Fizeau tapasztalata

Fizeau kísérletét Hippolyte Fizeau végezte 1851-ben, hogy megmérje a fény relatív sebességét mozgó vízben. Fizeau egy speciális interferométer segítségével mérte a közeg mozgásának a fénysebességre gyakorolt hatását.

Az akkori elmélet szerint a mozgó közegen áthaladó fényt az a közeg úgy vonszolná magával, hogy a mért fénysebesség a közegen belüli sebességének és a közeg sebességének egyszerű összege lenne. Fizeau talált húzóhatást, de a megfigyelt hatás mérete jóval kisebb volt a vártnál. Amikor víz helyett levegővel megismételte a kísérletet, nem vett észre semmilyen hatást. Eredményei megerősíteni látszottak Fresnel hipotézisét az éter közeg általi részleges vonzásával kapcsolatban , ami a legtöbb fizikust megzavarta. Több mint fél évszázad telt el, míg Albert Einstein speciális relativitáselméletével kielégítő magyarázatot talált Fizeau váratlan eredményére . Később Einstein rámutatott a kísérlet fontosságára a speciális relativitáselmélet szempontjából, amelyben bemutatja a sebességek összeadásának relativisztikus képletét az alacsony sebességek határán.

Bár egy konkrét kísérletet Fizeau-kísérletnek neveznek, nem ez volt az egyetlen kísérlet, amelyet ez a fizikus végzett, mert aktív kísérletező volt, aki a fénysebesség mérésével kapcsolatos kísérletek széles skáláját végzett különféle helyzetekben.

Kísérleti beállítás

Fizeau 1851-es kísérletének nagymértékben leegyszerűsített ábrázolása a 2. ábrán látható. A beérkező fényt egy sugárosztó (BS) két sugárra osztja, és két vízcsövön vezeti át, amelyekben a víz ellentétes irányban áramlik. A két nyaláb ezután ismét egyesül, és olyan interferenciamintát képez, amelyet a megfigyelő értelmezni tud [S 1] . Az egyszerűsített kialakítás, amely a 2. ábrán látható kétkarú interferométer , monokromatikus fényt igényelne , ami csak halvány rojtokat eredményezne. A fehér fény kis koherencia-hossza miatt az optikai útillesztés nem praktikus pontosságig lenne szükséges, és a készülék rendkívül érzékeny lenne a rezgésekre, a mechanikai eltolódásokra és a hőmérsékleti hatásokra [P 1] .

Másrészt a 3. és 4. ábrán látható tényleges Fizeau készülék közös útvonalú interferométerként volt konfigurálva . Ez biztosította, hogy az ellentétes sugarak egyenértékű pályát vegyenek be, így a peremek könnyen kialakulnak még akkor is, ha a napot fényforrásként használjuk:

A kettős fényáteresztés a mozgó közegben megtett távolság növelése, valamint a két cső közötti véletlen hőmérséklet- vagy nyomáskülönbség teljes kompenzálása érdekében történt, ami miatt a peremek eltolódása következhetett be, ami keveredik a mozgással, ami egy mozgást okozhat, és így a megfigyelését határozatlanná teheti [P 2] [P 3] .

Eredeti szöveg (angol)[ showelrejt] A fény kettős áthaladásának célja a mozgó közegben megtett távolság növelése, valamint a két cső közötti véletlen hőmérséklet- vagy nyomáskülönbség teljes kompenzálása volt, ami a peremek elmozdulását eredményezheti, ami keveredni kell az elmozdulással, amelyet a mozgás önmagában eredményezett volna; és így bizonytalanná tették annak megfigyelését.

Az S′ forrásból érkező fénysugarat a G sugárosztó visszaveri, és az L lencse párhuzamos nyalábbá kollimálja . Az O 1 és O 2 réseken való áthaladás után a két fénysugár belép az A 1 és A 2 csövekbe , amelyeken keresztül a víz ellentétes irányban áramlik, ahogy azt a nyilak mutatják. A sugarak az L' lencse fókuszában lévő m tükörről verődnek vissza , így az egyik sugár mindig a víz áramlásával azonos irányba, a másik pedig a vízáramlással ellentétes irányban terjed. A csöveken való oda-vissza áthaladás után mindkét sugár az S pontban egyesül , ahol interferenciaperemeket hoznak létre, amelyek a szemlencsén keresztül is láthatók. Az interferenciamintázat elemezhető a cső egyes szakaszaiban áthaladó fény sebességének meghatározására [P 2] [P 4] [S 2] .

