Quark
kvark ( q ) |
---|
A proton mint két u-kvark és egy d-kvark szerkezete |
Összetett |
alapvető részecske |
Egy család |
fermion |
Generáció |
mind a 3 generációnak vannak kvarkjai |
Részt vesz az interakciókban |
gravitációs [1] , gyenge , erős , elektromágneses |
Antirészecske |
antikvark ( q ) |
Típusok száma |
6 [2] ( alsó , felső , furcsa , elvarázsolt , imádnivaló , igaz ) |
Elméletileg indokolt |
M. Gell-Mann és egymástól függetlenül J. Zweig 1964 - ben [3] |
Felfedezve |
SLAC (~1968) |
Elektromos töltés |
Több e /3 |
színtöltés |
r, g, b |
barionszám |
1/3 [4] |
Spin |
½ [5] ħ |
Médiafájlok a Wikimedia Commons oldalon |
A kvark elemi részecske és az anyag alapvető alkotóeleme . A kvarkok hadronoknak nevezett kompozit részecskékké egyesülnek , amelyek közül a legstabilabbak a protonok és a neutronok , az atommagok alkotórészei [6] . Minden általánosan megfigyelt anyag up-kvarkokból, down-kvarkokból és elektronokból áll . A színkorlátozás néven ismert jelenség miatt a kvarkok soha nem fordulnak elő elszigetelten; csak hadronok belsejében találhatók meg, amelyek barionokat (például protonokat és neutronokat) és mezonokat tartalmaznak, vagy kvark-gluon plazmákban [7] [8] [nb 1] . Emiatt sok információhoz jutottak a kvarkokról a hadronok megfigyelései.
A kvarkok különféle belső tulajdonságokkal rendelkeznek , beleértve az elektromos töltést , a tömeget , a színtöltést és a spint . Ezek az egyetlen elemi részecskék a részecskefizikai szabványmodellben, amelyek mind a négy alapvető kölcsönhatásban részt vesznek ( elektromágneses , gravitációs , erős és gyenge ), , valamint az egyetlen ismert részecskék, amelyek elektromos töltése nem egész többszörösei elemi töltés .
Hat fajta kvarkot ismerünk ízként : up, down , charm , furcsa , igaz és gyönyörű [4] [9] . A fel- és lefelé tartó kvarkok a legkisebb tömegűek minden kvark közül. A nehezebb kvarkok a részecskebomlás során gyorsan fel és le kvarkká alakulnak : átmenet egy nagyobb tömegű állapotból egy kisebb tömegű állapotba. Emiatt a felfelé és lefelé tartó kvarkok általában stabilak és a legnagyobb mennyiségben előfordulnak az univerzumban , míg furcsa, elbűvölő, igaz és gyönyörű kvarkok csak nagy energiájú részecskeütközések során keletkezhetnek (például kozmikus sugarak és gyorsítók esetén). . részecskék ). A kvark minden ízéhez létezik egy megfelelő típusú antirészecske , az úgynevezett antikvark , amely csak abban különbözik a kvarktól, hogy bizonyos tulajdonságai (például elektromos töltése) azonos nagyságúak, de ellentétes előjelűek .
A kvarkmodellt Murray Gell-Mann és George Zweig fizikusok javasolták egymástól függetlenül 1964-ben [10] [3] , akik a hadronok tulajdonságait rendező séma részeként vezették be őket a fizikába, bár akkoriban kevés bizonyíték volt. fizikai létezésükért a Stanford Linac Centerben 1968-ban a mélyen rugalmatlan szórással kapcsolatos kísérletek előtt [11] [12] . A gyorsítóprogrammal végzett kísérletek bizonyítékot szolgáltattak mind a hat kvarkfajta létezésére. Az igazi kvarkot először 1995-ben fedezték fel a Fermi laboratóriumban , és ez volt az utolsó, amelyet felfedeztek [10] .
Osztályozás
A Standard Modell az az elméleti alap, amely leírja az összes ismert elemi részecskét . Ez a modell hatféle vagy ízű kvarkot tartalmaz [13] ( q ): fel ( u ), lefelé ( d ), furcsa ( s ), elbűvölő ( c ), kedves ( b ) [14] és igaz ( t ) [9 ] [15] . A kvarkok antirészecskéit antikvarkoknak nevezik , és a megfelelő kvark szimbóluma feletti sáv jelöli őket, például a felső antikvark u . Mint az antianyag általában, az antikvarkok tömege, átlagos élettartama és forgása megegyezik a megfelelő kvarkokkal, de az elektromos töltések és más töltések ellentétes előjelűek [16] .
A kvarkok spinnel rendelkező részecskékegy2 , azazfermionoka spin és a statisztika kapcsolatáról szóló Pauli-tételnekmegfelelően. Engedelmeskedneka Pauli-féle kizárási elvnek, amely kimondja, hogy két egyforma fermion nem foglalhat el egyidejűleg azonoskvantumállapotot. Ellentétbenbozonokkal(egész spinű részecskék), amelyek közül tetszőleges számú lehet azonos állapotú[17]. Aleptonokkalkvarkok színtöltéssel rendelkeznek,ami miatterős kölcsönhatásba lépnek. A különböző kvarkok közötti vonzás eredményeként hadronként ismert összetett részecskékkeletkeznek[18]. Egymástól függetlenül azt a hipotézist, hogy minden kvarknak három különböző színű állapota van, 1965-benN. N. Bogolyubov,B. V. Sztruminszkij,A. N. TavhelidzeM. Khanamerikai és japán –I. Nambu. 1964-ben O. Grinberg más formában fogalmazott megegy hasonló hipotézist[19].
A hadronok kvantumszámát meghatározó kvarkokat vegyértékkvarkoknak nevezzük [20] ; ezen túlmenően bármely hadron korlátlan számú virtuális kvark- és antikvarkpárt tartalmazhat, amelyek a bizonytalansági elv szerint rövid időre megszülethetnek, és tengernyi kvarkpárt alkothatnak , amelyek nem befolyásolják a kvantumszámát [20] [21] . A hadronoknak két családja van: a barionok három vegyérték-kvarkkal és a mezonok egy vegyérték-kvarkkal és egy antikvarkkal [22] . A leggyakoribb barionok a proton és a neutron, az atommag építőkövei [23] . Számos hadron ismert ( barionok listája és mezonok listája ), többségük kvarkösszetételében és tulajdonságaiban különbözik az alkotó kvarkoktól függően. A nagyszámú vegyértékű kvarkot tartalmazó egzotikus hadronok , mint például a tetrakvarkok ( q q q q ) és a pentakvarkok ( q q q q q ) létezését már a kvarkmodell kezdetétől feltételezték [24] , de nem fedezték fel. század elejéig [25] [ 26] [27] [28] .
Az elemi fermionok három generációba sorolhatók , amelyek mindegyike két leptonból és két kvarkból áll. Az első generáció a fel és le kvarkokat tartalmazza, a második a furcsa és báj kvarkokat, a harmadik pedig a báj és az igazi kvarkokat. A kvarkok és más elemi fermionok negyedik generációjára irányuló minden kutatás kudarcot vallott [29] [30] , és komoly közvetett bizonyítékok vannak arra vonatkozóan, hogy nem több mint három generáció [nb 2] [31] [32] [33] . A magasabb generációs részecskék általában nagyobb tömeggel és kisebb stabilitásúak, ami miatt gyenge kölcsönhatások révén alacsonyabb generációs részecskékké bomlanak . A természetben általában csak első generációs (fel és le) kvark találhatók. Nehezebb kvarkok csak nagy energiájú ütközések esetén keletkezhetnek (például kozmikus sugarakkal való ütközéskor ), és gyorsan bomlanak; azonban úgy gondolják, hogy jelen voltak az Ősrobbanás utáni másodperc első töredékeiben , amikor az Univerzum rendkívül forró és sűrű fázisban volt ( a kvark korszak ). A nehezebb kvarkokat mesterségesen létrehozott körülmények között, például részecskegyorsítókban vizsgálják [34] .
Az elektromos töltéssel, tömeggel, színtöltéssel és ízzel rendelkező kvarkok az egyetlen ismert elemi részecskék, amelyek a modern fizika mind a négy alapvető kölcsönhatásában részt vesznek : elektromágnesességben, gravitációban, erős kölcsönhatásban és gyenge kölcsönhatásban [23] . A gravitáció túl gyenge ahhoz, hogy releváns legyen az egyes részecskék kölcsönhatásaiban, kivéve az energia ( Planck-energia ) és a távolsági skálák ( Planck-hossz ) szélsőségeit. Mivel azonban nincs sikeres gravitációs kvantumelmélet , a gravitációt nem írja le a standard modell [13] [35] .
A hat túrós íz tulajdonságainak teljesebb áttekintése a táblázatban található .
Történelem
A kvark modellt egymástól függetlenül Murray Gell-Man [36] és George Zweig [37] [38] fizikusok javasolták 1964-ben [10] . A javaslat röviddel azután érkezett, hogy Gell-Mann 1961-ben megfogalmazta a Nyolcszoros út néven ismert részecskeosztályozási rendszert , vagy szakszerűbben az SU(3) aromás szimmetriát , optimalizálva annak szerkezetét [39] . Ugyanebben az évben Yuval Ne'eman fizikus önállóan kidolgozott egy, a Nyolcszoros Ösvényhez hasonló sémát [40] [41] . A kvark modell előtt léteztek más hadronmodellek is. Például Sakata modellje p, n, Λ és ezek antirészecskéiből álló bázissal a publikáció idején ismert összes mezont és bariont leírta [42] [43] . A Goldhaber-modell p, n és Κ − értékeket használt [44] . Ezt követően az alapot négy részecskére (és négy antirészecskére) kiterjesztették [45] .
A kvarkelmélet kezdetekor a „ részecskék állatkertje ” sok hadront tartalmazott , többek között részecskéket is. Gell-Mann és Zweig azzal érvelt, hogy ezek nem elemi részecskék, hanem kvarkok és antikvarkok kombinációiból állnak. Modelljükben háromféle kvark szerepelt: up , down és furcsa , amelyeknek olyan tulajdonságokat tulajdonítottak, mint a spin és az elektromos töltés [36] [37] [38] . A fizikus közösség kezdeti reakciója erre a javaslatra vegyes volt. Különös vita alakult ki arról, hogy a kvark fizikai entitás-e, vagy puszta absztrakció, amelyet olyan fogalmak magyarázatára használnak, amelyeket akkor még nem értettek teljesen [46] [47] .
