Klaszter radioaktivitás
Klaszter radioaktivitás , klaszter bomlás - az a jelenség, hogy az α-részecskéknél nehezebb atommagok spontán kibocsátják a nukleáris fragmentumokat (klasztereket) .
Jelenleg 25 114 Ba-tól 241 Am-ig terjedő atommagot fedeztek fel kísérleti úton (majdnem mindegyik nehéz), amelyek a 14 C, 20 O, 24 Ne, 26 Ne, 28 Mg, 30 Mg, 32 Si és 34 klasztereket bocsátanak ki. Si típusok az alapállapotokból. A kimenő klaszter és a Q leánymag relatív mozgásának energiái 28-94 MeV között változnak, és minden esetben észrevehetően kisebbnek bizonyulnak, mint a V B potenciálgát magasság . Így a klaszterbomlás, akárcsak az alfa-bomlás , az alagút-effektusnak köszönhető – egy részecske áthaladásának a klasszikus fizikában tiltott potenciálgáton .
A klaszterbomlás bizonyos értelemben az alfa-bomlás és a spontán maghasadás közötti köztes folyamatnak tekinthető.
A klaszter radioaktivitását 1984 -ben fedezték fel az Oxfordi Egyetem kutatói , akik egy 14 C - os szénatommag kibocsátását regisztrálták egy rádium 223 Ra atommagból , amely átlagosan egymilliárd (10 9 ) alfa-bomlásból egyszer fordul elő. [egy]
Az ismert klaszterbomlásokat és azok valószínűségét a szülőmag fő bomlási módjára vonatkozóan a táblázat tartalmazza. [2]
| anyamag | Induló klaszter | A bomlás relatív valószínűsége |
|---|---|---|
| 114 Ba | 12C _ | ~3,0⋅10 −5 |
| 221Fr_ _ | 14C _ | 8,14⋅10 −13 |
| 221 Ra | 14C _ | 1⋅10 −12 |
| 222 Ra | 14C _ | 3,07⋅10 −10 |
| 223 Ra | 14C _ | 8,5⋅10 −10 |
| 224 Ra | 14C _ | 6,1⋅10 −10 |
| 226Ra_ _ | 14C _ | 2,9⋅10 −11 |
| 225 AC | 14C _ | 6⋅10 −12 |
| 228. _ | 20 O Ne |
1⋅10 −13 ? |
| 230. _ | 24 Ne | 5,6⋅10 −13 |
| 231 Pa _ | 23 F 24 Ne |
9,97⋅10 −15 1,34⋅10 −11 |
| 232 U | 24 Ne 28 Mg |
2⋅10 −12 1,18⋅10 −13 |
| 233 U | 24 Ne 25 Ne 28 Mg |
7⋅10 −13 1,3⋅10 −15 |
| 234 U | 28 Mg 24 Ne 26 Ne |
1⋅10-13 9⋅10-14 _ _ |
| 235 U | 24 Ne 25 Ne 28 Mg 29 Mg |
8⋅10 −12 1,8⋅10 −12 |
| 236 U | 24 Ne 26 Ne 28 Mg 30 Mg |
9⋅10-12 2⋅10-13 _ _ |
| 236 Pu | 28 mg | 2⋅10 −14 |
| 238 Pu | 32 Si 28 Mg 30 Mg |
1,38⋅10-16 5,62x10-17 _ _ |
| 240 Pu | 34 Si | 6⋅10 −15 |
| 237 Np _ | 30 mg | 1,8⋅10 −14 |
| 241 óra | 34 Si | 2,6⋅10 −13 |
| 242 cm_ | 34 Si | 1⋅10 −16 |
A klaszterbomlás kinematikailag sokkal nagyobb számú nehéz izotóp esetében megengedett, de ennek a valószínűsége a legtöbb esetben olyan kicsi, hogy a valós kísérletek számára elérhetetlen. Ezt a potenciálgát permeabilitásának exponenciális csökkenése okozza a szélesség és/vagy magasság növekedésével.
Jegyzetek
- ↑ Rose, HJ és Jones, GA A természetes radioaktivitás új fajtája // Természet . - 1984. - január 19. ( 307. köt. ). - P. 245-247 . - doi : 10.1038/307245a0 .
- ↑ Baum, E.M. et al. (2002). Nuklidok és izotópok: Nuklidok diagramja 16. kiadás. Knolls Atomic Power Laboratory (Lockheed Martin).
Lásd még
 Szótárak és enciklopédiák |
|---|