Fresnel légellenállási együttható

Feltételezzük, hogy a víz v sebességgel folyik át a csöveken . A világító éter nem relativisztikus elmélete szerint a fény sebességének növekednie kell, ha a víz "elvonja", és csökkennie kell, ha "leküzdi" a víz ellenállását. A fénysugár teljes sebességének a vízben mért sebességének és a vízsebességnek az egyszerű összege kell legyen. Vagyis ha n a víz törésmutatója , tehát c/n a fénysebesség állóvízben, akkor a fény előre jelzett sebessége w egy karban

w_{+}={\frac {c}{n}}+v\,,

és az előre jelzett sebesség a másik karban az lesz

w_{-}={\frac {c}{n}}-v\ .

Ezért a víz áramlásával szemben mozgó fénynek lassabbnak kell lennie, mint a víz áramlásának irányában mozgó fénynek. A két nyaláb közötti interferencia mintázata , amikor a fény a megfigyelőnél gyűlik össze, a két út haladási idejétől függ, és felhasználható a fénysebesség kiszámítására a víz sebességének függvényében [S 3] .

Fizeau ezt fedezte fel

w_{+}={\frac {c}{n}}+v\left(1-{\frac {1}{n^{2}}}\jobbra)\,.

Más szóval, úgy tűnt, hogy a víz magával ragadja a fényt, de a magával ragadó mennyiség sokkal kisebb volt a vártnál.

Fizeau kísérlete arra késztette a fizikusokat, hogy felismerjék Augustin Jean Fresnel (1818) régi, elméletileg nem kielégítő elméletének empirikus érvényességét , amelyet Arago 1810-es kísérletének magyarázatára használtak , nevezetesen, hogy egy rögzített éterben mozgó közeg magával ragadja a fényt. csak részben terjed át rajta a közeg sebességén, az f elragadási együtthatót határozza meg

f=1-{\frac {1}{n^{2))}\,.

1895-ben Hendrik Lorentz megjósolta egy további tag létezését a szóródás miatt [S 4] :15–20 :

w_{+}={\frac {c}{n}}+v\left(1-{\frac {1}{n^{2}}}-{\frac {\lambda }{n} }\!\cdot \!{\frac {\mathrm {d} n}{\mathrm {d} \lambda }}\right)\,.

Mivel a közeg a megfigyelő felé vagy onnan távolodik, a közegen áthaladó fény Doppler-eltolódásnak van kitéve, és a képletben használt törésmutatónak meg kell egyeznie a Doppler eltolt hullámhosszal [P 5] . Zeeman 1915-ben megerősítette a Lorentz-diszperziós tag létezését [P 6] .

Később kiderült, hogy a Fresnel légellenállási együttható összhangban van a sebességek összeadásának relativisztikus képletével, lásd a Levezetés speciális relativitáselméletben részt .

Tapasztalatismétlés

Albert A. Michelson és Edward W. Morley (1886) [P 7] megismételték Fizeau kísérletét nagyobb pontossággal, több problémát megoldva Fizeau eredeti kísérletével:

a Fizeau készülék optikai alkatrészeinek deformációja mesterséges sáveltolódást okozhat;
a megfigyelések elhamarkodottak voltak, mivel a túlnyomásos víz áramlása nem tartott sokáig;
a kis átmérőjű csöveken átfolyó víz lamináris áramlási profilja azt jelentette, hogy csak a központi részük volt hozzáférhető, ami gyenge csíkokat eredményezett;
pontatlanságok voltak abban, ahogy Fizeau meghatározta az áramlási sebességet a csövek átmérőjéből.