Kevesebb mint egy évvel később javasolták a Gell-Mann-Zweig modell kiterjesztését. Sheldon Glashow és James Bjorken megjósolta a negyedik túróíz létezését, amelyet elbűvölőnek neveztek . A kvarkok számának növelése lehetővé tette a gyenge erő (az a mechanizmus, amely lehetővé teszi a kvarkok bomlását) jobb leírását, az ismert kvarkok számát kiegyenlítette az ismert leptonok számával , és olyan tömegképletet tartalmazott, amely helyesen reprodukálja az ismert mezonok tömegét. [48] .
1968-ban a Stanford Linear Accelerator Centerben (SLAC) a nagy energiájú elektronok protonok általi mély, rugalmatlan szórásával kapcsolatos kísérletek kimutatták, hogy a proton sokkal kisebb pontszerű objektumokat tartalmaz , ezért nem elemi részecske [49] [11] [12] [50 ] ] . Abban az időben a fizikusok vonakodtak határozottan azonosítani ezeket az objektumokat a kvarkokkal, ehelyett " partonoknak " nevezték őket, ezt a kifejezést Richard Feynman találta meg [20] [51] [52] [53] . Az SLAC-nál megfigyelt objektumokat később fel- és lefelé kvarkként azonosítják, ahogy más ízeket is felfedeznek [54] .
A furcsa kvark létezését közvetetten megerősítették az SLAC szórási kísérletei is: nemcsak a Gell-Mann és Zweig háromkvark modell szükséges összetevője volt, hanem magyarázatot adott a kaonra ( K ) és a pionra ( π ) – 1947-ben a kozmikus sugarakban felfedezett hadronok [55] .
Egy 1970-es tanulmányában Glashow, Ioannis Iliopoulos és Luciano Maiani bemutatta a GIM mechanizmust (amelyet kezdőbetűikről neveztek el), hogy megmagyarázzák az ízmódosító semleges áramok megfigyelésének kísérleti hiányát . Ez az elméleti modell megkövetelte a még fel nem fedezett varázskvark létezését [56] [57] . A kvarkok feltételezett ízeinek száma a jelenlegi hatra emelkedett 1973-ban, amikor Makoto Kobayashi és Toshihide Maskawa észrevette, hogy a CP megsértésének kísérleti megfigyelése megmagyarázható lenne egy másik kvarkpárral [nb 3] [58] .
A Charm kvarkokat szinte egyidejűleg két csapat állította elő 1974 novemberében (lásd November Revolution ), az egyik a Burton Richter által vezetett SLAC -ban , a másik pedig a Samuel Ting által vezetett Brookhaven National Laboratory -ban . Megfigyelték, hogy a bűbájos kvark a bűbájos antikvarkokkal társult a mezonokban. Mindkét oldal két különböző szimbólumot, J -t és ψ -t rendelt a felfedezett mezonhoz ; így vált hivatalosan J/ψ mezon néven . Ez a felfedezés végül meggyőzte a fizikai közösséget a kvark modell helyességéről [53] .
A következő években számos javaslat jelent meg a kvark modell hat kvarkra való kiterjesztésére. Ezek közül az " igaz " és a " szép " kifejezéseket az extra kvarkokra először Haim Harari egy 1975-ös cikkében vezette be [59] [60] .
1977-ben a Fermilab tudósainak egy csoportja Leon Lederman vezetésével megfigyelte a szépségkvarkot [61] [62] . Ez erős mutatója volt az igazi kvark létezésének, mivel a szépségkvarknak akkor nem lesz partnere. Csak 1995-ben fedezték fel végül az igazi kvarkot, a fermilabi CDF [63] és DØ [64] csoportok is [10] . Tömege a vártnál jóval nagyobbnak bizonyult [65] , majdnem megegyezik az aranyatoméval [66] .
Bizonyíték a kvarkok létezésére
Az erős erő intuitív tulajdonsága, a bezártság miatt a kvarkok létezése gyakran nem triviális egy nem szakember számára: mivel szabad formájukban nem láthatók, kétséges, hogy csak egy matematikai absztrakcióról van-e szó [47] [ 67] .
Az okok, amelyek miatt a kvarkokat valódi tárgyaknak tekintik:
- Az 1960-as években világossá vált, hogy a számos hadron többé-kevésbé egyszerű osztályozásnak engedelmeskedik: multiplettekre és szupermultipletekre egyesül . Más szavakkal, mindezen multiplettek leírása nagyon kevés szabad paramétert igényel. Ez azt jelenti, hogy minden hadronnak van kis számú szabadságfoka : minden azonos spinű barionnak három szabadságfoka van, és minden mezonnak kettő [68] [69] .
- Továbbá, ha a spint is figyelembe vesszük, kiderült, hogy minden ilyen szabadsági fokhoz hozzárendelhető a ½ spin, és emellett minden kvarkpárhoz orbitális impulzus is hozzárendelhető - mintha részecskék lennének, amelyek mindegyikhez képest el tudnak forogni. Egyéb. Ebből a feltevésből koherens magyarázat született a hadron spinek sokféleségére, valamint mágneses momentumaikra [67] .
- Ráadásul az új részecskék felfedezésével kiderült, hogy az elmélet módosítására nincs szükség: minden új hadron minden átrendeződés nélkül sikeresen illeszkedett a kvark konstrukciójába (kivéve új kvarkok hozzáadását) [67] [70] .
- Hogyan ellenőrizhető, hogy a kvarkok töltése valóban töredékes-e? A kvark modell azt jósolta, hogy egy nagy energiájú elektron és pozitron megsemmisülése során nem maguk a hadronok születnek, hanem először kvark-antikvark párok, amelyek aztán hadronokká alakulnak. Egy ilyen folyamat lefolyásának kiszámításának eredménye közvetlenül függött a keletkezett kvarkok töltésétől. A kísérlet teljes mértékben megerősítette ezeket az előrejelzéseket [71] .
- A nagyenergiájú gyorsítók korszakának eljövetelével lehetővé vált például egy proton belsejében az impulzus eloszlásának tanulmányozása. Kiderült, hogy a protonban az impulzus nem egyenletesen oszlik el, hanem külön-külön szabadsági fokon lévő részekre koncentrálódik. Ezeket a szabadsági fokokat partonoknak nevezték (az angol rész - részből). Sőt, kiderült, hogy az első közelítésben a partonok spinje ½ és ugyanolyan töltések, mint a kvarkok. Az energia növekedésével kiderült, hogy a partonok száma növekszik, de a kvark modellben szupermagas energiáknál ilyen eredmény várható [72] [73] .
- A gyorsítók energiájának növekedésével lehetővé vált az is, hogy egy nagy energiájú ütközés során egy hadronból egy egyedi kvarkot próbáljanak kiütni. A kvarkelmélet világos előrejelzéseket adott arra vonatkozóan, hogy milyennek kell lennie az ilyen ütközések eredményeinek – sugárhajtások formájában . Ilyen fúvókákat kísérletileg valóban megfigyeltek [67] .
- Nagy energiájú hadronütközések esetén a szög növekedésével csökken annak a valószínűsége, hogy a hadronok egy bizonyos szögben szétszóródnak anélkül, hogy megsemmisülnének. Kísérletek igazolták, hogy például egy proton esetében a sebesség pontosan akkora, mint egy három kvarkból álló objektum esetében várható [74] .
- Nagy energiájú protonok ütközésekor kísérletileg megfigyelhető az egyik proton kvarkjának egy másik proton antikvarkjával való megsemmisülése, müon-antimuon pár képződésével ( Drell-Yan folyamat ) [75] .
- A kvarkmodell a kvarkok egymás közötti kölcsönhatása szempontjából gluonok segítségével jól magyarázza a tömegek felosztását a dekuplet tagjai között — — — [76] .
- A kvark modell jól magyarázza a tömegek [77] közötti felosztását .
- A kvark-modell a proton és a neutron mágneses momentumainak arányára olyan értéket jósol , amely jó egyezésben van a –1,47-es kísérleti értékkel. Egy hiperon és egy proton mágneses momentumainak arányára a kvarkelmélet az értéket jósolja , ami szintén jó összhangban van a kísérleti -0,29 ± 0,05 értékkel [78] .
- A hadronszerkezet kvarkmodelljének számos más kísérleti megerősítése is létezik [79] .
Általánosságban elmondható, hogy a kvark hipotézis és minden, ami ebből következik (különösen a QCD ) a hadronok szerkezetére vonatkozó legkonzervatívabb hipotézis , amely képes megmagyarázni a rendelkezésre álló kísérleti adatokat. A kvark nélküli kísérletek nehézségekbe ütköznek mindazon számos kísérlet leírása során, amelyeket a kvarkmodell nagyon természetesen leírt. A kvark modellt 1976-ban ismerte el a fizikus közösség [80] .
Etimológia
Gell-Mann egy ideig nem tudott dönteni a bevezetni kívánt kifejezés tényleges írásmódjáról, mígnem megtalálta a kvark szót James Joyce 1939 -es Finnegans Wake című könyvében a "Three quarks for Mr. Mark" sorral [81] [ 82] :
– Három kvark Muster Marknak!
Biztos, hogy nem nagyon ugat,
és az biztos, hogy bármi van, az mind a jelek mellett van.
Létezik egy olyan változat, amely szerint a kvark szó egy elavult angol szó , jelentése krokkant [83] , és a fent idézett sorok a Tristan és Iseult legendájában szereplő, Mark Cornwall királyt gúnyoló madárkórusról [84] . Mindazonáltal széles körben feltételezik, különösen a világ német nyelvterületein, hogy Joyce a szót Quark -tól [85] vette át , egy szláv eredetű német szóból, amely tejterméket jelöl [86] , de egyben a " triviális ostobaság" [87] . A legenda szerint Németországba utazva hallotta a freiburgi parasztpiacon [88] [89] . Egyes szerzők azonban védik Joyce „ kvark ” szavának lehetséges német eredetét [90] . Gell-Man 1994-ben The Quark and the Jaguar [91 ] című könyvében dolgozta fel a kvark nevét . Zweig előnyben részesítette az általa elméletileg megfogalmazott részecskék ász elnevezését [ 92 ] , de Gell -Mann terminológiája azután vált ismertté, hogy a kvark modell általánosan elfogadottá vált [93] .
