizonyos diszkrét mennyiségekben - kvantumokban - képesek elnyelni az energiát. Ez a megfigyelés magyarázatot talált a régi kvantumelmélet  – az atom Bohr-modellje – keretein belül , amely azt sugallta, hogy az atomban lévő elektronok csak bizonyos energiaszinteket foglalhatnak el. Mindkét tudós 1925 -ben fizikai Nobel-díjat kapott ezekért a tanulmányokért .

A kísérlet azt mérte, hogy az elektromos tér által felgyorsított elektronok mekkora energiájuk maradt, miután átkeltek egy higanyatommal töltött vákuumlámpán . A mérések azt mutatták, hogy 4,9 V - nál kisebb gyorsítófeszültség alkalmazása után az elektronok csak rugalmasan ütköznek az atomokkal, és gyakorlatilag nem veszítenek energiát. E küszöbérték felett ütközéskor 4,9 eV -ot adnak át az atomnak . A következő mérések során J. Frank és G. Hertz bebizonyította, hogy az ezt az energiát elnyelő higanyatomok 4,9 eV fotonenergiájú fényt bocsátanak ki, ami szintén megerősítette Bohr második posztulátumát . Kísérletek kimutatták, hogy az atomokban az energia elnyelése és felszabadulása kvantált .

A Frank-Hertz kísérlet a kvantumfizika egyik leglenyűgözőbb bizonyítéka, ugyanakkor viszonylag egyszerű a megvalósítása, ezért is használják a fizikaoktatásban .

Áttekintés

Frank és Hertz egy vákuumcsövet épített a higanygőzön alacsony nyomáson átrepülő gyorsított elektronok tanulmányozására. Megállapították, hogy higanyatommal való ütközéskor egy elektron csak bizonyos mennyiséget (4,9 elektronvolt ) veszíthet kinetikai energiájából [3] . Ez az energiaveszteség egy elektron körülbelül 1,3 · 10 6 m/s sebességről nullára való lelassulásának felel meg. A gyorsabb elektron nem lassul le teljesen az ütközés után, hanem pontosan ugyanannyi mozgási energiát veszít. A lassabb elektronok egyszerűen rugalmasan visszapattannak a higanyatomokról anélkül, hogy jelentős sebességet vagy kinetikus energiát veszítenének [4] [3] .

Ezek a kísérleti eredmények konzisztensnek bizonyultak a Niels Bohr által az előző évben javasolt Bohr-modelltel . A Bohr-modell a kvantummechanika és az elektronhéjakkal rendelkező atomok előfutára volt . Legfontosabb jellemzője, hogy az atomon belüli elektron az egyik "kvantumenergia-szintet" foglalja el. Az ütközés előtt a higanyatomban lévő elektron a rendelkezésre álló legalacsonyabb energiaszintet foglalja el. Az ütközés után az atom belsejében lévő elektron 4,9 eV-nál nagyobb energiával magasabb energiaszintre mozdul el, így a higanyatomban az elektron és az atommag közötti kötés gyengül. A Bohr-féle kvantummodell nem biztosít köztes szinteket vagy más lehetséges energiákat egy elektron számára. Ez a tulajdonság azért volt "forradalmi", mert összeegyeztethetetlen azzal a feltételezéssel, hogy az elektron kötési energiája az atommaggal bármilyen energiaértéket felvehet [3] [5] . A kísérlet eredményeit 1914. április 24-én mutatták be a Német Fizikai Társaságnak James Frank és Gustav Hertz [6] [7] cikkében .