Michelson nagyobb csövekkel és nagyobb tározóval korszerűsítette Fizeau készülékét, amely három percig folyamatos vízáramlást biztosított. Általános útinterferométer - konstrukciója automatikus úthossz-kompenzációt biztosított, így a fehér fénycsíkok azonnal láthatóak voltak, amint az optikai elemeket beállították. Topológiailag a fényút a Sagnac interferométer útja volt , minden fényútban páros számú visszaverődéssel [S 5] . Ez rendkívül stabil sávokat eredményezett, amelyek először is teljesen érzéketlenek voltak optikai komponenseinek bármilyen mozgására. A stabilitás olyan volt, hogy be tudott helyezni egy üveglapot ( h az 5. ábrán), vagy akár egy meggyújtott gyufát is a fény útjába tudott tartani anélkül, hogy a csíkrendszer középpontját eltolná. Ezzel a műszerrel Michelson és Morley teljes mértékben meg tudták igazolni Fizeau eredményeit nemcsak vízben, hanem levegőben is [P 7] .

További kísérleteket Peter Zeeman végzett 1914-1915-ben. Az Amszterdam fő vízellátásához közvetlenül csatlakoztatott Michelson-készülék kibővített változatának felhasználásával Zeeman kiterjesztett méréseket tudott végrehajtani monokromatikus fénnyel, az ibolya (4358 Å) és a vörös (6870 Å) között, hogy megerősítse a módosított Lorentz-együtthatót [P 8] [ P 6] . 1910-ben Franz Harress forgó eszközt használt, és általában megerősítette a Fresnel légellenállási együtthatót. Emellett azonban felfedezett egy "szisztematikus hibát" az adatokban, amelyről később kiderült, hogy a Sagnac-effektus [S 6] .

Azóta számos kísérletet végeztek ilyen légellenállási együtthatók mérésére különböző törésmutatókkal rendelkező anyagokban, gyakran a Sagnac-effektussal kombinálva [S 7] – például gyűrűs lézerekkel forgó korongokkal együtt végzett kísérletekben [ P 9] [P 10] [P 11] [P 12] vagy neutron interferometrikus kísérletekben [P 13] [P 14] [P 15] . Szintén megfigyelhető volt egy keresztirányú ellenállás, azaz amikor a közeg merőlegesen mozog a beeső fény irányára [P 5] [P 16] .

Hook kísérlete

A Fresnel légellenállási együttható közvetett megerősítését Martin Hook szolgáltatta 1868-ban [P 17] [S 8] . Felállítása hasonló volt Fizeau-éhoz, bár az ő verziójában az interferométernek csak az egyik karja tartalmazott állóvízzel teli területet, míg a másik kar a levegőben volt. Az éterben nyugvó megfigyelő szempontjából a Föld, tehát a víz is mozgásban van. Így Hook a következő haladási időket számította ki két ellentétes irányba mozgó fénysugárra (a keresztirány figyelembevétele nélkül, mint a 6. ábrán):

t_{1}={\frac {AB}{c+v}}+{\frac {DE}({\frac {c}{n}}-v}}\ ,

$t_{2}={\frac {AB}{cv}}+{\frac {DE}({\frac {c}{n}}+v}}\ .$

Az átfutási idők nem egyeznek, ami interferencia-eltolódáshoz vezethet. Ha azonban a Fresnel légellenállási együtthatót vízre alkalmazzuk egy éteri vonatkoztatási rendszerben, akkor az áthaladási idő különbsége (a v/c -ben az első nagyságrendig ) eltűnik. Különféle beállításokat használva a Hook nulla eredményt kapott, megerősítve a Fresnel légellenállási együtthatót. (Hasonló kísérlethez, amely megcáfolja az éteri szél árnyékolásának lehetőségét, lásd Hammar kísérletét .)

A kísérletnek az ábrán látható sajátos változatában Hooke egy P prizmát használt, hogy a résből származó fényt spektrumra bontsa, amely áthaladt a C kollimátoron, mielőtt belépett a műszerbe. Amikor az eszközt a feltételezett éterszellel párhuzamosan irányították, Hooke arra számított, hogy az egyik áramkörben a fény 7/600 mm-rel késik a másikhoz képest. Ahol ez a lassulás egész számú hullámhossz volt, konstruktív interferenciára számított; ahol ez a lassulás fél egész számú hullámhossz, destruktív interferencia. Elragadás hiányában arra számított, hogy a megfigyelt spektrum folytonos lesz, ha a műszer az éteri szélre irányul, és az éteri széllel párhuzamosan orientált műszerhez kapcsolódik. A tényleges kísérleti eredményei teljesen negatívak voltak [P 17] [S 8] .