A kvark ízek több okból is kapták a nevüket. A fel és le kvarkokat az izospin fel és le komponenseiről nevezték el [94] . A furcsa kvarkok nevüket azért kapták, mert a kozmikus sugarakban talált részecskék alkotóelemeiként fedezték fel őket sok évvel a kvarkmodell javaslata előtt; ezeket a részecskéket "furcsának" tekintették, mert szokatlanul hosszú élettartamuk volt [95] . Glashow, aki Bjorkennel közösen javasolta a bájkvarkot, azt mondta: "Az általunk kialakított bájkvarkot azért neveztük el, mert lenyűgözött és elégedett volt a szimmetriával, amelyet a szubnukleáris világban hozott" [96] . A Harari által kitalált "bottom" és "top" [97] neveket azért választották, mert "logikai partnerei a fel és le kvarkok számára" [59] [60] [95] . Az alsó és felső kvarkok alternatív nevei a "charm" és a "true" [101] , de ezek a nevek némileg használaton kívül vannak [102] . Bár az "igazság" (az igazi kvark esetében) soha nem fogott meg, az alacsonyabb kvarkok tömeges előállítására tervezett gyorsítóberendezéseket néha " szép gyáraknak " nevezik [103] .
Jellemzők
Elektromos töltés
A kvarkok elektromos töltésének törtértéke van - vagy -egy3vagy +23 elemi elektromos töltés (e), íztől függően. Az up, a charm és az igazi kvarkok (együttesen up kvarkok ) töltésük +23 e; down, furcsa és charm kvark ( down quarks ) van egy töltés −egy3 e) Az antikvarkok töltése ellentétes a megfelelő kvarkjaikkal; a felső antikvarkok töltései vannak −23 e, és az alsóbb antikvarkok töltése +egy3 e. Mivel a hadron elektromos töltése az alkotó kvark töltéseinek összege, minden hadronnak egész töltése van: három kvark (barion), három antikvark (antibaryon) vagy egy kvark és egy antikvark (mezonok) kombinációja. mindig egész töltést eredményez [104] . Például az atommagok hadronikus alkotórészeinek, a neutronoknak és a protonoknak a töltése 0 e, illetve +1 e; a neutron két le kvarkból és egy fel kvarkból áll, míg a proton két fel kvarkból és egy le kvarkból [23] .
Spin
A spin az elemi részecskék belső tulajdonsága, iránya pedig a szabadság fontos foka . Néha úgy jelenítik meg, mint egy tárgy saját tengelye körüli forgását (innen ered a „ spin ” elnevezés az angol spin szóból ), bár ez a fogalom a szubatomi skálákon némileg téves, mivel úgy gondolják, hogy az elemi részecskék pont alakúak [105] ] .
A spint egy vektor reprezentálja, amelynek hosszát a redukált Planck-állandó ħ egységeiben mérjük . Kvarkoknál a spin vektor komponensének bármely tengely mentén történő mérése csak a + értékeket adhatja megħ2vagy −ħ2; emiatt a kvarkokat a spinnel rendelkező részecskék közé soroljákegy2[106] . A spin egy adott tengely mentén történő komponensét - hagyományosan a z tengelyt - gyakran felfelé mutató nyíllal jelölik ↑ az érték +egy2és lefelé mutató nyíl ↓ az értékhez −egy2, az illatszimbólum után elhelyezve. Például egy felfelé irányuló kvark spin +egy2 z jelölése u↑ [107] .
Gyenge interakció
Az egy ízű kvark csak a gyenge erő hatására változhat más ízű kvarkká, amely a részecskefizika négy alapvető erőjének egyike. Egy W-bozon elnyelésével vagy kibocsátásával bármely up kvark (up, charm és t kvark) bármilyen down kvarkká alakulhat (down, furcsa és b kvark) és fordítva. Ez az ízátalakító mechanizmus okozza a béta-bomlás radioaktív folyamatát , amelyben egy neutron ( n ) protonra ( p ), elektronra ( e ) "hasad"−
) és egy elektron antineutrínót ( ν
e) (lásd az ábrát). Ez akkor történik, amikor a neutronban ( u d ) az egyik le kvark felfelé kvarkká bomlik, és virtuális W -t bocsát ki.−
bozon, amely a neutront protonná alakítja ( u d ). W−
a bozon ezután elektronra és elektron antineutrínóra bomlik [108] .
n
|
→
|
p
|
+
|
e−
|
+
|
v e
|
(Béta-bomlás hadronikus jelöléssel)
|
u d d
|
→
|
u u d
|
+
|
e−
|
+
|
v e
|
(Béta-bomlás kvark jelöléssel)
|
Mind a béta-bomlást, mind az inverz béta-bomlás fordított folyamatát általánosan használják olyan orvosi alkalmazásokban, mint a pozitronemissziós tomográfia (PET) [109] és a neutrínódetektálási kísérletek [110] .
Bár az ízátalakulás folyamata minden kvark esetében ugyanaz, mindegyik kvark inkább a saját generációjának kvarkjává alakul át. Az összes íztranszformáció relatív trendjeit a Cabibbo-Kobayashi-Maskawa mátrix (SKM mátrix) nevű matematikai táblázat írja le. Unitaritás feltétele mellett a CKM mátrix elemeinek közelítő értékei [111] a következők:
ahol V ij azt a tendenciát jelöli , hogy az i aromakvark j ízű kvarkká alakul (vagy fordítva) [nb 4] .
Létezik egy ekvivalens gyenge kölcsönhatási mátrix a leptonokra (a W-bozon jobb oldala a fenti béta-bomlási diagramon), az úgynevezett Pontecorvo-Maki-Nakagawa-Sakata mátrix (PMNS mátrix) [112] . A CKM és PMNS mátrixok együttesen leírják az összes íztranszformációt, de a köztük lévő kapcsolatok még nem tisztázottak [113] .
Erős kölcsönhatás és színtöltés
A kvantumkromodinamika (QCD) szerint a kvarkoknak színtöltésnek nevezett tulajdonságuk van . Háromféle színtöltés létezik, hagyományosan kék , zöld és piros [nb 5] jelöléssel . Mindegyiket kiegészítik egy anti-szín - anti- kék , anti- zöld és anti- vörös . Minden kvark egy színt, és minden antikvark egy antiszínt [114] .
A három szín különféle kombinációival töltött kvarkok közötti vonzás és taszítás rendszerét erős erőnek nevezzük , amelyet közvetetten a gluonok néven ismert részecskék közvetítenek ; ezt az alábbiakban részletesen tárgyaljuk. Az erős kölcsönhatásokat leíró elméletet kvantumkromodinamikának (QCD) nevezik . Egy színértékkel rendelkező kvark kötött rendszert alkothat egy antikvarkkal, amely a megfelelő antiszínt hordozza. Két kvark vonzásának eredménye a színsemlegesség: a ξ színtöltésű kvark plusz egy színtöltésű antikvark − ξ 0-s színtöltést (vagy "fehér" színt) és mezon képződést eredményez. . Ez analóg az alapoptika additív színmodelljével . Hasonlóképpen, három kvark kombinációja, amelyek mindegyike különböző színű töltéssel rendelkezik, vagy három antikvark, amelyek mindegyike antiszín töltéssel rendelkezik, ugyanazt a "fehér" színtöltést és egy barion vagy antibarion kialakulását eredményezi [115] .
A modern részecskefizikában a mérőszimmetriák, a szimmetriacsoportok egy fajtája, a részecskék közötti kölcsönhatásokra vonatkoznak (lásd: Mérőelméletek ). Az SU(3) szín (általában SU(3) c ) egy mérőszimmetria, amely a kvarkok színtöltését hozza összefüggésbe, és a kvantumkromodinamika meghatározó szimmetriája [116] . Ahogy a fizika törvényei nem függenek attól, hogy a tér mely irányait jelöljük x , y és z , és változatlanok maradnak, ha a koordinátatengelyeket új tájolásba forgatjuk, a kvantumkromodinamika fizikája nem függ az iránytól háromban. -kék, piros és zöld alapján meghatározott dimenziós színtér. Az SU(3) c színtranszformációk a színtérben (amely összetett tér ) "forgatásoknak" felelnek meg. Minden f kvark íz , amelyek mindegyike f B , f G , f R altípusokkal rendelkezik , amelyek megfelelnek a kvarkok színeinek [117] , egy triplettet alkotnak: egy háromkomponensű kvantummezőt , amely az SU() alapvető reprezentációja szerint átalakul 3) c csoport [118] . Az erős kölcsönhatás tulajdonságait határozza meg az a követelmény, hogy SU(3) c lokális legyen, vagyis transzformációi térben és időben változhatnak. Ez különösen azt jelenti, hogy nyolcféle gluon létezik, amelyek kölcsönhatás-hordozóként működnek [116] [119] .
Mise
A kvark tömegére két kifejezést használnak: a jelenlegi kvark tömege magának a kvarknak a tömegére vonatkozik, az alkotó kvark tömege pedig az aktuális kvark tömegére és a tömegére vonatkozik. az azt körülvevő gluonrészecskék mezőjének [ 120] . Ezek a tömegek általában nagyon eltérő jelentéssel bírnak. A hadron tömegének nagy része a kvarkokat alkotó gluonokból származik, nem pedig magukból a kvarkokból. Bár a gluonok eredendően tömegtelenek, van energiájuk – a kvantumkromodinamika kötési energiája , amely nagymértékben befolyásolja a hadron teljes tömegét (lásd tömeg a speciális relativitáselméletben ). Például egy proton tömege körülbelül 938 MeV/c 2 , amelyből három vegyértékkvarkjának nyugalmi tömege csak körülbelül 9 MeV/c 2 ; a maradék nagy része a gluonmező energiájának tulajdonítható [121] [122] (lásd királis szimmetriatörés ). A Standard Modell szerint az elemi részecskék tömegét a Higgs-mechanizmus határozza meg , amely a Higgs -bozonhoz kapcsolódik . Remény van, hogy a t-kvark ~173 GeV/c 2 nagy tömegének okainak további vizsgálata , amely majdnem megegyezik az aranyatom tömegével [121] [123] , további információkkal szolgálhat az eredetről. a kvarkok és más elemi részecskék tömegének [124] .