Egy második, 1914 májusában bemutatott cikkében Frank és Hertz az ütközéskor energiát elnyelő higanyatomok fénykibocsátásáról számolt be [8] . Kimutatták, hogy ennek az ultraibolya fénynek a hullámhossza pontosan megegyezik a felgyorsult elektron által elvesztett 4,9 eV-os energiával. A fény energiája és hullámhossza közötti összefüggést Bohr is megjósolta, mert ez az atom energiaszerkezetéből következett, amint azt Hendrik Lorentz kifejtette az 1911 -es Solvay Kongresszuson . Einstein brüsszeli kvantumszerkezetről szóló jelentése után Lorentz azt javasolta, hogy a forgó energiáját az értékkel ( h a Planck-állandó, ν a frekvencia és n egy természetes szám) tegye egyenlővé [9] [10] . Bohr átvette ezt az ötletet, és a Lorentz és mások által javasolt képletet bemásolta 1913 -as atommodelljébe . Lorenznek igaza volt. Az atomenergia kvantálása megfelelt a Bohr-modellben használt képletnek [3] . Egyes beszámolók szerint néhány évvel azután, hogy Frank bemutatta a kísérlet eredményeit, Albert Einstein megjegyezte: "Olyan szép, hogy sírni kezd" [1] .

1926. december 10-én Frank és Hertz megkapta az 1925-ös fizikai Nobel-díjat "az elektronok atomra gyakorolt ​​hatását szabályozó törvényszerűségek felfedezéséért" [11] .

Tapasztalatnyilatkozat

Az eredeti Frank-Hertz kísérletben egy fűtött vákuumcsövet használtak egy csepp higany csőhőmérsékleten 115 °C-on, amelyen a higanygőznyomás körülbelül 100 Pa (jóval a légköri nyomás alatt van) [6] [12] . A jobb oldali fényképen egy modern Frank-Hertz cső látható. Három elektródával van felszerelve: egy forró katód , amely elektronemissziót biztosít ; fém vezérlőrács ; és egy anód . A rácsfeszültség (lásd a bekötési rajzot) pozitív a katódhoz képest, így a forró katód által kibocsátott elektronok vonzódnak hozzá. A kísérletben mért elektromos áram a rácson áthaladó és az anódot elérő elektronoknak köszönhető. Az anód elektromos potenciálja enyhén negatív a rácshoz képest, így az anódot elérő elektronok kinetikai energiája többlet , nem kisebb, mint az anód és a rács közötti potenciálkülönbség [13] .

A Frank és Hertz által publikált grafikonok (az ábrán látható) bemutatják az anódról folyó elektromos áram függését a rács és a katód közötti elektromos potenciáltól.

Frank és Hertz első munkájukban megállapították, hogy tapasztalataik jellemző energiája (4,9 eV) jól megfelel a gázkisülésekben a higanyatomok által kibocsátott fény egyik hullámhosszának . A gerjesztési energia és a megfelelő fényhullámhossz közötti kvantumkapcsolatot használták, utalva Johannes Starkra és Arnold Sommerfeldre ; azt jósolja, hogy a 4,9 eV 254 nm hullámhosszú fénynek felel meg. Eredeti munkájukban Frank és Hertz félreértelmezte a rugalmatlan elektron-higany ütközésekkel kapcsolatos 4,9 V-os potenciált a higany ionizációs potenciáljának jelzéseként [15] . Az atomok Bohr-modelljével való kapcsolat valamivel később merült fel [6] . Ugyanez az összefüggés szerepelt Einstein 1905-ös fotoelektromos hatás kvantumelméletében [16] .

A második cikkben Frank és Hertz beszámolt csöveik optikai emissziójáról, amelyek egy észrevehető, 254 nm-es hullámhosszú fényt hoztak létre. A jobb oldali ábra egy Frank-Hertz cső spektrumát mutatja; Szinte minden kibocsátott fény azonos hullámhosszú. Összehasonlításképpen az ábrán egy gázkisüléses higany fényforrás spektruma is látható, amely a 254 nm mellett több hullámhosszon bocsát ki fényt. A rajz a Frank és Hertz által 1914-ben publikált eredeti spektrumokon alapul. Nagyon fontosnak bizonyult az a tény, hogy a Frank-Hertz cső csak egy hullámhosszt bocsátott ki, ami szinte pontosan megfelel az általuk mért feszültségváltozási periódusnak [13] .