Vita

Bár Fresnel hipotézise a részleges éterellenállásról empirikusan sikeresnek bizonyult Fizeau kísérletének eredményeinek magyarázatában, a terület vezető szakértői közül sokan, köztük maga Fizeau (1851), Elever Mascara (1872), Kettler (1873), Veltmann (1873) ) és Lorenz (1886), erősen megkérdőjelezték. Fresnel hipotézisének ingatag elméleti alapja van. Például Veltmann (1870) kimutatta, hogy a Fresnel-képlet azt jelenti, hogy az étert különböző mértékben kell húzni a különböző hullámhosszú fényekhez, mivel a törésmutató a hullámhossztól függ; Muscart (1872) hasonló eredményt mutatott a kettőstörő közegen áthaladó polarizált fényre. Más szóval, az éternek képesnek kell lennie egyidejűleg különböző mozgások támogatására [S 9] .

Fizeau elégedetlensége saját tapasztalatainak eredménnyel jól látható cikkének következtetésében:

Számomra úgy tűnik, hogy a kísérlet sikere szükségessé teszi Fresnel hipotézisének elfogadását, vagy legalábbis azt a törvényt, amelyet a fénysebesség egy test mozgása hatására bekövetkező változásának kifejezésére talált; Mert bár ennek a törvénynek az igaznak való elismerése nagyon erős bizonyíték lehet a hipotézis mellett, amelynek következménye, de Fresnel felfogása talán olyan rendkívülinek és bizonyos szempontból olyan nehéznek tűnik, hogy elismerjük, hogy más bizonyítékok és mélyreható kutatások a külsőre továbbra is szükség lesz.geometrikus méréseket, mielőtt elfogadná az eset valós tényeinek kifejezéseként [P 2] .

Eredeti szöveg (angol)[ showelrejt] Úgy tűnik számomra, hogy a kísérlet sikere szükségessé teszi Fresnel hipotézisének elfogadását, vagy legalábbis azt a törvényt, amelyet a fény sebességének egy test mozgása általi változásának kifejezésére talált; Mert bár ez a törvény igaznak talált igen erős bizonyítéka lehet annak a hipotézisnek, amelynek csak következménye, de Fresnel felfogása talán olyan rendkívülinek és bizonyos tekintetben olyan nehezen elismerhetőnek tűnhet, hogy más bizonyítékok és a geometrikusok részéről még alapos vizsgálatra lesz szükség, mielőtt az ügy valós tényeinek kifejezéseként elfogadnák.

Annak ellenére, hogy a legtöbb fizikus elégedetlen Fresnel hipotézisével a részleges éterellenállásról, kísérletének más kutatók általi megismétlése és továbbfejlesztése (lásd a fenti szakaszokat ) nagy pontossággal megerősítette eredményeit.

Az éter parciális ellenállás-hipotézisének problémái mellett egy másik komoly probléma is felmerült a Michelson-Morley-kísérlet kapcsán (1887). Fresnel elméletében az éter szinte mozdulatlan, így a kísérletnek pozitív eredményt kellett volna adnia. Ennek a kísérletnek az eredménye azonban negatív volt. Így az akkori étermodellek szempontjából a kísérleti helyzet ellentmondásos volt: egyrészt a fény aberrációja , a Fizeau-kísérlet, valamint Michelson és Morley kísérletének 1886-os megismétlése megerősíteni látszott a az éter részleges elragadtatása. Másrészt az 1887-es Michelson-Morley-kísérlet bizonyítani látszott, hogy az éter nyugalomban van a Földhöz képest, ami nyilvánvalóan alátámasztotta a teljes éterellenállás gondolatát (lásd: Aether Drag hipotézis ) [S 10 ] . Így Fresnel hipotézisének maga a sikere Fizeau eredményeinek magyarázatában olyan elméleti válsághoz vezetett, amely csak a speciális relativitáselmélet megjelenéséig oldódott meg [S 9] .

