Hangsugárzás nyomása

Az oldal jelenlegi verzióját még nem ellenőrizték tapasztalt hozzászólók, és jelentősen eltérhet a 2015. január 10-én felülvizsgált verziótól ; az ellenőrzések 12 szerkesztést igényelnek . A hangsugárzás nyomását nem szabad összetéveszteni a hangnyomással .

Hangsugárzási nyomás , hangnyomás a hangtérben elhelyezett akadályra nehezedő idő átlagolt túlnyomása . Ezt a nyomást a hullám által egységnyi idő alatt, az akadály területegységére vetített lendület határozza meg.

Normál beesés esetén egy sík felületen, amely teljesen visszaveri a hangot, a nyomást Rayleigh - nek nevezik , és a következő képlettel határozzák meg : adiabát , amely gázok esetén egyenlő a ( és - hőkapacitás állandó nyomáson és térfogaton) arányával. A Rayleigh nyomás például egy merev csőben figyelhető meg, ahol a hullám síknak tekinthető. $P={\frac {\gamma +1}{8}}\rho v^{2}=(\gamma +1)E_{k},$ $\rho$ $E_k$ $\gamma$ $c_{p}/c_{v}$ $önéletrajz}$ $c_p$
A hangsugár vagy nyaláb által keltett hangsugárzás nyomását, azaz a végtelen zavartalan közegben terjedő, teljesen visszaverő sík felületre normálisan beeső, elöl korlátozott síkhullámot Langevin-nyomásnak nevezzük, és a képlet $P=\rho v^{2}/4=2E_{k}.$
Ha az időátlagos potenciál- és kinetikus energiasűrűség egyenlő, a Rayleigh- és Langevin -nyomások arányosak a hanghullám teljes energiasűrűségével vagy a hangintenzitással. A részben visszaverő szilárd akadályon a Langevin - nyomás az, ahol R a nyomásreflexiós együttható, E pedig a beeső hullám teljes energiasűrűségének időbeli átlaga. $P=(1+R^{2})E,$
Amikor egy hangsugár normálisan esik a két közeg határfelületére, ez a felület a hangsugárzás nyomását tapasztalja, amelyet az alábbi képlettel fejezünk ki, ahol és a beeső hullám kinetikus energiasűrűségének időbeli átlagértékei az első közegben és az átvitt hullám a második közegben. Ha R = 0, akkor P -t csak a kinetikus energiasűrűség határozza meg mindkét közegben, és nem függ a hullámterjedés irányától a határhoz képest. $P=2E_{{k1}}(1+R^{2})-2E_{{k2}},$ $E_{{k1}}$ $E_{{k2}}$

A hangsugárzás nyomása a másodrendű kicsinység hatása; kicsi a változó hangnyomás amplitúdójához képest Például ~ 10 W/cm² hangintenzitású vízben a hangnyomás p = 3,87⋅10 5 Pa, a hangsugárzás nyomása p = 25 Pa. Levegőben 1 W/cm² hangintenzitás mellett, azaz 160 dB intenzitási szinten p ≈2⋅10 3 Pa és P = 10 Pa. $p_{0}.$

A két folyékony vagy folyékony és gáznemű közeg határfelületén ható hangsugárzási nyomás (légköri állandók) olyan impedanciához vezet, amely a felületekről való kellően sűrű visszaverődéssel felerősíti a rádiójelet, amit sokan tévesen kiömlésnek tekintenek . Ezt a jelenséget a folyadékok ultrahangos porlasztásánál gyakran nevezik speciális folyadékok (gélek stb.) dielektromos impedanciájának. A hangnyomássugárzást egyelőre csak a kozmetikai cégek vizsgálják, mivel az aeroszolok akusztikus koagulációja során nem veszik figyelembe a folyadék hatékonyságát és összetételének azonosítását [1] . A hangsugárzás nyomását a hangintenzitás abszolút (azaz zaj) értékének akusztikus radiométer segítségével történő meghatározására is használják [2] . Súlytalan körülmények között néha használható tárgyak stabilizálására az űrben és folyadékok szivattyúzására.

Jegyzetek

↑ Dielektrikumok lerakása és alaplapok és kondenzátorok nikkelezése a KP SKB Molniya-ban (hozzáférhetetlen link) . Letöltve: 2016. március 29. Az eredetiből archiválva : 2016. április 9.. (határozatlan)
↑ Maksimenko V.V. _ Letöltve: 2019. november 18. Az eredetiből archiválva : 2018. december 27. (határozatlan)