Fabry-Perot rezonátor

Az oldal jelenlegi verzióját még nem nézték át tapasztalt közreműködők, és jelentősen eltérhet a 2016. július 14-én felülvizsgált verziótól ; az ellenőrzések 18 szerkesztést igényelnek .

A Fabry-Perot rezonátor  az optikai rezonátor fő típusa, és két , egymással párhuzamosan elhelyezett koaxiális tükörből áll , amelyek között rezonáns álló optikai hullám képződik . [1] A lézereknél az egyik tükör áteresztővé válik az adott irányú sugárzásra.

Történelem

1899-ben a francia fizikusok, Charles Fabry és Alfred Perot javasolták először két, egymástól kis távolságra elhelyezkedő, részben ezüstözött üveglap használatát többsugaras interferométerként (Fabry-Perot szabvány). Egy ilyen interferométer lehetővé tette a spektrális mérések felbontásának jelentős növelését. A Fabry-Perot szabvány új élete már optikai energia tárolására képes rezonátorként kezdődik, miután 1958-ban Alexander Prokhorov [2] és Arthur Shavlov Charles Townes - szal [3] szinte egyidejűleg javasolta egy optikai kvantumgenerátor - egy lézer - alkalmazását. . Az 1987-ig tartó szabadalmi peres eljárások Gordon Gould [4] elsőbbségének elismeréséhez vezettek, aki egy évvel korábban javasolta a nyitott üreges áramkört (Gould volt az első, aki a lézer kifejezést javasolta ). 1960. május 16-án Meiman piacra dobta a világ első lézerét, amely vakulámpával megvilágított rubinrudakon alapul , egy Fabry-Perot rezonátorral, amelyben maga a rúd ezüstözött végekkel szolgált [5] . Később, ugyanebben az 1960 -ban, a Bell Laboratory -ban helyezték üzembe az első hélium-neon lézert , amely már egy méter hosszú Fabry-Perot rezonátort használt, lapos állítható tükrökkel, tükröző többrétegű dielektromos bevonattal [6] .

Mód stabilitás

Elmélet

1. Síkpárhuzamos rezonátor

Mindkét tükör lapos R1=R2=∞;

2. Koncentrikus (gömb) rezonátor

Az első tükör sugara megegyezik a másodikéval, és megegyezik a köztük lévő legnagyobb távolság felével (L) R1=R2=L/2;

3. Félkoncentrikus (félgömb alakú) rezonátor

Az első tükör lapos, a második sugara megegyezik a rezonátorok közötti maximális távolsággal (L) R1=∞, R2=L;

4. Konfokális rezonátor

Az első tükör sugara megegyezik a másodikéval, és mindkettő egyenlő a köztük lévő legnagyobb távolsággal (L) R1=R2=L;

5. Konvex-konkáv rezonátor

A homorú tükör sugara és a konvex tükör sugara közötti különbség egyenlő a köztük lévő maximális távolsággal: R1-R2=L.

Alkalmazások

Jegyzetek

  1. ↑ Malysev, 1979 , p. 419-460.
  2. ↑ Prokhorov A. M. Egy molekuláris erősítőn és egy szubmilliméteres hullámoszcillátoron  // ZhETF . - 1958. - T. 34 . - S. 1658-1659 .
  3. ↑ Schawlow, AL és Townes . Infravörös és optikai maserek  (angol)  // Fizikai áttekintés . - 1958. - 1. évf. 112 . - P. 1940-1949 .
  4. ↑ Siegman, A.E. Lézernyalábok és rezonátorok: az 1960-as évek  //  IEEE J. Sel. Témák Quantum Electron. - 2000. - Vol. 6 , sz. 6 . - P. 1380-1388 .
  5. ↑ Maiman, T. H. Stimulált optikai sugárzás rubinban   // Természet . - 1960. - 1. évf. 187 . - P. 493-494 .
  6. ↑ Javan, A. and Herriott, A. and Bennett, WR Population inversion and continution-wave He -Ne optikai maser=  // Physical Review Letters  . - 1961. - 1. évf. 6 . - 106-110 . o .

Irodalom