Méret
A QCD-ben a kvarkokat nulla méretű pontobjektumoknak tekintik. 2014-ben a kísérleti adatok azt mutatják, hogy legfeljebb 10–4 akkorák, mint egy proton, azaz kisebbek, mint 10–19 méter [125] .
Tulajdonság táblázat
Az alábbi táblázat összefoglalja a hat kvark főbb tulajdonságait. Az ízkvantumszámok ( isospin ( I 3 ), báj ( C ), furcsaság ( S , nem tévesztendő össze a forgással), igazság ( T ) és báj vagy szépség (B')) bizonyos kvark ízekhez vannak rendelve, és jelölik a tulajdonságokat. kvarkrendszerek és hadronok. A barionszám ( B ) +egy3kvarkok, mivel a barionok három kvarkból állnak. Az antikvarkok esetében az elektromos töltés ( Q ) és az összes aromás kvantumszám ( B , I 3 , C , S , T és B ′ ) ellentétes előjelű. A tömeg és a teljes impulzusimpulzus ( J pontszerű részecskék spinje) nem változtat előjelet az antikvarkok esetében [4] .
A kvarkok ízei [121] [4]
Részecske
|
Tömeg ( MeV/ s 2 ) *
|
J
|
B
|
Q ( e )
|
én 3
|
C
|
S
|
T
|
B′
|
Antirészecske
|
Név
|
Szimbólum
|
Név
|
Szimbólum
|
Első generáció
|
felső [126] ( angolul fel )
|
u
|
2,3 ± 0,7 ± 0,5
|
egy2
|
+egy3
|
+23
|
+egy2
|
0
|
0
|
0
|
0
|
anti-felső
|
u
|
alsó [126] ( angolul down )
|
d
|
4,8 ± 0,5 ± 0,3
|
egy2
|
+egy3
|
−egy3
|
−egy2
|
0
|
0
|
0
|
0
|
feneketlen
|
d
|
Második generáció
|
elbűvölt [ 127 ]
_ _ |
c
|
1275±25
|
egy2
|
+egy3
|
+23
|
0
|
+1
|
0
|
0
|
0
|
elbűvölő
|
c
|
furcsa [126] ( angolul furcsa )
|
s
|
95±5
|
egy2
|
+egy3
|
−egy3
|
0
|
0
|
−1
|
0
|
0
|
antifurcsa
|
s
|
harmadik generáció
|
igaz [128] ( angol top, true )
|
t
|
173 210 ± 510 ± 710 *
|
egy2
|
+egy3
|
+23
|
0
|
0
|
0
|
+1
|
0
|
igazellenes
|
t
|
imádnivaló [127] ( angol alsó, szépség )
|
b
|
4180±30
|
egy2
|
+egy3
|
−egy3
|
0
|
0
|
0
|
0
|
−1
|
elbűvölő
|
b
|
J -
teljes szögimpulzus , B -
barionszám , Q -
elektromos töltés ,
I 3 -
izospin , C -
báj , S -
furcsaság , T -
igazság , B ′ = báj, szépség.
* Az olyan megjelölések, mint a
173 210 ± 510 ± 710, a t-kvark esetében
a mérési bizonytalanság két típusát jelölik : az első bizonytalanság
statisztikai jellegű, a második pedig
szisztematikus .
Kölcsönhatásban lévő kvarkok
Amint azt a kvantumkromodinamika ismerteti , az erős erő hordozói a gluonok, a tömeg nélküli vektormérő bozonok . Minden gluon egy színtöltetet és egy anticolor töltést hordoz. A szabványos részecske-kölcsönhatási keretrendszerben (amely egy általánosabb, perturbációs elméletként ismert megfogalmazás része ) a gluonok folyamatosan cserélődnek a kvarkok között virtuális kibocsátási és abszorpciós folyamaton keresztül. Amikor egy gluon átkerül a kvarkok közé, mindkettő színváltozáson megy keresztül; Például, ha egy vörös kvark vörös-anti-zöld gluont bocsát ki, akkor zöld színűvé válik, és ha egy zöld kvark elnyeli a vörös-anti-zöld gluont, akkor vörössé válik. Ezért az egyes kvarkok színének állandó változásával erős kölcsönhatásuk megmarad [129] [130] [131] .
Mivel a gluonok színtöltést hordoznak, maguk is képesek más gluonok kibocsátására és elnyelésére. Ez aszimptotikus szabadságot okoz : ahogy a kvarkok közelednek egymáshoz, a köztük lévő kromodinamikai erő gyengül [132] . Ezzel szemben a kvarkok közötti távolság növekedésével a kötés erőssége nő. A színmező feszül, mint egy rugalmas szalag, amikor megnyújtjuk, és spontán módon több, a megfelelő színű gluon keletkezik a mező erősítésére. Ha egy bizonyos energiaküszöböt túllépünk , kvark- és antikvarkpárok jönnek létre . Ezek a párok az elválasztó kvarkokhoz kötődnek, új hadronok képződését okozva. Ezt a jelenséget színkorlátozásnak nevezik : a kvarkok soha nem jelennek meg elszigetelten [133] [134] . Ez a hadronizációs folyamat még azelőtt megtörténik, hogy a nagy energiájú ütközési kvarkok bármilyen más módon kölcsönhatásba léphetnének. Az egyetlen kivétel a t-kvark, amely elbomolhat, mielőtt hadronizálódna .
Kvarkok tengere
A hadronok vegyérték-kvarkokat tartalmaznak ( q
v), amelyek hozzájárulnak a kvantumszámokhoz , virtuális kvark-antikvark ( q q ) párokhoz, amelyeket tengeri kvarknak ( q ) neveznek
s), amelyek meglehetősen hosszú ideig léteznek a fénysebességhez közel mozgó részecskékben [136] . A tengeri kvarkok akkor jönnek létre, amikor egy hadron színmező gluonja felhasad; ez a folyamat fordítva is működik, mivel két tengeri kvark megsemmisülése során gluon keletkezik. Az eredmény a hasadás és a gluonképzés állandó folyama, amelyet a köznyelvben "tengernek" neveznek [137] . A tengeri kvarkok sokkal kevésbé stabilak, mint vegyértékes társaik, és hajlamosak megsemmisíteni egymást egy hadronban. Ennek ellenére a tengeri kvarkok bizonyos körülmények között hadronizálódhatnak barion- vagy mezonrészecskékké [138] .
A kvarkanyag egyéb fázisai
Kellően extrém körülmények között a kvarkok kitörhetnek a kötött állapotokból, és termikus „szabad” gerjesztésként terjedhetnek nagyobb közegben. Az aszimptotikus szabadság során az erős erő a hőmérséklet emelkedésével gyengül. Végül a színkorlát valóban megtörik a szabadon mozgó kvarkok és gluonok rendkívül forró plazmájában . Az anyagnak ezt az elméleti fázisát kvark-gluon plazmának nevezik [141] .
Az állapot kialakulásához szükséges pontos feltételek ismeretlenek, és sok spekuláció és kísérlet tárgyát képezték. Becslések szerint a szükséges hőmérséklet (1,90 ± 0,02)⋅10 12 K [142] . Bár a teljesen szabad kvarkok és gluonok állapotát soha nem sikerült elérni (annak ellenére, hogy a CERN az 1980-as és 1990-es években számos kísérletet tett) [143] , a közelmúltban a Relativistic Heavy Ion Colliderben végzett kísérletek bizonyítékot szolgáltattak arra, hogy a folyadékszerű kvarkanyag „majdnem tökéletes” hidrodinamika [144] .
A kvark-gluon plazmát a nehezebb kvarkpárok számának nagymértékű növekedése fogja jellemezni az up és down kvark párok számához képest. Úgy tartják, hogy az Ősrobbanás ( kvarkkorszak ) utáni 10-6 másodpercig terjedő időszakban az Univerzum megtelt kvark-gluon plazmával, mivel a hőmérséklet túl magas volt a hadronok stabilitásához [145] .
Tekintettel a kellően nagy barionsűrűségre és a viszonylag alacsony hőmérsékletre – talán a neutroncsillagokhoz hasonló –, a kvarkanyag várhatóan gyengén kölcsönható kvarkokból álló Fermi-folyadékká degenerálódik. Ezt a folyadékot Cooper-féle színkvarkpárok kondenzációja jellemzi , ami megtöri a helyi SU(3) c szimmetriát . Mivel a kvark Cooper-párok színtöltést hordoznak, a kvarkanyag ilyen fázisa színszupravezető lesz ; vagyis ellenállás nélkül áthaladhat rajta egy színtöltés [146] .
Nyitott kérdések
A kvarkokkal kapcsolatos kérdések továbbra is megválaszolatlanok:
- miért hat kvark [147] ?
- miért pont három szín [148] ?
- miért pont három kvarkgeneráció [149] [150] [151] [152] ? Ez a kérdés az ízrejtvényhez kapcsolódik , ami azt jelenti, hogy a jelenlegi Standard Modell nem képes megmagyarázni, hogy a modell részecskéinek szabad paraméterei miért rendelkeznek bizonyos értékekkel, és miért vannak bizonyos értékek a PMNS -ben és a keverési szögekben. CKM mátrixok [153] [154] [155] .
- Vajon véletlen, hogy ez a szám egybeesik világunk térdimenziójával [156] ?
- Honnan ered a kvarktömegek ilyen terjedése? [147] [157]
- miből állnak a kvarkok [158] ? (lásd Preons ) [3]
- hogyan egyesülnek a kvarkok hadronokká [159] ?
