Diffrakció N résszel

Az N rés általi diffrakció különös problémát jelent az optikában, ahol egy áthatolhatatlan képernyőn több rés általi diffrakciót is figyelembe vesznek.

Tekintsük először a Huygens-elv matematikai ábrázolását :

\Psi =\int _{slit}{\frac {i}{r\lambda }}\Psi ^{\prime }e^{-ikr}\,dslit

Tekintsünk N darab egyenlő szélességű rést ( a , , 0) és a köztük lévő d távolságot az x′ tengely mentén. Az első réstől mért r távolságot a következő képlet adja meg: $\infty$

r=z\left(1+{\frac {\left(xx^{\prime }\right)^{2}+y^{{\prím 2))}{z^{2))}\jobb) ^{{\frac {1}{2}}}

Az N résre történő általánosításhoz vegye figyelembe, hogy z és y állandó marad, ha x-et eltoljuk

x_{j=0\cdots n-1}^{\prime }=x_{0}^{\prime }-jd

Ily módon

r_{j}=z\left(1+{\frac {\left(xx^{\prime }-jd\right)^{2}+y^{\prime 2}}{z^{2 ))}\jobbra)^{\frac {1}{2}}

és az amplitúdóhoz való összes N hozzájárulás összege:

\Psi =\sum _{j=0}^{N-1}C\int _{-{\frac {a}{2}}}^{\frac {a}{2}}e^ {\frac {ikx\left(x^{\prime }-jd\right)}{z}}e^{\frac {-ik\left(x^{\prime }-jd\right)^{2} }{2z}}\,dx^{\prime }

Ha észrevesszük, hogy az érték kicsi, ha figyelembe vesszük a Fraunhofer-diffrakciót, és a következőt kapjuk: ${\frac {k\left(x^{\prime }-jd\right)^{2}}{z}}$ $e^{\frac {-ik\left(x^{\prime }-jd\right)^{2}}{2z}}\approx 1$

$\psi$	$=C\sum _{j=0}^{N-1}\int _{-{\frac {a}{2}}}^{\frac {a}{2}}e^{\ frac {ikx\left(x^{\prime }-jd\right)}{z}}\,dx^{\prime }$
	$=C\sum _{j=0}^{N-1}{\frac {\left(e^({\frac {ikax}{2z}}-{\frac {ijkxd}{z}} }-e^{{\frac {-ikax}{2z}}-{\frac {ijkxd}{z}}}\jobbra)}{\frac {2ikax}{2z}}}$
	${\displaystyle =C\sum _{j=0}^{N-1}e^{\frac {ijkxd}{z}}{\frac {\left(e^{\frac {ikax}{2z}} -e^{\frac {-ikax}{2z}}\right)}{\frac {2ikax}{2z))))$
	$=C{\frac {\sin {\frac {ka\sin \theta }{2}}}{\frac {ka\sin \theta }{2}}}\sum _{j=1}^ {N-1}e^{ijkd\sin \theta }$

Most a következő egyenlőséget használjuk:

\sum _{j=0}^{N-1}e^{xj}={\frac {1-e^{Nx}}{1-e^{x}}}.

Az egyenletünkbe behelyettesítve a következő kifejezéshez jutunk:

$\psi$	$=C{\frac {\sin {\frac {ka\sin \theta }{2}}}{\frac {ka\sin \theta }{2}}}\left({\frac {1- e^{iNkd\sin \theta }}{1-e^{ikd\sin \theta }}}\right)$
	$=C{\frac {\sin {\frac {ka\sin \theta }{2}}}{\frac {ka\sin \theta }{2}}}\left({\frac {e^ {-iNkd{\frac {\sin \theta }{2))}-e^{iNkd{\frac {\sin \theta }{2)))){e^{-ikd{\frac {\sin \ theta }{2))}-e^{ikd{\frac {\sin \theta }{2))))}\right)\left({\frac {e^{iNkd{\frac {\sin \theta }{2}}}}{e^{ikd{\frac {\sin \theta }{2}}}}}\right)$
	$=C{\frac {\sin {\frac {ka\sin \theta }{2}}}{\frac {ka\sin \theta }{2}}}{\frac {\frac {e^ {-iNkd{\frac {\sin \theta }{2))}-e^{iNkd{\frac {\sin \theta }{2)))){2i)){\frac {e^{-ikd {\frac {\sin \theta }{2))}-e^{ikd{\frac {\sin \theta }{2)))){2i))}\left(e^{i(N-1) )kd{\frac {\sin \theta }{2))}\right)$
	${\displaystyle =C{\frac {\sin \left({\frac {ka\sin \theta }{2}}\right)}{\frac {ka\sin \theta }{2}}}{\frac {\sin \left({\frac {Nkd\sin \theta }{2}}\right)}{\sin \left({\frac {kd\sin \theta }{2}}\right)))e ^{i\left(N-1\right)kd{\frac {\sin \theta }{2))))$

k formába tesszük , és az összes nem rezgő állandót mint , mint az egyrés diffrakcióban . Szem előtt tartva megkapjuk a választ a fényerősségre: ${\frac {2\pi }{\lambda ))$ $I_0$ $\langle e^{ix}{\Big |}e^{ix}\rangle \ =e^{0}=1$

I\left(\theta \right)=I_{0}\left[\operatorname {sinc} \left({\frac {\pi a}{\lambda }}\sin \theta \right)\right ]^{2}\cdot \left[{\frac {\sin \left({\frac {N\pi d}{\lambda }}\sin \theta \right)}{\sin \left({\frac {\pi d}{\lambda }}\sin \theta \right)}}\right]^{2}