Elektronok atomokkal való ütközésének szimulációja

Frank és Hertz kísérletüket az elektronok és a higanyatomok rugalmas és rugalmatlan ütközésével magyarázták. A lassan mozgó elektronok rugalmasan ütköznek higanyatomokkal [6] [7] . Ez azt jelenti, hogy ütközéskor megváltozik az elektron mozgási iránya, de sebessége változatlan marad. Az ábrán egy rugalmas ütközés látható, ahol a nyíl hossza az elektron sebességét jelzi. A higanyatomot nem érinti az ütközés, mivel körülbelül négyszázezerszer nagyobb tömegű, mint egy elektron [17] [18] .

Amikor az elektron sebessége meghaladja az 1,3 · 10 6 m/s értéket [4] , a higanyatommal való ütközések rugalmatlanná válnak. Ez a sebesség a higanyatom által elnyelt 4,9 eV kinetikus energiájának felel meg. Ebben az esetben az elektron sebessége csökken, és a higanyatom gerjesztett állapotba kerül. Rövid idő elteltével a higanyatomra átvitt 4,9 eV energia ultraibolya fényként szabadul fel, amelynek hullámhossza pontosan 254 nm. A fénykibocsátás után a higanyatom visszatér eredeti gerjesztetlen állapotába [17] [18] .

Ha a katód által kibocsátott elektronok szabadon repülnének, a rácsra jutva a rákapcsolt feszültséggel arányos kinetikus energiát szereznének. 1 eV kinetikus energia 1 voltos potenciálkülönbségnek felel meg a rács és a katód között [19] . A higanyatomokkal való rugalmas ütközések megnövelik azt az időt, ami ahhoz szükséges, hogy egy elektron elérje a rácsot, de az oda érkező elektronok átlagos kinetikus energiája nem sokat változik [18] .

Amikor a rácsfeszültség eléri a 4,9 V-ot, az elektronok ütközései a rács közelében rugalmatlanná válnak, és az elektronok nagymértékben lelassulnak. A rácsba belépő tipikus elektron kinetikus energiája annyira lecsökken, hogy nem tud tovább mozdulni, hogy elérje az anódot, amelynek feszültsége úgy van beállítva, hogy kissé taszítsa az elektronokat. Az anódot elérő elektronok árama leesik, amint az a grafikonon látható. A rácsfeszültség további növelése elegendő energiát biztosít a rugalmatlanul ütköző elektronoknak ahhoz, hogy ismét elérjék az anódot. Az áramerősség ismét megemelkedik, ha a hálózati potenciál meghaladja a 4,9 V-ot. 9,8 V-nál a helyzet ismét megváltozik. Az elektronok, miután a katódtól a rácsig körülbelül fél utat tettek meg, már elegendő energiát tettek fel az első rugalmatlan ütközéshez. Ahogy lassan haladnak a rács felé az első ütközés után, kinetikus energiájuk ismét megnő, így a rács közelében egy második rugalmatlan ütközést tapasztalhatnak. Az anód árama ismét leesik. Ez a folyamat 4,9 V-os időközönként megismétlődik; minden alkalommal, amikor az elektronok egy további rugalmatlan ütközést tapasztalnak [17] [18] .

Régi kvantumelmélet

Míg Frank és Hertz 1914-ben publikálták kísérleteik eredményeit, még nem tudták [20] , hogy 1913-ban Niels Bohr javasolta az atommodelljét, amely nagyon sikeresen magyarázta az atomi hidrogén spektrális tulajdonságait. A spektrumokat általában több hullámhosszon fényt kibocsátó gázkisülésekben figyelték meg. A hagyományos fényforrások, például az izzólámpák minden hullámhosszon bocsátanak ki fényt. Bohr nagyon pontosan kiszámította a hidrogén által kibocsátott hullámhosszokat [21] .

