Transmittancia

Az oldal jelenlegi verzióját még nem ellenőrizték tapasztalt közreműködők, és jelentősen eltérhet a 2018. október 4-én felülvizsgált verziótól ; az ellenőrzések 5 szerkesztést igényelnek .

Transmittancia
$T,\tau$
Dimenzió	mérettelen
Megjegyzések
skalár

Az áteresztőképesség egy dimenzió nélküli fizikai mennyiség , amely egyenlő a közegen áthaladó sugárzási fluxus és a felületére eső sugárzási fluxus arányával [1] : $\Phi$ $\Phi _{0}$

T={\frac {\Phi }{\Phi _{0))}.

Általános esetben egy test áteresztőképességének [2] értéke mind magának a testnek a tulajdonságaitól, mind a beesési szögtől, a spektrális összetételtől és a sugárzás polarizációjától függ. $T$

Számszerűen az áteresztőképességet törtekben vagy százalékban fejezzük ki.

Az inaktív közegek áteresztőképessége mindig kisebb, mint 1. Aktív közegben az áteresztőképesség 1-nél nagyobb vagy egyenlő, amikor a sugárzás áthalad az ilyen közegen, felerősödik. Az aktív médiát lézerek munkaközegeként használják [3] [4] [5] [6] .

Az áteresztőképesség az optikai sűrűséggel a következő összefüggéssel van összefüggésben: $D$

T=10^{{-D}}.

Az áteresztőképesség és a visszaverődési , abszorpciós és szórási együtthatók összege eggyel egyenlő. Ez az állítás az energia megmaradás törvényéből következik .

Származékok, rokon és rokon fogalmak

Az „átviteli együttható” fogalma mellett más, ennek alapján létrehozott fogalmakat is széles körben használnak. Ezek közül néhányat az alábbiakban mutatunk be.

Irányáteresztő képesség $T_{r}$

Az irányáteresztés megegyezik a közegen szóródás nélkül áthaladó sugárzási fluxus és a beeső sugárzási fluxus arányával.

Diffúz áteresztőképesség $T_{d}$

A diffúz áteresztőképesség egyenlő a közegen áthaladó és általa szórt sugárzási fluxus és a beeső sugárzási fluxus arányával.

Abszorpció és visszaverődés hiányában az összefüggés teljesül:

T=T_{r}+T_{d}.

Spektrális áteresztőképesség $T_{\lambda}$

A monokromatikus sugárzás áteresztőképességét spektrális áteresztőképességnek nevezzük. A kifejezés így néz ki:

T_{\lambda }={\frac {\Phi _{\lambda }}{\Phi _({\lambda 0)))),

ahol és a közegre beeső és azon áthaladó monokromatikus sugárzás fluxusai, ill. $\Phi _{{\lambda 0}}$ $\Phi _{\lambda}$

Belső áteresztőképesség $T_{i}$

A belső átviteli együttható csak azokat a sugárzási intenzitás-változásokat tükrözi, amelyek a közeg belsejében fordulnak elő, azaz a közeg bemeneti és kimeneti felületén való visszaverődésből eredő veszteségeket nem veszik figyelembe.

Tehát definíció szerint:

T_{i}={\frac {\Phi _{{out}}}{\Phi _{{in}}}},

ahol a közegbe belépő sugárzás fluxusa, és a kilépő felületet elérő sugárzás fluxusa. $\Phi _{{in}}$ $\Phi _{{out}}$

Figyelembe véve a sugárzás visszaverődését a bemeneti felületen, a közegbe belépő sugárzási fluxus és a bemeneti felületre eső sugárzási fluxus aránya a következőképpen alakul: $\Phi _{{in}}$ $\Phi _{0}$

\Phi _{{in}}=(1-R_{{in}})\Phi _{0},

ahol a visszaverődési együttható a bemeneti felületről. $R_{{in}}$

A visszaverődés a kilépő felületen is megtörténik, így az erre a felületre eső sugárzás fluxusa és a közeget elhagyó fluxus a következő összefüggéssel függ össze: $\Phi _{{out}}$ $\Phi$

\Phi =(1-R_{{out}})\Phi _{{out}},

ahol a visszaverődési együttható a kimeneti felületről. Ennek megfelelően a következőket hajtják végre: $Csődület}}$

\Phi _{{out}}={\frac {\Phi }{(1-R_{{out}})}}.

Ennek eredményeként a kommunikációhoz kiderül : $T_{i}$ $T$

T_{i}={\frac {T}{(1-R_{{in)))(1-R_{{out))))}}.

A belső áteresztőképességet általában nem a testek tulajdonságainak leírására használják, hanem mint olyan anyagok jellemzőjét, elsősorban az optikai anyagokat [7] .