Lorenz értelmezése

1892-ben Hendrik Lorentz a Fresnel-modell olyan módosítását javasolta, amelyben az éter teljesen álló helyzetben van. A Fresnel légellenállási együtthatót a mozgó víz és a nem vonzott éter kölcsönhatása eredményeként sikerült megszereznie [S 10] [S 11] :25–30 . Azt is megállapította, hogy az egyik referenciakeretből a másikba való átmenet egyszerűsíthető egy segédidőváltozó használatával, amelyet helyi időnek nevezett [S 12] :

t^{\prime }=t-{\frac {vx}{c^{2}}}\,.

1895-ben Lorentz általánosabban magyarázta a Fresnel-együtthatót a helyi idő fogalmával. Lorentz elméletének azonban ugyanaz az alapvető problémája volt, mint Fresnelének: a rögzített éter ellentmond a Michelson-Morley kísérletnek . Tehát 1892-ben Lorentz azt javasolta, hogy a mozgó testek összehúzódjanak a mozgás irányában (a Fitzgerald-Lorentz összehúzódási hipotézis , mivel George Fitzgerald már 1889-ben erre a következtetésre jutott). A hatások leírására használt egyenleteket 1904 előtt dolgozta ki. Ezeket ma Lorentz-transzformációnak nevezik utána, és formájukban megegyeznek azokkal az egyenletekkel, amelyeket Einstein később az első elvekből származtatott. Azonban az Einstein-egyenletekkel ellentétben a Lorentz-féle transzformációkat csak egy adott probléma megoldására írták fel, és egyetlen indoklásuk az volt, hogy működni látszottak [S 10] [S 11] :27–30 .

Levezetés a speciális relativitáselméletben

Einstein megmutatta, hogy a Lorentz-egyenletek logikai következményként levezethetők két egyszerű kezdeti posztulátumból. Ezenkívül Einstein felismerte, hogy az álló éter fogalmának nincs helye a speciális relativitáselméletben, és hogy a Lorentz-transzformáció a tér és az idő természetére vonatkozik. A mágnes és a vezető mozgásának problémájával , a negatív éter-drifttel és a fény aberrációjával végzett kísérletekkel együtt Fizeau kísérlete az egyik legfontosabb kísérleti eredmény lett, amely Einstein relativitáselméletét alkotta [S 13] [S 14] . Robert S. Shankland beszámolt néhány Einsteinnel folytatott beszélgetésről, amelyekben Einstein hangsúlyozta a Fizeau-kísérlet fontosságát [S 15] :

Kifejtette, hogy a kísérleti eredmények, amelyek leginkább befolyásolták őt, a csillagok aberrációjának megfigyelései és Fizeau fénysebesség-mérései voltak mozgó vízben. „Elég voltak” – mondta.

Eredeti szöveg (angol)[ showelrejt] Továbbra is azt mondta, hogy a kísérleti eredmények, amelyek a legnagyobb hatással voltak rá, a csillagok aberrációjának megfigyelései és Fizeau mérései voltak a fénysebesség mozgó vízben. „Elég voltak” – mondta.

Max von Laue (1907) kimutatta, hogy a Fresnel-féle „ellenállási együttható” könnyen megmagyarázható a sebességek összeadásának relativisztikus képletének [S 16] természetes következményeként , nevezetesen:

A fénysebesség állóvízben c/n . A sebességek összeadásának törvényéből következik, hogy a laboratóriumban megfigyelt fénysebesség, ahol a víz v sebességgel áramlik (a fénnyel azonos irányban), egyenlő

V_{\mathrm {lab} }={\frac ({\frac {c}{n))+v}{1+{\frac ({\frac {c}{n))v}{c ^{2}}}}}={\frac {{\frac {c}{n}}+v}{1+{\frac {v}{cn}}}}\ .