A Bohr-modell fő feltételezése az elektron lehetséges kötési energiáira vonatkozik az atommaggal. Egy atom ionizálódik , ha egy másik részecskével való ütközés legalább ezt a kötési energiát átadja neki. Ennek eredményeként az elektron leválik az atomról, ami pozitív töltésű ionná alakul. Itt egy analógiát vonhatunk le a Föld körül keringő műholdakkal. Minden műholdnak saját pályája van, és szinte bármilyen pályatávolság és bármilyen műholdkötési energia lehetséges. Mivel az elektron hasonlóan vonzódik az atommag pozitív töltéséhez, az úgynevezett "klasszikus" számítások azt sugallják, hogy bármilyen kötési energiát az elektronok számára is lehetővé kell tenni. Bohr azonban kimutatta, hogy csak bizonyos kötési energiák lehetségesek, amelyek megfelelnek az atomban lévő elektron "kvantumenergia-szintjének". Az elektron általában a legalacsonyabb energiaszinten van a legmagasabb kötési energiával. További szintek magasabbak és alacsonyabb kötési energiáknak felelnek meg. Az e szintek között elhelyezkedő köztes kötési energiák nem megengedettek. Ez akkoriban forradalmi feltevés volt [5] .

Frank és Hertz azt feltételezte, hogy a kísérleteikre jellemző 4,9 V-os feszültséget a higanyatomok ionizációja okozta a katód által kibocsátott elektronokkal való ütközés következtében. 1915-ben Bohr publikált egy tanulmányt, amelyben megjegyezte, hogy a Frank- és Hertz-mérések jobban megfeleltek az atommodelljében szereplő kvantumszintek feltételezésének [22] . Bohr modelljében az ütközés az atom belsejében lévő elektront a legalacsonyabb szinttől az első kvantumszintig gerjesztette. A Bohr-modell azt is megjósolta, hogy fény bocsát ki, amikor egy elektron a gerjesztett kvantumszintről a legalacsonyabbra tér vissza, és az emissziós hullámhossz megfelel az atom belső szintjei közötti energiakülönbségnek, amit Bohr-relációnak neveztek. A ν frekvenciát a fény λ hullámhosszához viszonyítjuk a következő képlettel: ν = c / λ [23] [3] . Frank és Hertz 254 nm-es csősugárzásuk megfigyelése szintén összhangban van Bohr megállapításaival.

,

ahol E 0 és E 1  a talaj és a gerjesztett energiaszintek energiái , h  a Planck-állandó, c  a fénysebesség vákuumban [24] . A Frank-Hertz kísérletben E 0  - E 1 \u003d 4,9 eV. Az 1918-as első világháború befejezése után publikált tanulmányokban Frank és Hertz nagyrészt átvették Bohr nézetét a kvantummechanika egyik kísérleti pilléreként elismert kísérletük értelmezésére vonatkozóan [25] . A világról alkotott felfogásunkat megváltoztatta ennek a kísérletnek az eredménye; talán ez az egyik legfontosabb alapja az anyag kvantumtermészetének kísérleti igazolásának [1] [7] . Ahogy Abraham Pais írta róla [3] :

Frank és Hertz munkájának szépsége nemcsak a beeső elektron E 2  - E 1 energiaveszteségének mérésében rejlik , hanem azt is megállapították, hogy amikor ennek az elektronnak az energiája meghaladja a 4,9 eV-ot, a higany bizonyos frekvenciával kezd ultraibolya fényt kibocsátani. ν , a fenti képletben meghatározottak szerint. Ezzel adták (eleinte önkéntelenül) a Bohr-reláció első közvetlen kísérleti bizonyítékát!

Eredeti szöveg  (angol)[ showelrejt] Franck és Hertz munkájának szépsége nemcsak a becsapódó elektron E 2  — E 1 energiaveszteségének mérésében rejlik , hanem azt is megfigyelték, hogy amikor az elektron energiája meghaladja a 4,9 eV-ot, a higany ultraibolya fényt kezd kibocsátani. a fenti képletben meghatározott ν frekvenciájú . Ezzel adták (eleinte akaratlanul is) a Bohr-reláció első közvetlen kísérleti bizonyítékát!