A hadronok és kvarkok története, valamint a kvarkok és leptonok közötti szimmetria azonban felveti a gyanút, hogy a kvarkok maguk is valami egyszerűbb dologból állnak. A kvarkok hipotetikus alkotórészecskéinek munkaneve preonok . E kísérletek szempontjából a kvarkok nem pontszerű szerkezetének gyanúja egyelőre nem merült fel. Az ilyen elméletek felállítására azonban kísérletektől függetlenül folynak kísérletek. Ebben az irányban még nincsenek komoly sikerek [160] .
Egy másik megközelítés egy Grand Unified Theory felépítése . Egy ilyen elmélet előnye nemcsak az erős és az elektrogyenge kölcsönhatások egyesítése lenne, hanem a leptonok és kvarkok egységes leírása is. Az aktív erőfeszítések ellenére ilyen elmélet még nem született [161] .
Jegyzetek
Hozzászólások
- ↑ Elméleti lehetőség is van a kvarkanyag egzotikusabb fázisainak létezésére.
- ↑ A fő bizonyíték a Z 0 bozonrezonancia szélességén alapul , ami a 4. generációs neutrínók tömegét több mint ~45 GeV/c 2 értékre korlátozza, ami erősen ellentétes lesz a másik három generáció neutrínóival. amelyek tömege nem haladhatja meg a 2 MeV/c 2 értéket .
- ↑ A CP megsértése olyan jelenség, amely a gyenge erők eltérő viselkedését okozza, amikor a bal és a jobb oldal felcserélődik (P-szimmetria), és a részecskéket a megfelelő antirészecskékkel helyettesítik (C-szimmetria).
- ↑ Az egyik kvark másikká bomlásának tényleges valószínűsége (egyéb változók mellett) a bomló kvark tömegének, a bomlástermékek tömegének és a CKM mátrix megfelelő elemének komplex függvénye. Ez a valószínűség egyenesen arányos (de nem egyenlő) a CKM mátrix megfelelő eleme értékének (| V ij | 2 ) négyzetével.
- ↑ Neve ellenére a színtöltés nem kapcsolódik a látható fény színspektrumához.
Források
- ↑ A csodálatos világ az atommagban Kérdések az előadás után . Letöltve: 2014. augusztus 29. Az eredetiből archiválva : 2015. július 15. (határozatlan)
- ↑ Kvarkok és a nyolcrétű ösvény . Letöltve: 2015. június 10. Az eredetiből archiválva : 2014. december 18.. (határozatlan)
- ↑ 1 2 3 QUARKS • Great Russian Encyclopedia . Letöltve: 2016. június 4. Az eredetiből archiválva : 2016. április 23.. (határozatlan)
- ↑ 1 2 3 4 Strikman, M.; Frankfurt, L. L. Quarks // Fizikai enciklopédia : [5 kötetben] / Ch. szerk. A. M. Prohorov . - M . : Szovjet Enciklopédia , 1990. - T. 2: Minőségi tényező - Magneto-optika. - 704 p. — 100.000 példány. — ISBN 5-85270-061-4 .
- ↑ QUARKOK A hadronok kvarkos szerkezete . Letöltve: 2016. augusztus 30. Az eredetiből archiválva : 2014. augusztus 8.. (határozatlan)
- ↑ Kvark (szubatomi részecske) , Quark (szubatomi részecske) , < http://www.britannica.com/EBchecked/topic/486323/quark > . Letöltve: 2008. június 29 . Archiválva : 2015. május 7. a Wayback Machine -nál
- ↑ R. Nave. A kvarkok bezárása . Hiperfizika . Georgia Állami Egyetem , Fizikai és Csillagászati Tanszék. Letöltve: 2008. június 29. Az eredetiből archiválva : 2020. április 27. (határozatlan)
- ↑ R. Nave. A kvark bezártság táska modellje . Hiperfizika . Georgia Állami Egyetem , Fizikai és Csillagászati Tanszék. Letöltve: 2008. június 29. Az eredetiből archiválva : 2019. május 1.. (határozatlan)
- ↑ 1 2 R. Nave. Kvarkok . Hiperfizika . Georgia Állami Egyetem , Fizikai és Csillagászati Tanszék. Letöltve: 2008. június 29. Az eredetiből archiválva : 2020. április 27. (határozatlan)
- ↑ 1 2 3 4 Carithers, B. (1995). „A csúcskvark felfedezése” (PDF) . Sugárvonal . 25 (3): 4-16. Archivált (PDF) az eredetiből ekkor: 2016-12-03 . Letöltve: 2008-09-23 .
- ↑ 12 Bloom , ED (1969). „High-Energy Inelastic e – p Szórás 6°-ban és 10°-ban”. Fizikai áttekintő levelek . 23 (16): 930-934. Bibcode : 1969PhRvL..23..930B . DOI : 10.1103/PhysRevLett.23.930 .
- ↑ 1 2 Breidenbach, M. (1969). „Nagyon rugalmatlan elektron-protonszórás megfigyelt viselkedése” . Fizikai áttekintő levelek . 23 (16): 935-939. Bibcode : 1969PhRvL..23..935B . DOI : 10.1103/PhysRevLett.23.935 . Archiválva az eredetiből, ekkor: 2020-02-06 . Letöltve: 2022-05-31 .
- ↑ 1 2 Emelyanov, 2007 , p. tizennyolc.
- ↑ Kazakov, Dmitrij. GYIK: Quarks (2014. március 25.). Letöltve: 2022. június 30. Az eredetiből archiválva : 2022. június 30. (Orosz)
- ↑ Kuznyecov, Szergej Ivanovics. Kvarkok és báj . http://ens.tpu.ru/ . Tomszki Politechnikai Egyetem. Letöltve: 2022. június 30. Az eredetiből archiválva : 2022. június 30. (Orosz)
- ↑ Wong, SSM Bevezető nukleáris fizika . — 2. - Wiley Interscience , 1998. - P. 30. - ISBN 978-0-471-23973-4 . Archiválva : 2022. május 31. a Wayback Machine -nél
- ↑ Peacock, K.A. A kvantumforradalom . - Greenwood Publishing Group , 2008. - 125. o . — ISBN 978-0-313-33448-1 .
- ↑ Emelyanov, 2007 , p. 19.
- ↑ S. S. Gershtein. Mi a színtöltés, vagy milyen erők kötik meg a kvarkokat // Soros Oktatási Folyóirat . - 2000. - 6. sz . - S. 78-84 .
- ↑ 1 2 3 Okun, 1990 , p. 163.
- ↑ Povh, B. Particles and Nuclei / Povh, B., Scholz, C., Rith, K. ... [ ] . - Springer , 2008. - P. 98. - ISBN 978-3-540-79367-0 .
- ↑ 6.1. in
Davies, PCW The Forces of Nature . - Cambridge University Press , 1979. - ISBN 978-0-521-22523-6 .
- ↑ 1 2 3 Munowitz, M. Tudva . - Oxford University Press , 2005. - 35. o . — ISBN 978-0-19-516737-5 .
- ↑ Yao, W.-M. (2006). „A részecskefizika áttekintése: Pentaquark frissítés” (PDF) . Fizikai folyóirat G . 33 (1), 1-1232. arXiv : astro-ph/0601168 . Bibcode : 2006JPhG...33....1Y . DOI : 10.1088/0954-3899/33/1/001 . Archivált (PDF) az eredetiből, ekkor: 2018-12-21 . Letöltve: 2022-05-31 .
- ↑ S.-K. Choi (2008). „Rezonanciaszerű struktúra megfigyelése a π -ben
±
Ψ′ Tömegeloszlás kizárólagos B→K π -ben±
Ψ′ lebomlik”. Fizikai áttekintő levelek . 100 (14). arXiv : 0708.1790 . Iránykód : 2008PhRvL.100n2001C . DOI : 10.1103/PhysRevLett.100.142001 . PMID 18518023 .
- ↑ KEK . Belle új típusú mesont fedez fel . Sajtóközlemény . Az eredetiből archiválva : 2009. január 22. Letöltve: 2022-06-29 .
- ↑ Aaij, R. (2014). „A Z(4430) − állapot rezonáns karakterének megfigyelése”. Fizikai áttekintő levelek . 112 (22): 222002. arXiv : 1404.1903 . Iránykód : 2014PhRvL.112v2002A . DOI : 10.1103/PhysRevLett.112.222002 . PMID24949760 . _
- ↑ Aaij, R. (2015). „A Pentaquark állapotokkal összhangban lévő J/ψp rezonanciák megfigyelése Λ-ben
0b _→J/ψK − p lecsengések”. Fizikai áttekintő levelek . 115 (7): 072001. arXiv : 1507.03414 . Irodai kód : 2015PhRvL.115g2001A . DOI : 10.1103/PhysRevLett.115.072001 . PMID26317714 . _
- ↑ Amsler, C.; et al. (2008). „Részecskefizika áttekintése: b′ (4. generációs) kvarkok, keresések” (PDF) . Fizika B betű . 667 (1): 1-1340. Bibcode : 2008PhLB..667....1A . DOI : 10.1016/j.physletb.2008.07.018 . Archivált (PDF) az eredetiből, ekkor: 2018-12-21 . Letöltve: 2022-05-31 .
- ↑ Amsler, C.; et al. (2008). „Részecskefizika áttekintése: t′ (4. generációs) kvarkok, keresések” (PDF) . Fizika B betű . 667 (1): 1-1340. Bibcode : 2008PhLB..667....1A . DOI : 10.1016/j.physletb.2008.07.018 . Archivált (PDF) az eredetiből, ekkor: 2018-12-21 . Letöltve: 2022-05-31 .
- ↑ Decamp, D.; et al. (1989). „A könnyű neutrínó fajok számának meghatározása” (PDF) . Fizika B betű . 231 (4). Irodai kód : 1989PhLB..231..519D . DOI : 10.1016/0370-2693(89)90704-1 . Archivált (PDF) az eredetiből ekkor: 2022-03-01 . Letöltve: 2022-05-31 .
- ↑ Fisher, A. (1991). "Az idő kezdetének keresése: kozmikus kapcsolat" . Népszerű Tudomány . 238 (4). Archiválva az eredetiből, ekkor: 2022-05-30 . Letöltve: 2022-05-31 .