Tehát a sebességkülönbség (feltéve , hogy v kicsi c - hez képest , a magasabb rendű tagok kiesnek)

V_{\mathrm {lab} }-{\frac {c}{n}}={\frac ({\frac {c}{n}}+v}{1+{\frac {v}{ cn))))-{\frac {c}{n))={\frac ({\frac {c}{n))+v-{\frac {c}{n))(1+{\frac {v}{cn)))}{1+{\frac {v}{cn))))

={\frac {v\left(1-{\frac {1}{n^{2))}\right)}{1+{\frac {v}{cn))))\approx v \left(1-{\frac {1}{n^{2))}\right)\ .

Ez akkor igaz, ha v / c ≪ 1 , és összhangban van a Fizeau méréseken alapuló képlettel, amely kielégíti a v / c ≪ 1 értéket .

Fizeau kísérlete tehát megegyezik az Einstein-féle sebesség-addíciós képlet kollineáris esetével [P 18] .

Jegyzetek

elsődleges források

↑ Vakhtin, A.B.; Kane, DJ; Wood, W. R.; Peterson, K. A. (2003). „Közös útvonalú interferométer frekvenciatartományú optikai koherencia-tomográfiához” (PDF) . Alkalmazott optika . 42 (34): 6953-6957. Bibcode : 2003ApOpt..42.6953V . DOI : 10.1364/AO.42.006953 . PMID 14661810 . Archivált (PDF) az eredetiből ekkor: 2021-05-21 . Letöltve: 2012. március 29 . Elavult használt paraméter |deadlink=( súgó )
↑ 1 2 3 Fizeau, H. (1851). „Sur les hypothèses related à l'éther lumineux” . Comptes Rendus . 33 , 349-355. Archiválva az eredetiből, ekkor: 2011-12-30 . Letöltve: 2010-12-24 . Elavult használt paraméter |deadlink=( súgó )
↑ Fizeau, H. (1851). „ A világító éterrel kapcsolatos hipotézisek és egy kísérlet, amely úgy tűnik, hogy bebizonyítja, hogy a testek mozgása megváltoztatja azt a sebességet, amellyel a fény terjed a belsejében ”. Filozófiai Magazin . 2 , 568-573.
↑ Fizeau, H. (1859). „Sur les hypothèses related à l'éther lumineux” . Ann. Chim. Phys . 57 , 385-404. Archiválva az eredetiből, ekkor: 2020-11-24 . Letöltve: 2010-12-24 . Elavult használt paraméter |deadlink=( súgó )
↑ 12 Jones, R.V. (1972) . „ Fresnel - éter-húzás keresztirányban mozgó közegben”. Proceedings of the Royal Society A . 328 (1574): 337-352. Irodai kód : 1972RSPSA.328..337J . DOI : 10.1098/rspa.1972.0081 .
↑ 1 2 Zeeman, Pieter (1915). „Fresnel-együttható a különböző színű fényekhez. (Második rész)” . Proc. Kon. Acad. Van Weten . 18 , 398-408. Iránykód : 1915KNAB ...18..398Z .
↑ 12 Michelson , AA; Morley, E. W. (1886). „A közeg mozgásának hatása a fény sebességére” . Am. J. Sci . 31 (185): 377-386. Bibcode : 1886AmJS...31..377M . doi : 10.2475 /ajs.s3-31.185.377 . Archiválva az eredetiből, ekkor: 2021-04-20 . Letöltve: 2021-04-20 . Elavult használt paraméter |deadlink=( súgó )
