Shulim Meerovics Kogan | |
---|---|
Születési dátum | 1930. január 20 |
Születési hely |
|
Halál dátuma | 2014. október 20. [1] (84 évesen) |
A halál helye | |
Ország | |
Munkavégzés helye | |
alma Mater | |
Akadémiai fokozat | a fizikai és matematikai tudományok doktora |
Shulim Meerovich Kogan ( eng. A. Shulim Kogan ; [2] 1930. január 20. Chetatya - Albe , Besszarábia – 2014. október 21. , Palo Alto , USA ) - szovjet és amerikai fizikus a kondenzált anyag fizika területén , a tudomány doktora Fizikai és matematikai tudományok (1969), professzor (1983).
Shulim Kogan a dél- besszarábiai Akkerman városában (a román szuverenitás időszakában - Chetatya-Albe ) született 1930 -ban . 1941 nyarán családjával együtt az Urálba menekítették. Az Uráli Állami Egyetem elvégzése után. A. M. Gorkij Szverdlovszkban 1953 - ban fizikát tanított a középiskolában. 1956-1959-ben a M. V. Lomonoszovról elnevezett Moszkvai Állami Egyetem posztgraduális hallgatója volt V. L. Bonch-Brujevics irányítása alatt. 1959 - től a Szovjetunió Tudományos Akadémia Rádiótechnikai és Elektronikai Intézetében dolgozott ( 1980 -tól a laboratórium vezetője). Ugyanakkor tanított a Moszkvai Fizikai és Technológiai Intézetben és a Moszkvai Állami Egyetemen . 1992 és 2003 között a Los Alamos Nemzeti Laboratóriumban ( New Mexico , USA ) dolgozott [3] . 2009-ben Palo Altóba ( Kalifornia ) költözött.
Az R&D Magazine R&D100 nemzetközi díjának nyertese (2004) piezoelektromos aerosonic - aeroszolszennyeződések akusztikus koncentrátorának kifejlesztéséért (Aerosonic: Acoustic Concentrator of Aerosol Contaminants) [4] .
Sh. M. Kogan tudományos érdeklődési köre a félvezetőkben lévő forró elektronok fizikája, a fluktuációs jelenségek elmélete (elektronikus zaj), a szilárd anyagok fényvezető képessége, a fototermikus ionizáció, a szennyeződés-spektroszkópia. 1962-1968-ban negatív differenciális vezetőképességű félvezetők fizikai jelenségeit tanulmányozta, és kidolgozta az elektromos instabilitás elméletét, amely elektromos tértartományok és áramszálak kialakulásához vezet [5] . Megjósolta, hogy az egyensúlyi mágneses zaj spektruma spinüvegekben fordítottan arányos a frekvenciával (1/f zaj). Kidolgozta a hibaugrás okozta alacsony frekvenciájú ellenállás-ingadozás elméletét. Megalkotta a zaj elméletét gyengén csatolt szupravezetőkben. Kifejlesztett ( T. M. Lifshitzzel és F. Ya. Nademmel együtt) a félvezetők szennyeződéseinek spektroszkópiájának új módszerét - fototermoionizációs spektroszkópiát [6] [7] [8] [9] . Bevezette a fotovezetési tenzor fogalmát, és Yu. S. Galpernnel közösen megalkotta az anizotrop fotovezetés elméletét izotróp permittivitású és vezetőképességű homogén vezetőkben [10] . Megnyílt (társszerzőkkel) elektronikus fototermomágneses effektus. [tizenegy]
Shulim Kogan külön cikkei a sokat idézett tudományos közlemények között szerepelnek (például Bonch-Bruevich, V. L. & Kogan, Sh. M. The form of domains in semiconductors with negatiivse differenciális ellenállás. Solid State Physics 7:23-27, 1965) [12] .
1969-ben Sh. M. Kogan megalkotta (végzett hallgatójával, A. Ya. Shulmannal, 1969-ben) a félklasszikus fluktuációk elméletét nem egyensúlyi rendszerekben [13] , és kidolgozott egy általános módszert a korrelációs függvények kiszámítására ezekben a rendszerekben. Az egyidejűleg javasolt momentummódszer (Gancevics, Gurevich, Katilyus ) mellett a kvázi-klasszikus Kogan-Shulman módszer, amely azon alapul, hogy az eloszlásfüggvény ingadozásaiért felelős Langevin-forrásokat a Boltzmann-egyenlet jobb oldalához adjuk. a klasszikus ingadozásokkal járó nemegyensúlyi problémák megoldásának fő módszerévé válnak. Bár Kogan és Shulman eredeti megfogalmazása Boltzmann-statisztikákra és hőingadozásokra hivatkozott, a módszer sokkal általánosabb, és leírja a Fermi -statisztikát és a Bose-statisztikát , valamint azokat a rendszereket, ahol az ingadozásokat külső erő okozza. Így a lövészaj nanostruktúrákban való felfedezése után a Kogan-Shulman módszer az elektron-elektron és elektron-fonon kölcsönhatások egyszerű figyelembevétele miatt a lövészaj kiszámításának egyik fő módszerévé vált, és gyakorlatilag a csak egy forró elektronrendszerekhez, ahol az effektív elektronhőmérséklet eltér a környezeti hőmérséklettől, és az alkalmazott feszültség határozza meg. [tizennégy]
|