- ↑ Barrow, JD A szingularitás és egyéb problémák // Az univerzum eredete. — Reprint. - Alapvető könyvek , 1997. - ISBN 978-0-465-05314-8 .
- ↑ Perkins, D. H. Részecske asztrofizika . - Oxford University Press , 2003. - 4. o . - ISBN 978-0-19-850952-3 .
- ↑ Emelyanov, 2007 , p. húsz.
- ↑ 1 2 Gell-Mann, M. (1964). "A barionok és mezonok sematikus modellje". Fizikai betűk . 8 (3): 214-215. Bibcode : 1964PhL.....8...214G . DOI : 10.1016/S0031-9163(64)92001-3 .
- ↑ 1 2 Zweig, G. (1964). „Egy SU(3)-modell az erős interakciós szimmetriához és annak megszakításához” (PDF) . Archivált (PDF) az eredetiből ekkor: 2017-07-01 . Letöltve: 2022-05-31 .
- ↑ 1 2 Zweig, G. (1964). „An SU(3) Model for Strong Interaction Symmetry and its Breaking: II” . Archiválva az eredetiből, ekkor: 2017-10-03 . Letöltve: 2022-05-31 .
- ↑ Gell-Mann, M. The Eightfold Way: A Theory of Strong Interaction Symmetry // The Eightfold Way / Gell-Mann, M.; Ne'eman, Y. - Westview Press , 2000. - P. 11. - ISBN 978-0-7382-0299-0 .
Eredeti: Gell-Mann, M. (1961). „A nyolcszoros út: Az erős kölcsönhatási szimmetria elmélete” . Synchrotron Laboratory Report CTSL-20 . California Institute of Technology . DOI : 10.2172/4008239 .
- ↑ Ne'eman, Y. Erős kölcsönhatások származtatása a mérőinvarianciából // The Eightfold Way / M. Gell-Mann, Y. Ne'eman. - Westview Press , 2000. - ISBN 978-0-7382-0299-0 . Eredeti: Ne'eman, Y. (1961). „Erős kölcsönhatások származtatása a mérő invarianciájából”. Nukleáris fizika . 26 (2): 222. Bibcode : 1961NucPh..26..222N . DOI : 10.1016/0029-5582(61)90134-1 .
- ↑ Olby, RC Companion to the History of Modern Science / Olby, RC, Cantor, GN. - Taylor és Francis , 1996. - P. 673. - ISBN 978-0-415-14578-7 .
- ↑ Sakata, S. Új részecskék kompozit modelljéről // Progr. Theor. Fiz.. - 1956. - T. 16 . - S. 686-688 . - doi : 10.1143/PTP.16.686 .
- ↑ Kokkede, 1971 , p. 7.
- ↑ Sudershan és Marshak, 1962 , p. 226.
- ↑ Katayama, Y.; Matumoto, K.; Tanaka, S.; Yamada, E. Két neutrínóval rendelkező elemi részecskék lehetséges egyesített modelljei // Progr. Theor. Fizik.. - 1962. - T. 28 . - S. 675-689 . - doi : 10.1143/PTP.28.675 .
- ↑ Pickering, A. Kvarkok építése. - University of Chicago Press , 1984. - P. 114-125. - ISBN 978-0-226-66799-7 .
- ↑ 1 2 Kokkede, 1971 , p. 29.
- ↑ Bjorken, BJ (1964). "Elemi részecskék és SU(4)". Fizikai betűk . 11 (3): 255-257. Bibcode : 1964PhL....11..255B . DOI : 10.1016/0031-9163(64)90433-0 .
- ↑ Kokkede, 1971 , p. húsz.
- ↑ Friedman, JI Az út a Nobel-díjhoz . Huế Egyetem . Hozzáférés dátuma: 2008. szeptember 29. Az eredetiből archiválva : 2008. december 25.
(határozatlan)
- ↑ Feynman, R. P. (1969). „Nagyon nagy energiájú hadronok ütközései” (PDF) . Fizikai áttekintő levelek . 23 (24): 1415-1417. Irodai kód : 1969PhRvL..23.1415F . DOI : 10.1103/PhysRevLett.23.1415 . Archivált (PDF) az eredetiből ekkor: 2021-01-11 . Letöltve: 2022-05-31 .
- ↑ Kretzer, S. (2004). "CTEQ6 Parton disztribúciók nehéz kvark tömeghatásokkal". Fizikai áttekintés D. 69 (11). arXiv : hep-ph/0307022 . Iránykód : 2004PhRvD..69k4005K . DOI : 10.1103/PhysRevD.69.114005 .
- ↑ 1 2 Griffiths, DJ Bevezetés az elemi részecskékbe . - John Wiley & Sons , 1987. - 42. o . - ISBN 978-0-471-60386-3 .
- ↑ Peskin, ME Bevezetés a kvantumtérelméletbe / Peskin, ME, Schroeder, DV. – Addison–Wesley , 1995. – 556. o . - ISBN 978-0-201-50397-5 .
- ↑ Ezhela, VV Részecskefizika. - Springer , 1996. - P. 2. - ISBN 978-1-56396-642-2 .
- ↑ Glashow, S. L. (1970). "Gyenge kölcsönhatások a Lepton-Hadron szimmetriával". Fizikai áttekintés D. 2 (7): 1285-1292. Bibcode : 1970PhRvD...2.1285G . DOI : 10.1103/PhysRevD.2.1285 .
- ↑ Griffiths, DJ Bevezetés az elemi részecskékbe . - 1987. - ISBN 978-0-471-60386-3 .
- ↑ Kobayashi, M. (1973). "CP-sértés a gyenge kölcsönhatás renormalizálható elméletében". Az elméleti fizika fejlődése . 49 (2): 652-657. Bibcode : 1973PThPh..49..652K . DOI : 10.1143/PTP.49.652 .
- ↑ 1 2 Harari, H. (1975). "Új kvark modell hadronokhoz". Fizika B betű . 57 (3). Bibcode : 1975PhLB...57..265H . DOI : 10.1016/0370-2693(75)90072-6 .
- ↑ 1 2 Staley, K. W. The Evidence for the Top Quark . - Cambridge University Press , 2004. - P. 31-33. — ISBN 978-0-521-82710-2 . Archiválva : 2022. május 31. a Wayback Machine -nél
- ↑ Gyógynövény, SW; et al. (1977). "Dimuonrezonancia megfigyelése 9,5 GeV-on 400 GeV-os proton-atommag ütközésekben." Fizikai áttekintő levelek . 39. (5). Bibcode : 1977PhRvL..39..252H . DOI : 10.1103/PhysRevLett.39.252 .
- ↑ Bartusiak, M. A Priscilla nevű pozitron . - National Academies Press , 1994. - 245. o . - ISBN 978-0-309-04893-4 .
- ↑ Abe, F.; et al. (1995). „A csúcskvarktermelés megfigyelése a p p ütközésekben a Fermilab ütköztetődetektorával.” Fizikai áttekintő levelek . 74 (14): 2626-2631. arXiv : hep-ex/9503002 . Irodai kód : 1995PhRvL..74.2626A . DOI : 10.1103/PhysRevLett.74.2626 . PMID 10057978 .
- ↑ Abachi, S.; et al. (1995). "A csúcskvark megfigyelése". Fizikai áttekintő levelek . 74 (14): 2632-2637. arXiv : hep-ex/9503003 . Irodai kód : 1995PhRvL..74.2632A . DOI : 10.1103/PhysRevLett.74.2632 . PMID 10057979 .
- ↑ Staley, K. W. The Evidence for the Top Quark . - Cambridge University Press , 2004. - 144. o . — ISBN 978-0-521-82710-2 .
- ↑ A felső kvark tömegének új precíziós mérése . Brookhaven National Laboratory News (2004). Letöltve: 2013. november 3. Az eredetiből archiválva : 2016. március 5.. (határozatlan)
- ↑ 1 2 3 4 Sopov .
- ↑ Sopov, A.V. A hadronok kvarkmodellje . http://nuclphys.sinp.msu.ru/ . Letöltve: 2022. július 2. Az eredetiből archiválva : 2020. február 2. (Orosz)
- ↑ Bezárás, 1982 , p. tizennégy.
- ↑ Kazakov, Dmitrij. Kvarkok . https://postnauka.ru/ . PostNauka (2013). Letöltve: 2022. július 2. Az eredetiből archiválva : 2021. június 22. (Orosz)
- ↑ Bezárás, 1982 , p. 246.
- ↑ Belitsky, A.V.; Radyushkin, AV Hadronszerkezet feltárása általánosított parton-eloszlással , Phys. Rept. - 2005. - 418. sz . - 1. o. -387. - arXiv : hep-ph/0504030 . arXiv : hep-ph/0504030
- ↑ Nikitin, Rosenthal, 1980 , p. 23.
- ↑ Elemek – Tudományos hírek: Az ALICE proton-antiproton aszimmetriával kapcsolatos eredményei véget vetettek a régóta húzódó vitának Archiválva : 2012. február 3. a Wayback Machine -nél
- ↑ Bezárás, 1982 , p. 306.
- ↑ Bezárás, 1982 , p. 369.
- ↑ Bezárás, 1982 , p. 379.
- ↑ Kokkede, 1971 , p. 116.
- ↑ Akhiezer A.I. , Rekalo M.P. Quark modell és hadron interakciós folyamatok // Az elméleti fizika problémái. Nyikolaj Nyikolajevics Bogoljubovnak szentelt gyűjtemény hatvanadik születésnapja kapcsán. - M., Nauka , 1969. - Példányszám 4000 példány. — c. 197-216
- ↑ Kvarkok - fél évszázad Aleksey Levin "Háromság opció" No. 11 (155), 2014. június 3. A bizalmatlanságtól az elfogadásig . Letöltve: 2017. július 15. Az eredetiből archiválva : 2018. november 30. (határozatlan)
- ↑ Gerstein, S. S. Mi a színtöltés, vagy milyen erők kötik meg a kvarkokat ? Soros Oktatási Folyóirat (2000). Letöltve: 2022. július 2. Az eredetiből archiválva : 2017. január 14. (Orosz)
- ↑ Joyce, J. Finnegans Wake . - Penguin Books , 1982. - 383. o . — ISBN 978-0-14-006286-1 .
