Keresztirányú mező

Egyenletek, amelyek a transzverzális térkomponenseket a sugárzás iránya mentén lévő komponensekhez kapcsolják, és $({\vec {E}}_{T},\;{\vec {H}}_{T})$ ${\vec {E}}_{Z}$ ${\vec {H}}_{Z}$

Legyen az elektromágneses tér, amely irányban terjed , és legyen a harmonikus jel ciklikus frekvenciája. ${\vec {z))$ $\omega$

${\vec {E}}_{T}$ a következő kapcsolathoz kapcsolódik, és a következő kapcsolattal kapcsolódik: ${\vec {E}}_{Z}$ ${\vec {H}}_{Z}$

{\displaystyle {\vec {E}}_{T}={\frac {-\gamma \nabla _{T}E_{Z}-j\omega \mu _{0}(\nabla _{T}H_ {Z})\times {\vec {z))}{\gamma ^{2}+k_{0}^{2))))

${\vec {H}}_{T}$ a következő kapcsolathoz kapcsolódik, és a következő kapcsolattal kapcsolódik: ${\vec {E}}_{Z}$ ${\vec {H}}_{Z}$

{\displaystyle {\vec {H}}_{T}={\frac {-\gamma \nabla _{T}H_{Z}+j\omega \varepsilon _{0}(\nabla _{T}E_ {Z})\times {\vec {z))}{\gamma ^{2}+k_{0}^{2))))

ahol

$\nabla _{T}$ a transzverzális Laplace-operátor ;
$k_{0}={\frac {\omega }{c));$
$\gamma ^{2}=k_{c}^{2}-k_{0}^{2};$
$\varepsilon$ a permittivitás ;
$\mu$ - mágneses permeabilitás .

Keresztirányú elektromos tér

Amikor és , akkor az előző képletek a következő alakot öltik: ${\vec {E}}_{Z}={\vec {0}}$ ${\vec {H}}_{Z}\neq {\vec {0}}$

{\vec {E}}_{T}={\frac {-j\omega \mu _{0}}{\gamma ^{2}+k_{0}^{2}}}(\ nabla _{T}H_{Z})\times {\vec {z))

{\vec {H}}_{T}={\frac {-\gamma }{\gamma ^{2}+k_{0}^{2}}}\nabla _{T}H_{Z }

Ezért, ahol: Ezt a kifejezést általában a következőképpen írják: ${\vec {E}}_{T}={\frac {j\omega \mu _{0}}{\gamma }}{\vec {H}}_{T}\times {\vec {z}}=Z_{m}{\vec {H}}_{T}\times {\vec {z}}.$
$Z_{m}={\frac {j\omega \mu _{0}}{\gamma }}$

{\vec {H}}_{T}={\frac ({\vec {z}}\times {\vec {E}}_{T}}{Z_{m}}}

Transzverzális mágneses tér

Amikor és , akkor az előző képletek a következő alakot öltik: ${\vec {H}}_{Z}={\vec {0}}$ ${\vec {E}}_{Z}\neq {\vec {0}}$

{\vec {E}}_{T}={\frac {-\gamma }{\gamma ^{2}+k_{0}^{2))}\nabla _{T}E_{Z }

{\vec {H}}_{T}={\frac {j\omega \varepsilon _{0}}{\gamma ^{2}+k_{0}^{2}}}(\nabla _{T}E_{Z})\times {\vec {z))

Ezért hol:
${\vec {H}}_{T}={\frac ({\vec {z}}\times {\vec {E}}_{T}}{Z_{m}}},$
${\displaystyle Z_{m}={\frac {\gamma }{j\omega \varepsilon _{0))))$

Transzverzális elektromágneses tér

Amikor az irányba terjedő elektromágneses teret keresztirányúnak nevezzük . ${\vec {E}}_{Z}={\vec {H}}_{Z}={\vec {0}}$ ${\vec {z))$

Vákuumban a következő kapcsolathoz kapcsolódik:

{\vec {H}}

\vec E

\vec H=\frac{\vec z \times \vec E}{Z_0}

ahol: a vákuum impedancia. $Z_{0}={\sqrt {\frac {\mu _{0}}{\varepsilon _{0}}}}$

Egyenértékű áramkör

Legyen annak a közegnek a hullámellenállása, amelyben az elektromágneses hullám terjed abban az irányban . Mert hol van az "áramsűrűség". $Z={\sqrt {\frac {\mu }{\varepsilon }}}Z_{0}$ $\mathbf {z}$ $Z\mathbf {H} =\mathbf {z} \times \mathbf {E} ,$
$\mathbf {E} =Z\mathbf {J} ,$ $\mathbf {J} =\mathbf {H} \times \mathbf {z}$