Frank maga hangsúlyozta az ultraibolya kísérlet fontosságát a Fizikai Tudományok Kutatóbizottsága (PSSC) 1960-as filmjének epilógusában [20] , amely a Frank-Hertz kísérletről szól .

Kísérletek neonnal

Oktatólaboratóriumokban a Frank-Hertz kísérletet gyakran neon használatával végzik , ami a rugalmatlan ütközések kezdetét jelzi a vákuumcsőben látható narancssárga izzással, és nem mérgező, ami fontos, ha a cső eltörik. A higanycsövek esetében a rugalmas és rugalmatlan ütközési modell azt jósolja, hogy az anód és a rács között keskeny sávoknak kell lenniük, ahol a higany fényt bocsát ki, de ez a fény ultraibolya, ezért szabad szemmel nem látható. A neon esetében a Frank-Hertz feszültség intervallum 18,7 V, így 18,7 V feszültség alkalmazásakor narancssárga fény jelenik meg a rács közelében. Ez az izzás növekvő gyorsulási potenciállal közelíti meg a katódot, és jelzi azokat a helyeket, ahol az elektronok elérték a neonatom gerjesztéséhez szükséges 18,7 eV energiát. 37,4 V-os feszültségnél két külön izzás lesz látható: az egyik középen a katód és a rács között, a másik pedig a gyorsító rács közelében. A 18,7 V-on elhelyezett nagyobb potenciálok további világító tartományokat eredményeznek a csőben [26] .

A neon további előnye az oktatási laborokban, hogy a tubus szobahőmérsékleten használható. A látható sugárzás hullámhossza azonban jóval hosszabb, mint amit a Bohr-arány és a 18,7 V-os távolság megjósolt.A narancssárga fényre részben két atomszint tartozik, amelyek 16,6 eV-tal és 18,7 eV-tal a legalacsonyabb szint felett helyezkednek el. A 18,7 eV-os szintig gerjesztett elektronok a 16,6 eV-os szintre esnek a kísérő narancssárga fénykibocsátással [26] .