↑ Zeeman, Pieter (1914). „Fresnel-együttható a különböző színű fényekhez. (Első rész)” . Proc. Kon. Acad. Van Weten . 17 , 445-451. Irodai kód : 1914KNAB...17..445Z .
↑ Macek, W.M. (1964). „Fresnel-ellenállás mérése gyűrűs lézerrel”. Journal of Applied Physics . 35 (8): 2556-2557. Bibcode : 1964JAP....35.2556M . DOI : 10.1063/1.1702908 .
↑ Bilger, H. R.; Zavodny, A. T. (1972). "Fresnel-húzás a gyűrűs lézerben: A diszperzív tag mérése". Fizikai áttekintés A. 5 (2): 591-599. Bibcode : 1972PhRvA...5..591B . DOI : 10.1103/PhysRevA.5.591 .
↑ Bilger, H. R.; Stowell, W. K. (1977). „Könnyű ellenállás a gyűrűs lézerben – A légellenállási együttható továbbfejlesztett meghatározása”. Fizikai áttekintés A. 16 (1): 313-319. Irodai kód : 1977PhRvA..16..313B . DOI : 10.1103/PhysRevA.16.313 .
↑ Sanders, G.A.; Ezekiel, Shaoul (1988). „Fresnel-ellenállás mérése mozgó közegben gyűrűrezonátoros technikával”. Journal of the Optical Society of America B . 5 (3): 674-678. Bibcode : 1988JOSAB...5..674S . DOI : 10.1364/JOSAB.5.000674 .
↑ Klein, A.G.; Opat, G. I.; Cimmino, A.; Zeilinger, A.; Treimer, W.; Gähler, R. (1981). "Neutronszaporodás mozgó anyagban: A Fizeau-kísérlet nagy tömegű részecskékkel". Fizikai áttekintő levelek . 46 (24): 1551-1554. Irodai kód : 1981PhRvL..46.1551K . DOI : 10.1103/PhysRevLett.46.1551 .
↑ Bonse, U.; Rumpf, A. (1986). „A neutron Fizeau-effektus interferometrikus mérése”. Fizikai áttekintő levelek . 56 (23): 2441-2444. Irodai kód : 1986PhRvL..56.2441B . DOI : 10.1103/PhysRevLett.56.2441 . PMID 10032993 .
↑ Arif, M.; Kaiser, H.; Clothier, R.; Werner, SA; Hamilton, W. A.; Cimmino, A.; Klein, A. G. (1989). "Az anyagon áthaladó neutron de Broglie hullámok mozgás által kiváltott fáziseltolódásának megfigyelése nukleáris rezonancia közelében". Fizikai áttekintés A. 39 (3): 931-937. Irodai kód : 1989PhRvA..39..931A . DOI : 10.1103/PhysRevA.39.931 . PMID 9901325 .
↑ Jones, R. V. (1975). " " Éterhúzás" keresztirányban mozgó közegben." Proceedings of the Royal Society A . 345 (1642): 351-364. Irodai kód : 1975RSPSA.345..351J . DOI : 10.1098/rspa.1975.0141 .
↑ 1 2 Hoek, M. (1868). " Determination de la vitesse avec laquelle est entrainée une onde lumineuse traversant un milieu en mouvement ." Verslagen en Mededeelingen . 2 , 189-194.
↑ Laue, Max von (1907), Die Mitführung des Lichtes durch bewegte Körper nach dem Relativitätsprinzip , Annalen der Physik T. 328 (10): 989–990, doi : 10.1002/ andp.8.1901753 . /record/1424115 > Archiválva : 2021. április 20. a Wayback Machine -nél

