A mágneses tér fagyása

A mágneses tér befagyása a mágneses fluxus fenntartása egy zárt vezető áramkörön keresztül, amikor az deformálódott. A közeg mágneses erővonalai és részecskéi mereven kapcsolódnak egymáshoz, és a közeggel együtt mozognak, vagyis mintha belefagynának, például a közeg összenyomásakor a mágneses erővonalak is sűrűsödnek.

Főleg nagy vezetőképességű folyékony és gáznemű közegekben figyelhető meg, például a plazmában . A közeg mozgása által indukált elektromos térnek nullának kell lennie, különben az Ohm-törvény szerint végtelen áram keletkezne a közegben, ami lehetetlen. Ezért a Faraday-féle elektromágneses indukció törvénye értelmében a végtelenül vezető közeg nem keresztezheti a mágneses erővonalakat.

Történelem

Hannes Alven volt az első, aki 1942 - ben vetette fel a mágneses mező tökéletesen vezető plazmává történő fagyasztását [1] .

Matematikai leírás

Egy végtelen elektromos vezetőképességű folyadékban a mágneses fluxus időbeli változása a következőképpen írható fel:

${d\Phi _{B} \over dt}=\int _{S}{\partial {\vec {B)) \over \partial t}\cdot d{\vec {S))+\ kenőcs _{C}{\vec {B}}\cdot {\vec {v}}\times d{\vec {l)),$

ahol - mágneses tér indukció - sebesség, - tetszőleges görbe által határolt felület , - lineáris elem. A Maxwell-egyenlet használata ${\vec {B}}$ $\vec{v}$ ${\vec {S}}$ $C$ $d{\vec {l))$

${\partial {\vec {B}} \over \partial t}={\vec {\nabla }}\times ({\vec {v}}\times {\vec {B}}),$

kapunk

${d\Phi _{B} \over dt}=\int _{S}{\vec {\nabla ))\times ({\vec {v))\times {\vec {B))) \cdot d{\vec {S}}+\oint _{C}{\vec {B}}\cdot {\vec {v}}\times d{\vec {l}}.$

Az első integrál Stokes-tétellel , a második a vektorazonossággal írható át $({\vec {A}}\times {\vec {B}})\cdot {\vec {C}}=-{\vec {B}}\cdot ({\vec {A}}\ alkalommal {\vec {C)))$

Ennek eredményeként a [2] [3] matematikai jelölést kapjuk :

${d\Phi _{B} \over dt}=0$

$\int _{S}{\vec {B}}\times d{\vec {S}}=const$

Csillagközi médium

A valós plazmarégiók vezetőképessége véges. A csillagközi anyag kozmikus plazmájának ritkított közege között a vizsgált kontúrok méretei lényegesen nagyobbak, és ennek megfelelően a mágneses tér lecsengési ideje hosszabb, mint a vizsgált folyamat ideje [4] .

Jegyzetek

↑ B. B. Kadomcev. Mágneses erővonalak visszakapcsolása // Uspekhi Fizicheskikh Nauk. - 1987. - január ( 151. évf. 1. szám ). - S. 6-8 . — ISSN 533.95:537.84 .
↑ A mágneses tér befagyása - Automatizált internetes rendszer a természettudományok és a tudományos-technikai hatások reproduktív és formalizált leírásainak adatbázisainak kialakítására . www.heuristic.su . Letöltve: 2020. szeptember 15. Az eredetiből archiválva : 2020. augusztus 14. (határozatlan)
↑ A mágneses mező fagyása - Fizikai enciklopédia . femto.com.ua _ Letöltve: 2020. szeptember 15. Az eredetiből archiválva : 2020. november 16. (határozatlan)
↑ Astronet > 4.1 Az űrplazma állapotának fizikai jellemzői . www.astronet.ru _ Letöltve: 2020. szeptember 15. Az eredetiből archiválva : 2020. január 31. (határozatlan)