Jegyzetek

  1. ↑ 1 2 3 Rice, Stuart A.; Jortner, Joshua James Franck 1882-1964: Életrajzi emlékirat 6. National Academy of Sciences (USA) (2010). Letöltve: 2022. január 18. Az eredetiből archiválva : 2021. augusztus 27..
  2. ↑ Kolpakov, A.V. Frank - Hertz-kísérlet // Fizikai enciklopédia  : [5 kötetben] / Ch. szerk. A. M. Prohorov . - M . : Great Russian Encyclopedia , 1999. - V. 5: Stroboszkópos eszközök - Fényerő. — 692 p. — 20.000 példány.  — ISBN 5-85270-101-7 .
  3. ↑ 1 2 3 4 5 6 Pais, Ábrahám. Az atomok és atommagjaik bemutatása // Huszadik századi fizika. - American Institute of Physics Press, 1995. - Vol. 1. - P. 89. - ISBN 9780750303101 .
  4. ↑ 1 2 Az elektronvoltok elektronsebességekké való átalakításához lásd: Az elektronok sebessége . Gyakorlati fizika . Nuffield Alapítvány . Letöltve: 2014. április 18. Az eredetiből archiválva : 2014. március 30.
  5. ↑ 1 2 Cohen, I. Bernard. Forradalom a tudományban . - Belknap Press, 1985. - P.  427–428 . — ISBN 9780674767775 .
  6. ↑ 1 2 3 4 5 Franck, J.; Hertz, G. (1914). „Über Zusammenstöße zwischen Elektronen und Molekülen des Quecksilberdampfes und die Ionisierungsspannung desselben” [Az elektronok ütközéséről higanygőz-molekulákkal és annak ionizációs potenciáljáról] (PDF) . Verhandlungen der Deutschen Physikalischen Gesellschaft [ német ] ]. 16 , 457-467. Archivált (PDF) az eredetiből ekkor: 2017-02-02 . Letöltve: 2022-01-18 . Elavult használt paraméter |deadlink=( súgó )A cikk fordítása megtalálható: Boorse, Henry A. 46. The Quantum Theory is Tested // The World of the Atom / Henry A. Boorse, Lloyd Motz. - Alapkönyvek, 1966. - 1. évf. 1. - P. 766-778.
  7. ↑ 1 2 3 Lemmerich, Jost. Tudomány és lelkiismeret: James Franck élete . – Stanford University Press, 2011. – P. 45–50. — ISBN 9780804779098 . Archiválva : 2022. január 18., a Wayback Machine Translation of Aufrecht im Sturm der Zeit : der Physiker James Franck, 1882-1964. - Verlag für Geschichte der Naturwissenschaften und der Technik, 2007. - ISBN 9783928186834 .
  8. ↑ 12 Franck , J.; Hertz, G. (1914). „Über die Erregung der Quecksilberresonanzlinie 253.6 μμ durch Elektronenstöße” [A higany rezonanciavonalainak gerjesztéséről 253,6 nm hullámhosszon elektronütközésekkel]. Verhandlungen der Deutschen Physikalischen Gesellschaft [ német ] ]. 16 , 512-517.A μμ szimbólum elavult, és ritkán használják nanométerek jelölésére . Ezt a cikket Franck, James újranyomtatták . Die Elektronenstoßversuche / James Franck, Gustav Hertz, Armin Hermann . — München : E. Battenberg, 1967.
  9. ↑ Original Proceedings of the Solvay Conference 1911, megjelent 1912. THÉORIE DU RAYONNEMENT ET LES QUANTA. JELENTÉSEK ÉS MEGBESZÉLÉSEK DELA Réunion tenue à Bruxelles, du 30 octobre au 1911. november 3., Sous les Auspices dk ME SOLVAY. Publiés par MM. P. LANGEVIN és M. de BROGLIE. Franciából fordítva, 447. o.
  10. ↑ Heilbron, John L. és Thomas S. Kuhn. The Genesis of the Bohr Atom  (angol)  // Történeti tanulmányok a fizikai tudományokban. - University of California Press, 1969. - Vol. 1 . - 244. o . - doi : 10.2307/27757291 .
  11. ↑ Oseen, C. W. Fizikai Nobel-díj, 1925 – Beszéd . A Nobel Alapítvány (1926. december 10.). Letöltve: 2022. január 18. Az eredetiből archiválva : 2018. április 25..
  12. ↑ Huber, Marcia L.; Laesecke, Arno; Friend, Daniel G. A higany gőznyomása 5. National Institute of Standards (2006. április). Letöltve: 2022. január 18. Az eredetiből archiválva : 2016. december 24.. NISTIR 6643.
  13. ↑ 12 Brandt , Siegmund. 25. A Franck Hertz-kísérlet (1914) // Egy évszázad termése: a modern fizika felfedezései 100 epizódban. - Oxford University Press, 2008. - P. 272. - ISBN 9780191580123 .