- ↑ The American Heritage Dictionary of the English Language . Archiválva az eredetiből, ekkor: 2021-01-26 . Letöltve: 2020-10-02 .
- ↑ Crispi, L. Hogyan írta Joyce a Finnegans Wake-et. Fejezetről fejezetre szóló genetikai útmutató / Crispi, L., Slote, S.. - University of Wisconsin Press , 2007. - P. 345. - ISBN 978-0-299-21860-7 .
- ↑ Fritzsch, H. Das absolut Unveränderliche. Die letzten Ratsel der Physik. - Piper Verlag , 2007. - P. 99. - ISBN 978-3-492-24985-0 .
- ↑ Pronk-Tiethoff, S. A germán jövevényszavak a protoszlávban . - Rodopi , 2013. - P. 71. - ISBN 978-9401209847 . Archiválva : 2022. május 31. a Wayback Machine -nél
- ↑ „Mi köze van a „Quarknak” a Finnegans Wake-hez?” . Merriam Webster . Archiválva az eredetiből, ekkor: 2018-06-27 . Letöltve: 2018-01-17 .
- ↑ Quarks sind so real wie der Papst (2020. szeptember 16.). Letöltve: 2020. október 2. Az eredetiből archiválva : 2020. október 3. (határozatlan)
- ↑ Beck, H. Alles Quark? Die Mythen der Physiker und James Joyce . Literaturportal Bayern (2017. február 2.). Letöltve: 2020. október 2. Az eredetiből archiválva : 2021. március 3. (határozatlan)
- ↑ Gillespie, GEP Miért van és miért nem Joyce a felelős a kvarkért a kortárs fizikában ? Iratok Joyce-ról 16 . Letöltve: 2018. január 17. Az eredetiből archiválva : 2018. január 17. (határozatlan)
- ↑ Gell-Mann, M. The Quark and the Jaguar: Adventures in the Simple and the Complex. - Henry Holt és Társa , 1995. - P. 180. - ISBN 978-0-8050-7253-2 .
- ↑ Gerstein, 2000 .
- ↑ Gleick, J. Genius: Richard Feynman és a modern fizika. - Little Brown and Company , 1992. - P. 390. - ISBN 978-0-316-90316-5 .
- ↑ Sakurai, JJ Modern Quantum Mechanics . – Addison–Wesley , 1994. – 376. o . - ISBN 978-0-201-53929-5 .
- ↑ 12 Perkins, D. H. Bevezetés a nagy energiájú fizikába . - Cambridge University Press , 2000. - 8. o . — ISBN 978-0-521-62196-0 .
- ↑ Riordan, M. The Hunting of the Quark: A True Story of Modern Physics . – Simon & Schuster , 1987. – 210. o . - ISBN 978-0-671-50466-3 .
- ↑ Zee, 2009 , p. 429.
- ↑ Rolnick, WB Remnants Of The Fall: Revelations Of Particle Secrets . - World Scientific , 2003. - 136. o . - "a túró megőrzi az igazság szépségét." — ISBN 978-9812380609 .
- ↑ Mee, N. Higgs Force: Cosmic Symmetry Shattered . - Quantum Wave Publishing, 2012. - ISBN 978-0957274617 . Archiválva : 2022. május 30. a Wayback Machine -nél
- ↑ Gooden, P. Kölcsönözhetjük nyelvedet?: Hogyan lopja el az angol szavakat a világ minden tájáról ? - Zeusz vezetője, 2016. - ISBN 978-1784977986 . Archiválva : 2022. május 30. a Wayback Machine -nél
- ↑ Az angol "szépség" és az "igazság" Keats 1819-es " Óda egy görög vázához " című költeményének utolsó soraiban áll szemben, és a nevek eredete is lehet. [98] [99] [100]
- ↑ Bezárás, F. Az új kozmikus hagyma. - CRC Press , 2006. - P. 133. - ISBN 978-1-58488-798-0 .
- ↑ Volk, JT Szándéknyilatkozat egy Tevatron Beauty Factory számára (1987). Letöltve: 2022. május 31. Az eredetiből archiválva : 2016. április 11.. (határozatlan)
- ↑ .
Quigg, C. A részecskék és a standard modell // Az új fizika a huszonegyedik században / G. Fraser. - Cambridge University Press , 2006. - 91. o . - ISBN 978-0-521-81600-7 .
- ↑ A részecskefizika standard modellje . BBC (2002). Letöltve: 2009. április 19. Az eredetiből archiválva : 2009. február 14.. (határozatlan)
- ↑ Bezárás, F. Az új kozmikus hagyma. - CRC Press , 2006. - P. 80–90. — ISBN 978-1-58488-798-0 .
- ↑ Lincoln, D. Understanding the Universe . - World Scientific , 2004. - ISBN 978-981-238-705-9 .
- ↑ Gyenge kölcsönhatások . Virtuális Látogatóközpont . Stanford Lineáris Accelerator Center (2008). Hozzáférés dátuma: 2008. szeptember 28. Az eredetiből archiválva : 2011. november 23. (határozatlan)
- ↑ Dilworth, JR; Pascu, S.I. (2018). „A cirkónium-89-cel végzett PET-képalkotás kémiája”. Chemical Society vélemények . 47 (8): 2554-2571. DOI : 10.1039/C7CS00014F . PMID 29557435 .
- ↑ Arns, Robert G. (2001-09-01). "A neutrínó észlelése" . Fizika perspektívában _ ]. 3 (3): 314-334. Bibcode : 2001PhP.....3..314A . DOI : 10.1007/PL00000535 . ISSN 1422-6944 . S2CID 53488480 .
- ↑ Nakamura, K.; et al. (2010). „A részecskefizika áttekintése: A CKM kvarkkeverő mátrix” (PDF) . Fizikai folyóirat G . 37 (7A). Irodai kód : 2010JPhG...37g5021N . DOI : 10.1088/0954-3899/37/7A/075021 . Archivált (PDF) az eredetiből ekkor: 2018-07-14 . Letöltve: 2022-05-31 .
- ↑ Maki, Z. (1962). „Megjegyzések az elemi részecskék egységes modelljéhez”. Az elméleti fizika fejlődése . 28. (5) bekezdése alapján. Bibcode : 1962PThPh..28..870M . DOI : 10.1143/PTP.28.870 .
- ↑ Chauhan, BC (2007). „Quark–Lepton komplementaritás, neutrínó és szabványos modelladatok előrejelzése θ
PMNS
13= 9++1
−−2 ° ". European Physical Journal . C50 (3): 573-578. arXiv : hep-ph/0605032 . Bibcode : 2007EPJC...50..573C . DOI : 10.1140/epjc/s10052-007-0212-z .
- ↑ Nave, R. A színerő . Hiperfizika . Georgia Állami Egyetem , Fizikai és Csillagászati Tanszék. Letöltve: 2009. április 26. Az eredetiből archiválva : 2007. augusztus 20.. (határozatlan)
- ↑ Schumm, B. A. Deep Down Things . - 2004. - S. 131-132 . - ISBN 978-0-8018-7971-5 .
- ↑ 1 2 Peskin, Michael E. III. része
; Schroeder, Daniel V. Bevezetés a kvantumtérelméletbe . — Addison–Wesley , 1995. — ISBN 978-0-201-50397-5 .
- ↑ Icke, V. A szimmetria ereje . - Cambridge University Press , 1995. - ISBN 978-0-521-45591-6 .
- ↑ Han, A Fény történetem . - World Scientific , 2004. - ISBN 978-981-256-034-6 .
- ↑ Kvantumkromodinamika (fizika) , Kvantumkromodinamika (fizika) , < http://www.britannica.com/EBchecked/topic/486191/quantum-chromodynamics#ref=ref892183 > . Letöltve: 2009. május 12 . Archiválva : 2010. december 9. a Wayback Machine -nél
- ↑ Watson, A. A kvantumkvark . - Cambridge University Press , 2004. - P. 285-286 . - ISBN 978-0-521-82907-6 .
- ↑ 1 2 3 olajbogyó, KA; et al. (2014). "A részecskefizika áttekintése". Kínai fizika C. 38 (9): 1-708. Irodai kód : 2014ChPhC..38i0001O . DOI : 10.1088/1674-1137/38/9/090001 . PMID 10020536 .
- ↑ Weise, W. Quarks and Nuclei / Weise, W., Green, A.M. - World Scientific , 1984. - P. 65–66. - ISBN 978-9971-966-61-4 .
- ↑ McMahon, D. A kvantumtérelmélet demisztifikálva . – McGraw–Hill , 2008. – 17. o . — ISBN 978-0-07-154382-8 .
- ↑ Roth, SG Precíziós Electroweak fizika az elektron–pozitronütköztetőknél. - Springer , 2007. - P. VI. - ISBN 978-3-540-35164-1 .
- ↑ Kisebb, mint kicsi: valami újat keresek az LHC-vel – Don Lincoln PBS Nova blog 2014. október 28 .. PBS . Letöltve: 2022. május 31. Az eredetiből archiválva : 2018. szeptember 14.. (határozatlan)
- ↑ 1 2 3 Davis, 1989 , p. 47.
- ↑ 1 2 Davis, 1989 , p. 49.
- ↑ Davis, 1989 , p. ötven.
- ↑ Feynman, RP QED: A fény és az anyag furcsa elmélete. — 1. - Princeton University Press , 1985. - P. 136-137 . - ISBN 978-0-691-08388-9 .
- ↑ Veltman, M. Tények és rejtélyek az elemi részecskefizikában . - World Scientific , 2003. - P. 45-47 . — ISBN 978-981-238-149-1 .
- ↑ Wilczek, F. Fantasztikus valóságok / Wilczek, F., Devine, B.. - World Scientific , 2006. - 85. o . - ISBN 978-981-256-649-2 .
- ↑ Wilczek, F. Fantasztikus valóságok / Wilczek, F., Devine, B.. - World Scientific , 2006. - P. 400ff. - ISBN 978-981-256-649-2 .
