A fény Raman-szórása a grafénben ( Raman scattering of light ) egy rugalmatlan fényszórás a grafénben , amelyet a sugárzási frekvencia észrevehető eltolódása kísér, amelyet az anyagtulajdonságok, például vastagság, hibák jelenléte, áramhordozók koncentrációjának meghatározására használnak. A Raman-effektus elsősorban az anyag fononspektrumától függ [1] .
A Raman-spektrumot zöld lézer grafénben történő alkalmazásakor két legszembetűnőbb csúcs jelenléte jellemzi, amelyek a C-C kötések jelenlétéhez kapcsolódnak, amelyek különböző szénanyagokban figyelhetők meg, amelyeket G-csúcsnak neveznek, és egy 2D-csúcs, amely a hatszögletű szénciklusok jelenléte [2] . Grafén hibáinak jelenlétében Raman-szórás segítségével a D-csúcs amplitúdójából határozható meg az anyag minősége.
A G-csúcs a Raman-eltolódás 1580 cm -1 tartományában található. Ez a csúcs különböző szénvegyületekben, például amorf szénben, üveges szénben , szénben , grafitban , valamint porlasztással és porlasztással nyert szénfilmekben figyelhető meg [3] . Ez a csúcs az E 2g szimmetriájú fononmódushoz tartozik [4] .
A 2D csúcs a Raman-eltolódás 2700 cm -1 tartományában található.
A D-csúcs a Raman-eltolódás 1350 cm −1 tartományában található. Hibák jelenlétében, beleértve a kristály éleit is, ez az A 1g szimmetriájú csúcs jellemzi azok számát. Ideális kristályban a lendület megmaradása miatt hiányzik [5] . Polikristályos mintákban ennek a csúcsnak az amplitúdója nagyobb lehet, mint a G-csúcs amplitúdója, mivel a kristályhatárokon számos hiba található. A D-csúcs és a G-csúcs amplitúdóinak arányát használjuk a kristályos régiók méretének meghatározására [6] .