  14. ↑ Thornton, Stephen. Modern fizika tudósoknak és mérnököknek  / Stephen Thornton, Andrew Rex. - 4. - Cengage Learning, 2012. - P. 154–156. — ISBN 9781133103721 . Archiválva : 2022. január 18. a Wayback Machine -nél
  15. ↑ Kudrjavcev, 1971 .
  16. ↑ Pais, Ábrahám. Finom az Úr: Albert Einstein tudománya és élete . - Oxford University Press, 1982. -  381. o . — ISBN 9780191524028 . A foton E energiája a h Planck-állandó és a c fénysebesség c / λ arányának és a λ hullámhossznak a szorzata .
  17. ↑ 1 2 3 Melissinos, Adrian Constantin. 1.3 A Franck–Hertz-kísérlet // Kísérletek a modern fizikában / Adrian Constantin Melissinos, Jim Napolitano. - Öböl Szakmai Kiadó, 2003. - P. 10-19. — ISBN 9780124898516 . Ez a hivatkozás tévesen azt sugallja, hogy Frank és Hertz tudatában volt a Bohr-modellnek, amikor közzétették kísérleteiket. Frank maga is megjegyezte ezt egy interjúban élete vége felé; lásd Holton, Gerald (1961). „A fizika közelmúltjáról”. American Journal of Physics . 61 (12): 805-810. Bibcode : 1961AmJPh..29..805H . DOI : 10,1119/1,1937623 .
  18. ↑ 1 2 3 4 Demtröder, Wolfgang. 3.4.4 Franck–Hertz kísérlet // Atomok, molekulák és fotonok: Bevezetés az atom-, molekula- és kvantumfizikába. – Springer, 2010. – P. 118–120. — ISBN 9783642102981 .
  19. ↑ Eredeti kísérletükben Frank és Hertz platinát használt a katódhoz és a rácshoz is. Ha az elektródákhoz különböző anyagokat használnak, a külső feszültség mellett a mozgási energiához is járul hozzá. Lásd Thornton, Stephen. Modern fizika tudósoknak és mérnököknek  / Stephen Thornton, Andrew Rex. - 4. - Cengage Learning, 2012. - P. 154–156. — ISBN 9781133103721 . Archiválva : 2022. január 18. a Wayback Machine -nél
  20. ↑ 1 2 1960-ban Frank elmagyarázta, hogy ő és Hertz nem voltak tisztában Bohr elképzeléseivel, amikor bemutatták két 1914-es tanulmányukat. Frank a Fizikai Tudományok Tanulmányozási Bizottsága (1960) Frank-Hertz-kísérletéről szóló film epilógusaként tette megjegyzéseit . A film online elérhető; lásd Byron L. Youtz (narrátor); James Franck (utószó); Jack Churchill (rendező). Franck-Hertz kísérlet [16 mm-es film]. oktatási szolgáltatások. (1960). OCLC {{{OCLC}}} . . Az epilógus átiratát nem sokkal a film elkészítése után adták ki; lásd Holton, Gerald (1961). „A fizika közelmúltjáról”. American Journal of Physics . 61 (12): 805-810. Bibcode : 1961AmJPh..29..805H . DOI : 10,1119/1,1937623 .
  21. ↑ Heilbron, John L. Bohr első atomelméletei // Niels Bohr: Százéves kötet. - Cambridge, Massachusetts: Harvard University Press, 1985. - P.  33–49 . — ISBN 9780674624160 .
  22. ↑ Kragh, Helge. Niels Bohr és a kvantumatom: Az atomszerkezet Bohr-modellje 1913-1925 . - Oxford University Press, 2012. - P. 144. - ISBN 9780191630460 . 2022. január 18-án archiválva a Wayback Machine -nél , Krug Bohr egyik 1915-ös tanulmányából idéz egy mondatot, amelyben Frank és Hertz 1914-es munkáját tárgyalja: „Úgy tűnik, kísérletük összhangban állhat azzal a feltételezéssel, hogy ez a feszültség (4,9 V) megfelel csak a semleges atom normál állapotából valamilyen más álló állapotba való átmenetre.
  23. ↑ Sivukhin, 2002 .
  24. ↑ Sivukhin, D. V. A fizika általános kurzusa. Proc. juttatás: Egyetemek számára. 5 kötetben T. V. Atom- és magfizika .. - 2. kiadás, Sztereó. - MIPT, 2002. - S. 78-84. — 784 p. — ISBN 5-9221-0230-3 . — ISBN 5-89155-088-1 .
  25. ↑ Kudrjavcev, Pavel Sztepanovics . A kvantum felfedezésétől a kvantummechanika megalkotásáig (1900-1925) // A fizika története. - M . : Nevelés, 1971. - T. 3. - S. 314-316. — 424 p.
  26. ↑ 1 2 Csele, Márk. 2.6 A Franck–Hertz-kísérlet // A fényforrások és lézerek alapjai. – John Wiley & Sons, 2011. – P. 31–36. — ISBN 9780471675228 .

Irodalom

Linkek