- ↑ Veltman, M. Tények és rejtélyek az elemi részecskefizikában . - World Scientific , 2003. - P. 295-297 . — ISBN 978-981-238-149-1 .
- ↑ T. Yulsman. eredet. - CRC Press , 2002. - ISBN 978-0-7503-0765-9 .
- ↑ Ivanov, Igor. Megoldódott a proton antikvark szerkezetének 20 éves rejtvénye . https://elementy.ru/ (2021. március 1.). Letöltve: 2022. július 2. (Orosz)
- ↑ Steinberger, J. Learning about Particles . - Springer , 2005. - 130. o . - ISBN 978-3-540-21329-1 .
- ↑ Wong, C.-Y. Bevezetés a nagy energiájú nehézionos ütközésekbe. - World Scientific , 1994. - P. 149. - ISBN 978-981-02-0263-7 .
- ↑ Rüester, SB (2005). "A semleges kvark-natter fázisdiagramja: A kvarktömegek önkonzisztens kezelése." Fizikai áttekintés D. 72 (3). arXiv : hep-ph/0503184 . Irodai kód : 2005PhRvD..72c4004R . DOI : 10.1103/PhysRevD.72.034004 .
- ↑ Alford, M.G. (2008). "Színes szupravezetés a sűrű kvarkanyagban". Szemle a modern fizikáról . 80 (4): 1455-1515. arXiv : 0709.4635 . Iránykód : 2008RvMP ...80.1455A . DOI : 10.1103/RevModPhys.80.1455 .
- ↑ Mrowczynski, S. (1998). Quark-Gluon plazma. Acta Physica Polonica B. 29 (12). arXiv : nucl-th/9905005 . Bibcode : 1998AcPPB..29.3711M .
- ↑ Fodor, Z. (2004). „A QCD kritikus pontja véges T-nél és μ-nél, Rácseredmények fizikai kvarktömegekre.” Journal of High Energy Physics . 2004 (4). arXiv : hep-lat/0402006 . Bibcode : 2004JHEP...04..050F . DOI : 10.1088/1126-6708/2004/04/050 .
- ↑ Heinz, U. & Jacob, M. (2000), Evidence for a New State of Matter: An Assessment of the Results from the CERN Lead Beam Program, arΧiv : nucl -th/0002042 .
- ↑ Az RHIC tudósai "tökéletes" folyadékot kínálnak . Brookhaven National Laboratory (2005). Letöltve: 2009. május 22. Az eredetiből archiválva : 2013. április 15.. (határozatlan)
- ↑ Yulsman, T. Origins: The Quest for Our Cosmic Roots. - CRC Press , 2002. - P. 75. - ISBN 978-0-7503-0765-9 .
- ↑ Sedrakian, A. Pairing in Fermionic Systems / Sedrakian, A., Clark, JW. - World Scientific , 2007. - P. 2-3 . — ISBN 978-981-256-907-3 .
- ↑ 1 2 Weinberg, 2020 , p. 36.
- ↑ Ginzburg I.F. "Az alapvető fizika megoldatlan problémái" UFN 179 525-529 (2009) . Letöltve: 2011. március 10. Az eredetiből archiválva : 2011. november 12.. (határozatlan)
- ↑ Weinberg, 2020 , p. 56.
- ↑ Zee, 2009 , p. 427-428.
- ↑ Emelyanov, 2007 , p. tizenegy.
- ↑ Daviau, Bertrand, 2015 , p. 99.
- ↑ Feruglio, Ferruccio (2015. augusztus). Az ízrejtvény darabjai . Az European Physical Journal C. 75 (8) :373. arXiv : 1503.04071 . Bibcode : 2015EPJC...75..373F . DOI : 10.1140/epjc/s10052-015-3576-5 . ISSN 1434-6044 . PMC 4538584 . PMID26300692 _ _
- ↑ Babu, K.S.; Mohapatra, R. N. (1999-09-27). „Szuperszimmetria, lokális vízszintes egységesítés és megoldás az ízrejtvényre” . Fizikai áttekintő levelek . 83 (13): 2522-2525. arXiv : hep-ph/9906271 . Irodai kód : 1999PhRvL..83.2522B . DOI : 10.1103/PhysRevLett.83.2522 . S2CID 1081641 .
- ↑ Alonso, Rodrigo; Carmona, Adrian; Dillon, Barry M.; Kamenik, Jernej F.; Camalich, Jorge Martin; Zupan, Jure (2018-10-16). „Óramű megoldás az ízrejtvényhez” . Journal of High Energy Physics ]. 2018 (10): 99. arXiv : 1807.09792 . Bibcode : 2018JHEP...10..099A . DOI : 10.1007/JHEP10(2018)099 . ISSN 1029-8479 . S2CID 119410222 .
- ↑ Daviau, Bertrand, 2015 , p. 155.
- ↑ Blumhofer, A.; Hutter, M. (1997). „Családi struktúra egy javított résegyenlet időszakos megoldásaiból.” Nukleáris fizika . B484 (1): 80-96. Bibcode : 1997NuPhB.484...80B . CiteSeerX 10.1.1.343.783 . DOI : 10.1016/S0550-3213(96)00644-X .
- ↑ Baez, John C. Nyílt kérdések a fizikából // Usenet Physics GYIK. Kaliforniai Egyetem, Riverside: Matematikai Tanszék. - 2011. - március 7. Archiválva az eredetiből 2011. június 4-én.
- ↑ Ivanov, Igor. Az ALICE detektor a hadrontermelés finom hatásait vizsgálja . Komplex kérdések az elemi részecskefizikában (2013. augusztus 2.). Letöltve: 2013. augusztus 9. Az eredetiből archiválva : 2013. augusztus 30.. (határozatlan)
- ↑ D'Souza, IA Preonok: Leptonok, kvarkok és mérőbozonok mint összetett objektumok modelljei / IA D'Souza, CS Kalman. - World Scientific , 1992. - ISBN 978-981-02-1019-9 .
- ↑ Okun, 1990 , p. 243-255.
Irodalom
Oroszul
- Bogolyubov N.N. , Logunov A.A. , Oksak A.I., Todorov I.T. A kvantumtérelmélet általános elvei. Moszkva : Nauka ,1987-616 p.
- Weinberg, S. A még ismeretlen univerzum. Gondolatok a fizikáról, a művészetről és a tudomány válságáról / Per. angolból - M. : Alpina non-fiction, 2020. - 330 p. - ISBN 978-5-00139-096-1 .
- Glashow, S. Kvarkok színnel és ízzel // Phys . - 1976. - T. 119 . - S. 715-734 . - doi : 10.3367/UFNr.0119.197608e.0715 .
- Davis, P. Szupererő. Az egységes természetelmélet keresése / Per. angolból / Szerk. és előszóval. E. M. Leykina. — M .: Mir, 1989. — 272 p. — ISBN 5-03-000546-3 .
- Emelyanov, V. M. Standard modell és kiterjesztései. - M. : Fizmatlit, 2007. - 584 p. — ISBN 978-5-9221-0830-0 .
- Zee E. A kvantumtérelmélet dióhéjban. - Izhevsk: RHD, 2009. - 632 p. — ISBN 978-5-93972-770-9 .
- Zárja be az F. Kvarkok és partonok. Bevezetés az elméletbe .. - M . : Mir, 1982. - 438 p.
- Kokkede Ya. A kvarkok elmélete. - M . : Mir, 1971. - 341 p.
- Sudershan, E.; Marshak, R. Bevezetés az elemi részecskefizikába. - Külföldi Irodalmi Kiadó, 1962. - 236 p.
- Nambu Y. Quarks. — M .: Mir , 1984. — 225 p.
- Nikitin Yu. P., Rozental IL Nagy energiájú magfizika. — M .: Atomizdat , 1980. — 232 p.
- Okun, L. B. Leptonok és kvarkok. - 2. kiadás - M .: Nauka , 1990. - 346 p. — ISBN 5-02-014027-9 .
Angolul
- Ali, A.; Kramer, G. (2011). "JETS és QCD: A Quark és Gluon Jets felfedezésének és a QCD-re gyakorolt hatásának történelmi áttekintése." European Physical Journal H. 36 (2): 245. arXiv : 1012.2288 . Irodai kód : 2011EPJH...36..245A . doi : 10.1140/ epjh /e2011-10047-1 . S2CID 54062126 .
- Bowley, R.; Copeland, E. Quarks . Hatvan szimbólum . Brady Haran a Nottinghami Egyetemről. (határozatlan)
- Daviau, Claude; Bertrand, Jacques. A kvantumfizika standard modellje a Clifford algebrában. - Szingapúr: World Scientific, 2015. - 240 p. — ISBN 978-981-4719-86-5 .
- Griffiths, DJ Bevezetés az elemi részecskékbe. — 2. — Wiley–VCH , 2008. — ISBN 978-3-527-40601-2 .
- Hughes, I. S. Elemi részecskék . — 2. - Cambridge University Press , 1985. - ISBN 978-0-521-26092-3 .
- Oerter, R. Szinte minden elmélete: A szabványmodell, a modern fizika elhallgatatlan diadala . - Pi Press , 2005. - ISBN 978-0-13-236678-6 .
- Pickering, A. Kvarkok építése: A részecskefizika szociológiai története. - The University of Chicago Press , 1984. - ISBN 978-0-226-66799-7 .
- Povh, B. Részecskék és magok: Bevezetés a fizikai fogalmakba. - Springer-Verlag , 1995. - ISBN 978-0-387-59439-2 .
- Riordan, M. The Hunting of the Quark: A True Story of Modern Physics . - Simon & Schuster , 1987. - ISBN 978-0-671-64884-8 .
- Schumm, BA Deep Down Things: A részecskefizika lélegzetelállító szépsége . - Johns Hopkins University Press , 2004. - ISBN 978-0-8018-7971-5 .
- Jean Letessier, Johann Rafelski, T. Ericson, PY Landshoff. Hadronok és kvark-gluon plazma. - Cambridge University Press, 2002. - 415 p. — ISBN 9780511037276 .
Linkek
Szótárak és enciklopédiák |
|
---|
Bibliográfiai katalógusokban |
---|
|
|