Spektrális belső áteresztőképesség $T_{{i,\lambda }}$

A spektrális belső áteresztőképesség a monokromatikus fény belső áteresztőképessége.

Integrált belső áteresztőképesség $T_{A}$

A standard A fehér fény integrált belső áteresztőképessége (korrelált emissziós színhőmérséklet T=2856 K) a [7] [8] képlettel számítható ki : $T_{A}$

T_{A}={\frac {\int \limits _{380}^{760}\Phi _{in,\lambda }(\lambda )V(\lambda )T_{i,\lambda }( \lambda )d\lambda }{\int \limits _{380}^{760}\Phi _{in,\lambda }(\lambda )V(\lambda )d\lambda )),

vagy ebből következő:

T_{A}={\frac {\int \limits _{{380}}^{{760}}\Phi _{{out,\lambda }}(\lambda )V(\lambda )d\lambda }{ \int \limits _{{380}}^{{760}}\Phi _{{in,\lambda }}(\lambda )V(\lambda )d\lambda }},

ahol a közegbe belépő sugárzási fluxus spektrális sűrűsége, a kilépő felületet elérő sugárzási fluxus spektrális sűrűsége, valamint a monokromatikus sugárzás relatív spektrális fényhatékonysága nappali látás esetén [9] . $\Phi _{{in,\lambda }}(\lambda )$ $\Phi _{{out,\lambda }}(\lambda )$ $V(\lambda)$

Az integrált áteresztőképességet hasonló módon határozzák meg más fényforrások esetében is.

A belső áteresztőképesség integrált együtthatója az anyag emberi szem által érzékelt fényáteresztő képességét jellemzi, ezért az optikai anyagok fontos jellemzője [7] .

Átviteli spektrum

Az átviteli spektrum az átviteli együttható függése a sugárzás hullámhosszától vagy frekvenciájától (hullámszám, kvantumenergia stb.). A fény tekintetében az ilyen spektrumokat fényáteresztési spektrumoknak is nevezik.

Az átviteli spektrumok az abszorpciós spektroszkópiai módszerekkel végzett vizsgálatokból nyert elsődleges kísérleti anyagok . Az ilyen spektrumok függetlenek is, például az optikai anyagok egyik fő jellemzőjeként [10] .

Lásd még

Jegyzetek

↑ Átviteli együttható // Fizikai enciklopédia / Ch. szerk. A. M. Prohorov . - M . : Nagy Orosz Enciklopédia , 1994. - T. 4. - S. 149. - 704 p. - 40.000 példány. - ISBN 5-85270-087-8 .
↑ A GOST 8.654-2016 a görög nyelv használatát is lehetővé teszi $\tau .$
↑ GOST 15093-90 „Lézerek és lézersugárzás szabályozására szolgáló eszközök. Kifejezések és meghatározások".
↑ Lézerek kézikönyve. Per. angolról. szerk. A. M. Prokhorova. Tt. 1-2. - M., 1978.
↑ Zvelto O. Lézerek fizikája. Per. angolról. 2. kiadás - M., 1984.
↑ Karlov N. V. Előadások a kvantumelektronikáról. - M., 1983.
↑ 1 2 3 Színtelen optikai üveg a Szovjetunióból. Katalógus. Szerk. Petrovsky G. T. . - M . : Optika Háza, 1990. - 131 p. - 3000 példányban.
↑ Zverev V. A., Krivopustova E. V., Tochilina T. V. Optikai anyagok. 1. rész . - Szentpétervár: ITMO, 2009. - S. 95. - 244 p.
↑ GOST 8.332-2013 „Állami rendszer a mérések egységességének biztosítására. Fénymérések. A monokromatikus sugárzás relatív spektrális fényhatékonyságának értékei nappali látáshoz. Általános rendelkezések"
↑ Színes optikai üvegek és speciális üvegek. Katalógus. Szerk. Petrovszkij G.T. - M . : Optika Háza, 1990. - 229 p. - 1500 példány.

Irodalom

GOST 8.654-2016 „Állami rendszer a mérések egységességének biztosítására. Fotometria. Kifejezések és meghatározások"
GOST 7601-78 „Fizikai optika. Kifejezések, betűjelek és alapmennyiségek meghatározásai "
GOST R 8.829-2013 „Állami rendszer a mérések egységességének biztosítására. A polimer anyagból készült lemezek és filmek optikai sűrűségének (átbocsátásának) és zavarosságának mérési módszere"
Fizikai enciklopédikus szótár . - Szovjet Enciklopédia, 1984. - S. 590 .