Másodlagos források

↑ 1 2 Sztepanov, Szergej Szergejevics. Elmélet és Kísérlet . http://synset.com/ (2011). Letöltve: 2021. május 18. Az eredetiből archiválva : 2021. május 21. (Orosz)
↑ Mascart, Éleuthère Élie Nicolas. Optique . - Párizs : Gauthier-Villars, 1889. - 101. o .
↑ Wood, Robert Williams. fizikai optika . - A Macmillan Társaság, 1905. - 514. o .
↑ Pauli, Wolfgang. Relativitás-elmélet. - New York: Dover, 1981. - ISBN 0-486-64152-X .
↑ Hariharan, P. Az interferometria alapjai, 2. kiadás. - Elsevier, 2007. - P. 19. - ISBN 978-0-12-373589-8 .
↑ Anderson, R.; Bilger, H. R.; Stedman, G. E. (1994). „Sagnac-effektus: A Föld által forgatott interferométerek évszázada”. Am. J Phys . 62 (11): 975-985. Bibcode : 1994AmJPh..62..975A . DOI : 10,1119/1,17656 .
↑ Stedman, G.E. (1997). „Az alapvető fizika és geofizika gyűrűs lézeres tesztjei”. Jelentések a fizika fejlődéséről . 60 (6): 615-688. Bibcode : 1997RPPh...60..615S . DOI : 10.1088/0034-4885/60/6/001 .; lásd a 631-634. oldalt és a hivatkozásokat.
↑ 1 2 Ferraro, Rafael. Hoek kísérlete // Einstein téridő: Bevezetés a speciális és általános relativitáselméletbe . - Springer, 2007. - P. 33-35 . - ISBN 978-0-387-69946-2 .
↑ 12 Stachel , John. Fresnel (húzási) együtthatója, mint kihívás a 19. századi mozgó testek optikájával szemben // Az általános relativitáselmélet univerzuma. - Birkhäuser, 2005. - P. 1-14. — ISBN 0-8176-4380-X .
↑ 1 2 3 Janssen, Michel & Stachel, John (2010), The Optics and Electrodynamics of Moving Bodies , in John Stachel, Going Critical , Springer, ISBN 978-1-4020-1308-9 Archiválva : 2015. szeptember 29., Wayback machine
↑ 1 2 Miller, AI Albert Einstein speciális relativitáselmélete. Felbukkanás (1905) és korai értelmezés (1905–1911) . - Olvasás: Addison-Wesley, 1981. - ISBN 0-201-04679-2 .
↑ Whittaker, E. Az éter és az elektromosság elméletének története. - Izhevsk: NITs RHD, 2001. - S. 478.
↑ Lahaye, Thierry; Labastie, Pierre; Mathevet, Renaud (2012). „Fizeau „éter-húzó” kísérlete az egyetemi laboratóriumban. American Journal of Physics . 80 (6) :497. arXiv : 1201.0501 . Bibcode : 2012AmJPh..80..497L . DOI : 10,1119/1,3690117 .
↑ Norton, John D., John D. (2004), Einstein's Investigations of Galilean Covariant Electrodynamics before to 1905 , p. 45–105
↑ Shankland, RS (1963). "Beszélgetések Albert Einsteinnel" . American Journal of Physics . 31 (1): 47-57. Bibcode : 1963AmJPh..31...47S . DOI : 10,1119/1,1969236 .
↑ Mermin, N. David. Itt az ideje: megérteni Einstein relativitáselméletét . – Princeton University Press, 2005. – 39. o . - ISBN 0-691-12201-6 .

Irodalom

Fizikai tapasztalat - cikk a Great Soviet Encyclopedia- ból .
Stolyarov , S. N. Physioexperiment // Fizikai enciklopédia : [5 kötetben] / Ch. szerk. A. M. Prohorov . - M . : Great Russian Encyclopedia , 1999. - V. 5: Stroboszkópos eszközök - Fényerő. - S. 322. - 692 p. — 20.000 példány. — ISBN 5-85270-101-7 .

A speciális relativitáselmélet kísérleti igazolása
Sebesség/izotrópia	Michelson tapasztalata A Kennedy-Thorndike élmény Ives-Stilwell kísérlet Kísérletek optikai rezonátorral De Sitter kísérlete kettős csillaggal Hammar tapasztalat Neutrinó sebességmérés
Lorentz invariancia	Modern keresések a Lorentz-változatlanság megsértésére Hughes és Drever kísérletei Troughton-Noble kísérlet Rayleigh és Brace kísérletei Troughton-Rankin kísérlet hu: Lorentz megsértésének antianyag tesztjei hu: Lorentz-sértő neutrínó oszcillációk hu: Lorentz-sértő elektrodinamika
Időtágulás Lorentz kontrakció	Ives-Stilwell kísérlet Kísérletek a Mossbauer rotorral hu:Az idődilatáció kísérleti tesztelése Hafele-Keating kísérlet Hossz-összehúzódások megerősítései
Energia	hu: A relativisztikus energia és lendület tesztjei Kaufman-Bucherer-Neumann kísérletek
Fizeau/Sagnac	Fizeau tapasztalata A Sagnac élmény Michelson-Gal-Pearson kísérlet
Alternatívák	Az éterelmélet cáfolatai A ballisztikai elmélet cáfolata
Tábornok	Egyirányú fénysebesség hu: Speciális relativitáselméletek hu:Standard-Model Extension